1、電力網及電力系統一、電力網輸送和分配電能的設備稱為電力網。 其中包括各種電壓的輸電線 路、升壓變電站和降壓變電站。其特點是本身不能產生電能，它只是 電能的生產者電廠和電能的消費者電能用戶之間的聯系。二、電力系統電廠發電廠和升壓變電站、電力網和電能用戶三者結合成的 一個整體稱為電力系統，如以下圖所示。三、動力系統電力系統加上電廠中的動力局部火電的熱力設備或水電的水力 設備四、電力系統短路1、短路短路是相與相或相對地通過電弧或其它較小阻抗的一種非正常 聯系。如絕緣損壞擊穿引起電弧、金屬與相間連接與接地。2、短路的危害發生短路時，由于網絡的總阻抗減小，短路回路中的短路電流可 能超過該回路正常工作電流

2、的幾倍，十幾倍或幾十倍，其后果是:1短路電流使導體發熱，絕緣損壞。2短路引起的電動力，使導體變形或損壞。3危及人生平安。4破壞系統穩定。3、短路原因1絕緣損壞。2自然災害，如斷線、倒桿等。3鳥害、鼠害或其它動物災害。4人為誤操作。5產品質量差。4、短路種類如以下圖所示，短路有以下幾種：1三相短路，用d3表示，約占5%。2兩相短路，用d2表示，約占10-15%。3 單相接地短路單相短路，用d表示，約占65-70%4兩相接地短路，用d"表示，約占10-20%。d(3)I|d沖5、短路電流計算知識1計算的目的a、選擇電氣設備。b、選擇限制短路電流的方式。c、設計和整定繼電保護裝置。d、分析

3、電力系統的故障。2根本假設要準確計算短路電流相當復雜，也不可能。實踐證明，解決大部 分實際問題，并不要求十分精確的計算結果。實用中可采用近似計算 方法，這些方法是建立在一些假設根底上，一般誤差為10-15%。這些假設是：a、 短路過程中發電機無搖擺現象轉速和相位不變。b、不考慮磁系統的飽和，即認為短路回路各元件的感抗為一常數。這樣計算就大為簡化，并可用重疊原理。c、變壓器的勵磁電流略去不計。d、元件電容略去不計超高壓遠距離才考慮。e、認為三相系統是對稱的。f、元件電阻略去不計1KV以上高壓電器是合理的，很長架空線 路和電纜才考慮，即LR 時考慮。1KV以下的低壓裝置R較大， 除考慮X外，必須考

4、慮R。g、凡接在同一電壓等級的所有元件的額定電壓，等于其平均額定電壓。女口 10.5KV、37KV、115KV、230KV、525KV。3典型計算程序a、如右圖所示繪制電力系統圖即計算電路圖b、設置標么值。一個有名值與另一個作為基準值 的有名值之比稱之為標么值，用符號 *表示，如S*等。用e表示額定參數為基準值，以 額定參數作為基準值的標么值稱為標 么額定值，如S*e。以任意選取的數值作為基準值的標么值，稱為標么基準值，如 S*j 等。在發電機、變壓器和電抗器等元件的電抗、電阻和阻抗等，產品 目錄中均為標么額定值。d2400AXdk%=40.4歐 km15km656.3kvX" d=

5、0.1251F2*7.5MV A 6KV Uk=7.5%2*15MV A37kv2Fd1電力系統圖即計算電路圖某些情況下，這些參數也用百分值表示，兩者關系為X%=100X*。電抗的標么額定值和基準額定值的關系為X*j=Uix*e/U=X*eSj*USeSjSe U2基準值之間的關系為其中 Uj千伏s兆伏安Xj歐姆標么值的特點：i線電壓標么值等于相電壓標么值；ii三相功率標么值等于單相功率標么值；iii三相電路的歐姆定律公式為 U*=I*X* ,S *=UI *與單相電路相應的公式形式相冋。當1 g時，即電流的標么值等于功率的標么值。這些特點方便了短路電流的計算。c、繪制等值電路圖短路電流是對各

6、短路點分別進行計算，所以計算短路電流的等值 電路圖必須根據短路點分別作出，即每一個短路點作一個等值電路 圖。如以下圖所示等值電路圖是根據上述電力系統圖(即計算電路圖)d(3)、d23)點三相短路所繪制。各元件用電抗標么值表示，并注明元件順序號和電抗標么值。分子為元件號，分母為元件電抗標么值。發電機用電勢串接電抗表示。d (3)點短路電流不經過變壓器和 線路，d23)點短 路電流不經過 電抗器。d、電路回56 10.140.872di宀 0.830.831F 2Fd(3)點等值電路4d23)點等值電路等值電路圖4路總電抗確實定i用有名值計算電抗必須將不同電壓級各元件電抗歐姆數折算到同一電壓級。i

