1、精選優質文檔-傾情為你奉上第四部分 曲線運動 萬有引力第一講 基本知識介紹一、曲線運動1、概念、性質2、參量特征二、曲線運動的研究方法運動的分解與合成1、法則與對象2、兩種分解的思路a、固定坐標分解（適用于勻變速曲線運動）建立坐標的一般模式沿加速度方向和垂直加速度方向建直角坐標；提高思想根據解題需要建直角坐標或非直角坐標。b、自然坐標分解（適用于變加速曲線運動）基本常識：在考查點沿軌跡建立切向、法向n坐標，所有運動學矢量均沿這兩個方向分解。動力學方程，其中改變速度的大小（速率），改變速度的方向。且= m，其中表示軌跡在考查點的曲率半徑。定量解題一般只涉及法向動力學方程。三、兩種典型的曲線運動1

2、、拋體運動（類拋體運動）關于拋體運動的分析，和新課教材“平跑運動”的分析基本相同。在坐標的選擇方面，有靈活處理的余地。2、圓周運動勻速圓周運動的處理：運動學參量v、n、a、f、T之間的關系，向心力的尋求于合成；臨界問題的理解。變速圓周運動：使用自然坐標分析法，一般只考查法向方程。四、萬有引力定律1、定律內容2、條件a、基本條件b、拓展條件：球體（密度呈球對稱分布）外部空間的拓展-對球體外一點A的吸引等效于位于球心的質量為球的質量的質點對質點A的吸引；球體（密度呈球對稱分布）內部空間的拓展“剝皮法則”-對球內任一距球心為r的一質點A的吸引力等效于質量與半徑為 r的球的質量相等且位于球心的質點對質

3、點A的吸引；球殼（密度呈球對稱分布）外部空間的拓展-對球殼外一點A的吸引等效于位于球心的質量為球殼的質量的質點對質點A的吸引；球體（密度呈球對稱分布）內部空間的拓展-對球殼內任一位置上任一質點A的吸引力都為零；并且根據以為所述，由牛頓第三定律，也可求得一質點對球或對球殼的吸引力。c、不規則物體間的萬有引力計算分割與矢量疊加3、萬有引力做功也具有只與初末位置有關而與路徑無關的特征。因而相互作用的物體間有引力勢能。在任一慣性系中，若規定相距無窮遠時系統的萬有引力勢能為零，可以證明，當兩物體相距為r時系統的萬有引力勢能為EP = G五、開普勒三定律天體運動的本來模式與近似模式的差距，近似處理的依據。

4、六、宇宙速度、天體運動1、第一宇宙速度的常規求法2、從能量角度求第二、第三宇宙速度萬有引力勢能EP = G3、解天體運動的本來模式時，應了解橢圓的數學常識第二講 重要模型與專題一、小船渡河物理情形：在寬度為d的河中，水流速度v2恒定。岸邊有一艘小船，保持相對河水恒定的速率v1渡河，但船頭的方向可以選擇。試求小船渡河的最短時間和最小位移。模型分析：小船渡河的實際運動（相對河岸的運動）由船相對水流速度v1和水相對河岸的速度v2合成。可以設船頭與河岸上游夾角為（即v1的方向），速度矢量合成如圖1（學生活動）用余弦定理可求v合的大小v合=（學生活動）用正弦定理可求v合的方向。令v合與河岸下游夾角為，則

5、= arcsin1、求渡河的時間與最短時間由于合運動合分運動具有等時性，故渡河時間既可以根據合運動求，也可以根據分運動去求。針對這一思想，有以下兩種解法解法一： t = 其中v合可用正弦定理表達，故有 t = = 解法二： t = = = 此外，結合靜力學正交分解的思想，我們也可以建立沿河岸合垂直河岸的坐標x、y，然后先將v1分解（v2無需分解），再合成，如圖2所示。而且不難看出，合運動在x、y方向的分量vx和vy與v1在x、y方向的分量v1x、v1y以及v2具有以下關系vy = v1yvx = v2 - v1x由于合運動沿y方向的分量Sy d ，故有解法三： t = = = t ()函數既已