7、i用標么值計算U 2首先要確定基準功率S和基準電壓U入=出。復雜網絡還要進Sj行復雜的網絡變換，如形變 丫形或丫形變形等變換。4三相短路電流計算前面已講過，三相短路的幾率雖少，但電流大、危害大，必須重 視。設備選型也要求對三相短路進行計算。 從計算方法上應用的是對 稱分量原理，任何不對稱電流，可視為某種假定的三相短路來計算， 所以我們這里僅研究三相短路，而且的是金屬性短路，即短路點間阻 抗忽略不計。三相短路可分兩種情況計算，即無限大電力系統供電的三相短路 和發電機供電的三相短路。無限大容量系統短路時，認為電壓不變，即系統容量無限大，而內阻抗等于零。等值發電機供電短路時，母線電壓是下降的，短路回

8、路的電源不 能視為無限大系統。由于電壓或電勢變化，短路電流的周期分量幅值 或有效值也隨著變化，這是和無限大系統短路的主要區別。這里以無限大系統為例表述三相短路的解析式與波形。i短路電流的解析式假設短路前沒有接負載，即空載時三相短路，此時正弦波電壓與 串聯電阻電感接通，并設某相如 A相電勢的相位角等于 ®時發生短路，那么該相的短路電流為、2Up3 R2X2邁U p3 R2 X2sin® 妨e式中U p母線電壓-電壓的合閘相角，即t= 0時的電壓角度妒-短路電流和電壓的角度R -回路總電阻L -回路總電感X -回路總感抗t時間ii短路電流曲線以下圖是根據上式三相短路時最惡劣相如

9、 A相的短路電流波 形圖，此時沒有接負載、©=90度即純感抗電路、W= 0 即電壓 瞬時值過零。如上圖所示，相電勢曲線4恰好過零點時發生短路，產生周期分量電流曲線1和非周期分量電流曲線2,二者迭加就得總的短路電流iii周期分量從短路電流的解析式和短路電流曲線圖可以看出，曲線1是一個振幅不變的短路電流正弦周期分量，其有效值在忽略電阻時為iv非周期分量從短路電流的解析式和短路電流曲線圖可以看出， 曲線2是一個 按指數規律衰減的非周期分量。如前所述，短路前處于空載，電流等于零，根據楞次定律磁鏈守恒原理，電感回路中電流不能突變，電路中的電流將出現一個暫 態過程，此時短路周期分量電流瞬時值，等

10、于非周期分量電流瞬時值， 但方向相反，抵消為零，非周期分量電流逐漸衰減到零，其衰減常數 為：fi RX314R在高壓電路中，Tfi的平均值為0.05。非周期分量一般經過4 T 即0.2后根本衰減完畢。在電阻較大的電路中，非周期分量衰減的更快。非周期分量電流逐漸衰減到零后，短路的暫態過程結束，進入 穩定狀態，此時的短路電流成為穩態短路電流如曲線 1。v沖擊電流由曲線可知，t=0時周期分量電流瞬時值等于負最大，而 非周期 分量電流瞬時值等于正最大，總電流為零。在短路后半個周波即0.01 秒瞬時，總短路電流到達最大值，略小于周期分量振幅的兩倍，這個 最大電流稱為沖擊短路電流，用tC3)表示：0.01

11、 0.01當=2 I d?+ 2 I d?e 帀=2 | d3 (1+ e-)= 2 KchI d30.01式中 心=1+ e-可稱之為沖擊系數。當 Tfi=0.05時，Kch=1.8，故?3)=2.55 I d3)最大沖擊短路電流僅發生在短路時恰好 呼0的相，其它兩相的 沖擊短路電流小于2.55 I dz。綜上所述，最大沖擊短路電流是在短路前空載及某相電勢過零點 瞬間發生三相短路時的那一相，其它兩相不出現。這種情況下的短路， 是最嚴重的短路，所以將以此作為計算短路的計算條件。5)限制短路電流的措施a、選擇適當的主接線形式和運行方式，如大容量機組采用單元 接線。b、降壓變電站低壓側分裂運行。c

12、、雙回線按單回運行。d、環形供電可在穿越功率最小處開環運行。e、裝設限流電抗器。五、三相正弦交流電與向量圖如以下圖所示“發電機示意圖1、2為交流發電機的構造簡圖。“發 電機示意圖1是在定子上裝有一個繞組；“發電機示意圖2是在定 子上裝有三個繞組。如“發電機示意圖1所示，發電機是由定子和轉子組成。轉子 上的繞組稱為激磁繞組，由直流供電。定子繞組是導體放在由硅鋼片 疊成的定子槽內，當轉子磁極的軸經過定子導體時， 繞組中感應出電 動勢，不同繞組感應電動勢發生于不同的瞬間。因此，感應電動勢的 相位便不相同。多個繞組，而且在各繞組中感應出頻率相同而相位互易的電動勢 的發電機稱為多相發電機。多相制的每一局

13、部稱為“相。“相字有 兩種不同的意義，一種是用來描述周期過程的一個階段， 另一種是用 作電路多相制組成局部的名稱。發電機示意圖1有關名詞和簡要概念分述如下。1、交流電流隨時間而改變的電流稱為交流電流。 在任一指定瞬時間電流的數 值稱電流的瞬時值，用？表示。電流的瞬時值為正時的電流方向稱為 電流的正方向。經過相等的時間間隔以后，其數值以同樣次序重復的 電流稱為周期性電流。2、周期如右圖所示，周期性電流重復出現所經過的最短時間間隔稱為周 期T，即a與b或o與c兩點間的一段 曲線包含了電流在一個周期內變化的整 整一個循環。3、頻率周期的倒數稱為頻率f，其值等于單位時間內的周期數f=-。頻率的單位為赫

14、茲，1赫茲=呂。我國電網T秒頻率的標準是50赫茲。3、正弦電流如前所述發電機定子繞組在矽鋼片中的布置， 必須使磁感應沿定 子周圍的分布接近正弦波形，正弦電流的瞬時值用下式表示2?= I msint+ 式中I m電流的最大值或振幅t+正弦幅角，亦稱為相位角或相位初相同理交變電壓的有效值U=Um2co=2T=2 n 角頻率當f=50赫茲時，滬314弧度。由此正弦電流的瞬時值用下式表示?= Imsin3 t+ 。右圖所示為?i = IimS in31+ i及?2= l2mSin3 t+ 2正弦電流的圖形，這兩個電流有著相同 的頻率及不同的振幅和不同的初相位。4、交變電流的有效值交變電流在一周期內的均

15、方根值稱為交變電流的有效值Ti2dt05、三相對稱交流系統前面討論的是單相電路，下面討論三相 對稱交流系統。電力系統的交流電壓和電流是隨時間按正弦波變化的交流電。交流電壓、電流瞬時值的表達式為u=UmS in 3 = V2 Usi n wti=l mSinw+ =J2| sin w+ 式中U 交流電壓有效值，V;I交流電流有效值，A;Um交流電壓最大值，V ； Im交流電流最大值，A ；3交流電壓的角速度，red/s; t時間，s;3 + 交流電流相位角；一t=0時的常數相位角。如以下圖所示是三相發電機，每個繞組感應出的電勢頻率相同，而 相位互易，每個繞組稱為發電機的相。“相字有兩種意義：一是

16、描 述周期過程的一個階段；二是三相制的組成局部的名稱。電力系統的三相交流電壓是由三相同步發電機的三相電動勢建立的發電機示意圖2如上圖所示發電機有二個定子繞組，彼此間在空間相差120° ,有一個轉子繞組，以3角速度旋轉。當轉子繞組通以直流電，并按3 角速度旋轉時，將建立一個旋轉磁場。在空間旋轉磁場作用下，三個 定子繞組分別感應出在時間相位上相差120°的正弦電動勢。A、B C三個電動勢的瞬間值分別表示為eA二 2 Esin 3 t eB= 2 Esin (3 t 120°) ec= 2Esin (3 t 240°)如以下圖所示是三相發電機的電動勢的波形圖和

17、向量圖。發電機的各繞組中的電動勢經過最大值的順序稱為“相序或相的交替順序。 如上圖所示轉子的轉動方向下，我們得到的相序是 A B、Co所討論的三相發電機的各繞組中的電動勢的全體稱為三相電動勢(三相電壓、三相電流)，前一個電動勢(三相電壓、三相電流) 都比后一個落后于 氣的相角(120 )。上圖中所示的是相電動勢，它 指的是中性點對發電機出線端子的電動勢。而EaB = E A E B，EbC = Eb Ec， E CA = Ec E A稱為線電勢，兩相之電壓差稱為線電壓。線電 壓的有效值等于.3倍相電壓6、正弦時間函數的相量和復數的表示正弦時間函數的相量和復數的表示亦稱相量分析法，它是電力系統分

18、析最根本的方法。1893年，施萊因梅茨C.P.Stimmetz 根據 交流正弦量與相量的關系，提出用相量代表正弦量進行交流電路分析 的方法。方法的根本原理是：用復數相量代表交流正弦量，用復數量進行電力系統的穩態分析。交流正弦量的加就加、減、微分、積分等運算轉換 為復數量的代表數運算。交流正弦量對時 間的導數轉換為對應的復數量與 j 3的 乘積；交流正弦量的積分轉換為對應的復 數量與1/j 3的乘積。描述交流正弦量的微分、積分方程轉換為復數的代數方程，或說隨時間作正弦變化的量 用相量或復數表示，那么交流電路的計算就變的容易的多， 這樣可極大 地簡化了電力系統的穩態分析計算設電壓的瞬時值用L=Um

19、 sin3 t+ 表示。我們用如右圖所示取直角坐標系 MON，作向量.Vm與水平軸OM成角，向量的振幅等于Vm。假假設向量Vm以角頻率3的恒定速度繞坐標原點0,不管其依順時針，還是反時針，它在NN'上的投影，就是我們所研究的向量的瞬時值。綜上所述，瞬時值與向量是一 一對應關系，.Vm為表示為正弦時 間函數的向量，或稱U的向量，用Vm (大寫)頂上加點表示。假設將MON當作復平面，MM軸和NN軸分別為實數軸和虛數軸， 那么復數.Vm可寫成三角型.V m =Vm(cos +jsin )或由數學中的歐拉公式表示交流電流相量：Iej( 31+)=|con( 3 t+ )+jIsin( 3 t+

20、 )其中j=、1，可得到第12頁中電流i、電壓u表達式中電流i等于2 Iej( 31+ )的虛部，即i=Im 2 Iej(31+ )= Im 2 ©3知式中“Im表示取復數的虛部。電力系統分析通常以有效值表示。有效值表示的電流和電壓相量? , ? ,可表示為I =lej =1,它稱i相量。同理電壓u的相量為U =2°=UZ 0。如以下圖所示，電流相量可在復數平面上用一矢量來表示。x軸為實軸，y軸為虛軸。在時間上正弦波變化的電流可以表示為電流的復 數量I31+ )在復平面從起始角©開始，以角速度3逆時針方向旋轉 的旋轉相量。在任一時間t,電流i的瞬時值等于電流旋轉相

21、量在虛 軸上的投影分量。7、相量圖電力系統的三相電流和電壓都是以同一頻率變化的正弦波，它們的旋轉相量都以相同的角速度 3在復平面上旋轉。其相對位置保持不 變，它們的起始位置，即起始相量代表它們之間的相互關系。在復平 面畫出電力系統一相的電流和電壓相量關系的圖形稱為電力系統相 量圖。在電力系統分析時，相量圖是一個非常直觀、便于理解的分析 工具。在電力系統分析時，各個電氣元件可以用電阻R、電感L和電容C來表示。? ?阻抗Z為電壓相量u和電流相量|之比，即? ?z=u/|= Z / 0 二R+Jx在由電阻和電抗組成的交流電路中，電流相量滯后電壓相量。? ?導納Y為電流相量|和電壓相量u之比，即? ?

22、Y二 | /U 二 Y Z0，二G+jB在由導納實際為電阻和電容組成的交流電路中，電流相量領先 電壓相量電阻、電感和電容上的電流和電壓的瞬時值關系式、相量關系式、Sc=U C Ic= Pc-jQc? ?式中|L 電流|L的共軛值；Pl感性負荷的有功功率；Ql感性負荷的無功功率；? ?I c電流I c的共軛值；Pc容性負荷的有功功率；Qc容性負荷的無功功率。8、電阻中的正弦電流任一瞬間，電阻兩端的電壓與電 阻中的電流可用歐姆定律來表示：u ri 或 i ur正弦電壓U UmSin t那么電流U m x isin tr|msin t因為振幅是有效值的 2倍，所以電阻中的瞬時功率p=ui=Umsin

23、衣*lmsin®t=UI (1-cos2®t)綜上所述和如右圖所示，可得出如 下結論1) 電壓和電流同相；? ?2) 電壓向量U和電流向量|方 向相同；3) 電壓向量U和電流向量|的幅角相同;4) 圖中虛線箭頭表示每個半周期內電流和電壓的方向;5) 瞬時功率p是以角頻率2®t而變換;6) p是在0到2UI的范圍內振蕩;7) 有功功率P是一個周期內瞬時 功率p的平均值，即P= UI=Ri2。9、電感中的正弦電流如右圖所示，電感中電流i的變化就 要引起自感電動勢eL。根據楞次定律,自感電動勢反對電流的變化。即2=丄專。正弦電流i=lmSint,那么eL7其中Em=-w

24、LImCosJt=Elmsin2,= d_lm。由此可知CL落后于電流一。2為了使交流電通過電感，在它的兩端必須加一個與所感生電動勢相等而方向相反的電壓，即其中心耳滬-L|mC0S，t=UmSint+-U m= wLI電壓和電流的有效值為U= wLIl= L式中wL具有電阻量綱，稱之為感抗，用 Xl表示。由此可知，電感兩端電壓 u相位超前于電流I-。輸入電感中的2瞬時功率p=ui=Umsin衣+ *ImSin®t=U m 1 mc°s -cos2 wt+ =UI sin2dt。2 2 2 2電感的磁場能量為.2 L 2 2Wm=M=in2 衣=Li-cos2wt2 2 2顯

25、然，能量輸入到電感中去的瞬時功率p等于磁場能量增大的速 度 Wrn，即 p=ui= l-Wrdtdt綜上所述和如右以下圖所示，可得出如下結論1電感兩端的電壓超前于電流 -，2或說流過電感的電流落后于電感兩端電壓? ?，電壓向量u超前于電流向量|；2感抗Xl與頻率3有線性關系，當I恒定時，電壓的振幅隨3成比例增大；? 一 ？ 一3u的幅角較|的幅角大© ；4瞬時功率p以角頻率2 3作正弦變化；5瞬時功率p的平均值或有功功率P=0;6電感的磁場能量 Wm以角頻率23在0到2LI2的范圍內作正弦 變化；p=ui <0時，能量由磁場回7當p=ui>0時，磁場中儲存能量；當 到電源

26、中去。10、電容中的正弦電流我們，理想電器兩極的電荷數 值相等而符合相反，并有如右圖所示， 約定電壓的正方向和q和u相同的符號， 即有q=Cu我們還知道電容回路的電流等于其電荷的變化率，那么可寫成i= dq Cdudt dti=dqc 竺dt dt在正弦電壓u=Usin衣 之下=GjCUm COS Gjt=I m Sin ( G_)t+),其中2Im= OjCU m對電流、電壓的有效值有式中具有電阻量綱，稱之為容抗，用 Xc表示，與頻率成反比。C由此可知，電流i相位超前于電壓u,2輸入電容中的瞬時功率p=ui=Umsin衣*lmsin(®t+ ) = U m 1 m cos -cos

27、(2 wt+ )=UI sin2衣。2 2 2 2電容的電場能量為2 c 22Wc= U m sin2 wt 二(1-cos2衣)2 2 2顯然，能量輸入到電容中去的瞬時功率p等于電場能量增大的速度 Iwc，即 p=ui=±Wc。dtdt綜上所述和如右上頁圖所示，可得出如下結論1) 電流相位超前于電壓？，或說流過電感的電流落后于電感兩端? ?電壓2，電壓向量|超前于電流向量u 2 ；? 一 ？ 一2) I的幅角較U的幅角大3；3) 瞬時功率p以角頻率2 w作正弦變化；4) 瞬時功率p的平均值或有功功率P=0;5) 電容的電場能量 Wc以角頻率2®在0到2CU2的范圍內作正弦

28、變化；6) 當p=ui>0時，電源作正功，能量儲存于電場中；當 p=ui <0 時，能量回到電源。11、電阻、電感和電容的串聯如右圖所示，電路兩端加正弦電壓uUm sint+ U)根據克希荷夫第二定律有u u+ u+ u= Um sin(® t+ u)回路電流為i=I m sin ( wt+ Ui)在理想的回路中，而且 Ul和c,電壓與電流的相位差 忙Uu-心，即當Uu>Ui時電流相位落后于電壓的相位， 那么©為正值；當Uu<Ui時電流相位超前于電壓的相位，那么©為負值。右面向量圖上說明了電壓和電流之間的關系。從直角三角形Oab我們有U2=

29、Ur2+(UL -Uc)2=r2I2+( d_l-丄)2C由此得出12、阻抗復數阻抗是正弦電路特性的一個量，即Z=UU 即二ZZ/1 Im其中z二丄 學為電壓振幅有效值與電流振幅有效值之比稱 為阻抗，等于復數的模。復數阻抗的幅角等于電壓與電流的相角差。復數阻抗可用下式表示iZ= zje= +jzsin 忙r+jx二r+j山-_ 下1X= gdL-=Xl_XcC其中r= zcos©為復數阻抗的實部，稱為電阻；zsin©為復數阻抗的虛部，稱為電抗；z=(|=arctg-。種情況稱之為諧振；當Xl<Xc時，那么有©<，電流的相位超前于電壓電感上電壓的相位和電

30、容上電壓的相位是相反的，所以Xl和Xc相位。13、導納導納復數也是正弦電路特性的一個量，電流復數與電壓復數之比，稱為復數或復數導納?Y= -L = =1/ zje=ye-j f=ycos &jysin 忙g-jbU Z其中y=1/z阻抗的倒數，稱為導納，g= ycos為復數導納的實部，稱 為電導，b=ysin 為復數導納的虛部，稱為電納。其中/ 2 2y= g b=arctg-g當數個元件并聯時，利用導納的概念很方便。如右圖所示元件r、L和C的并聯回路，電壓u Um sin3 t+ U。根據克希荷夫第二定律有i=ir+ii_+ic將這正弦函數之和轉變成復數相加之和I ?I r I l

31、I c復數形式的歐姆定律可得? U? ?UUU?Uc ?11小？jj CUjC U YUrj L1rLrLj C復數導納Y=1 jr1C g L式中g=1 電導r1bL=L Xl感性電納感納bc= sc 容性電納容納Xcb=bL- be電納感性電納感納和容性電納容納是算術量，而電納那么是代數量。電壓與電流之間的相位差 決定于感性電納感納和容 性電納容納之間的關系。 如右圖所示，當bL > be時，那么 有©O,電流的相位落后于電壓相位；5二be時，那么有 忙0,電流和電壓同相，整個電路像是一個電阻，這種情況稱之為諧振；當bL <be時，那么有©>,電流的相

32、位超前于電壓相位14、功率正弦電壓和正弦電流，在一般情況下總有相位差設正弦電壓i= Umsin st及？= I mSin(st)瞬時功率p=ui=U mSin S*lmSin (S-©)=U m 1 m cos &COS2 wt- ©2二Ulcos&Ulcos2 衣-。可知功率有恒定分量Ulcos©和兩倍角頻率正弦分量的兩局部。如右圖所示，在 u或？等于零的瞬間，功率等于零。如果© 0那么在每個周期之內，有一段時間u與？的方向相反，功率為負，此時能量回到電源。各種電機和電器的結構，都是為了在某些電壓值和電流值下運行 設計的，由此說明它們特

33、征的不是與電壓和電流之間的相位有關的有 功功率，而是視在功率S=UI這是電壓有效值和電流有效值的乘積，單位為伏安或千伏安。特別要說明一點，對于視在功率來說，能量守恒定律是不適用的， 即電源視在功率之和，一般情況下不等于負載的視在功率之和。用功功率與視在功率之比稱為 功率因數，它等于電壓與電流之間 相角差的余弦P Ul cos.=cos ©S Ul輸電線的電流. PU cos線損AP=rxI2=22 2U cos無功功率Q=Ulsin ©用功功率、無功功率和視在功率之間的關系S2=f2+c215、三相制的對稱分量如右圖所示向量圖，上兩個對稱，下一個 不對稱。任意一組三相不對稱的量如電壓、 電流，都可以分解為三組對稱量之和的形式, 就稱為不對稱量的對稱分量。下左圖所示 為對稱分量向量圖。這三組對稱分量分別稱 為正序分量、負序分量和零序分量。n對稱相電壓、線電壓向量圖不對稱相電壓、線電壓向量圖 向矢量圖當電網發生單相接地短路、兩相短路、 兩相接地短路，以及單相斷線和兩相斷線 等不對稱故障時，三相阻抗不同，三相電 壓和電流的有效值不等，相與相間的相位差也不相等，此時電網處于 三相不對稱的故障運行狀態。在不對稱故障運行狀態分析時，不能只分析其中的一相，需要分析三相狀態，通