6、得出，我們不難得出結論當= 90時，渡河時間的最小值 tmin = （從“解法三”我們最容易理解t為什么與v2無關，故tmin也與v2無關。這個結論是意味深長的。）2、求渡河的位移和最小位移在上面的討論中，小船的位移事實上已經得出，即S合 = = = 但S合（）函數比較復雜，尋求S合的極小值并非易事。因此，我們可以從其它方面作一些努力。將S合沿x、y方向分解成Sx和Sy ，因為Sy d ，要S合極小，只要Sx極小就行了。而Sx（）函數可以這樣求解法一： Sx = vxt =（v2 - v1x） =（v2 v1cos）為求極值，令cos= p ，則sin= ，再將上式兩邊平方、整理，得到這是一個

7、關于p的一元二次方程，要p有解，須滿足0 ，即整理得 所以，Sxmin= ，代入Sx（）函數可知，此時cos= 最后，Smin= = d此過程仍然比較繁復，且數學味太濃。結論得出后，我們還不難發現一個問題：當v2v1時，Smind ，這顯然與事實不符。（造成這個局面的原因是：在以上的運算過程中，方程兩邊的平方和開方過程中必然出現了增根或遺根的現象）所以，此法給人一種玄乎的感覺。解法二：純物理解矢量三角形的動態分析從圖2可知，Sy恒定，Sx越小，必有S合矢量與下游河岸的夾角越大，亦即v合矢量與下游河岸的夾角越大（但不得大于90）。我們可以通過v1與v2合成v合矢量圖探討v合與下游河岸夾角的最大可

8、能。先進行平行四邊形到三角形的變換，如圖3所示。當變化時，v合矢量的大小和方向隨之變化，具體情況如圖4所示。從圖4不難看出，只有當v合和虛線半圓周相切時，v合與v2（下游）的夾角才會最大。此時，v合v1 ，v1、v2和v合構成一個直角三角形，max = arcsin并且，此時：= arccos有了max的值，結合圖1可以求出：S合min = d最后解決v2v1時結果不切實際的問題。從圖4可以看出，當v2v1時，v合不可能和虛線半圓周相切（或max = arcsin無解），結合實際情況，max取90即：v2v1時，S合min = d ，此時，= arccos結論：若v1v2 ，= arccos時

9、，S合min = d 若v2v1 ，= arccos時，S合min = d二、滑輪小船物理情形：如圖5所示，岸邊的汽車用一根不可伸長的輕繩通過定滑輪牽引水中的小船，設小船始終不離開水面，且繩足夠長，求汽車速度v1和小船速度v2的大小關系。模型分析：由于繩不可伸長，滑輪右邊繩子縮短的速率即是汽車速度的大小v1 ，考查繩與船相連的端點運動情況，v1和v2必有一個運動的合成與分解的問題。（學生活動）如果v1恒定不變，v2會恒定嗎？若恒定，說明理由；若變化，定性判斷變化趨勢。結合學生的想法，介紹極限外推的思想：當船離岸無窮遠時，繩與水的夾角趨于零，v2v1 。當船比較靠岸時，可作圖比較船的移動距離、繩

10、子的縮短長度，得到v2v1 。故“船速增大”才是正確結論。故只能引入瞬時方位角，看v1和v2的瞬時關系。（學生活動）v1和v2定量關系若何？是否可以考慮用運動的分解與合成的知識解答？針對如圖6所示的兩種典型方案，初步評說甲圖中v2 = v1cos，船越靠岸，越大，v2越小，和前面的定性結論沖突，必然是錯誤的。錯誤的根源分析：和試驗修訂本教材中“飛機起飛”的運動分析進行了不恰當地聯系。仔細比較這兩個運動的差別，并聯系“小船渡河”的運動合成等事例，總結出這樣的規律合運動是顯性的、軌跡實在的運動，分運動是隱性的、需要分析而具有人為特征（無唯一性）的運動。解法一：在圖6（乙）中，當我們挖掘、分析了滑輪

11、繩子端點的運動后，不難得出：船的沿水面運動是v2合運動，端點參與繩子的縮短運動v1和隨繩子的轉動v轉 ，從而肯定乙方案是正確的。即：v2 = v1 / cos解法二：微元法。從考查位置開始取一個極短過程，將繩的運動和船的運動在圖7（甲）中標示出來，AB是繩的初識位置，AC是繩的末位置，在AB上取=得D點，并連接CD。顯然，圖中BC是船的位移大小，DB是繩子的縮短長度。由于過程極短，等腰三角形ACD的頂角A0，則底角ACD90，CDB趨于直角三角形。將此三角放大成圖7（乙），得出：S2 = S1 / cos 。鑒于過程極短，繩的縮短運動和船的運動都可以認為是勻速的，即：S2 = v2 t ，S1

12、 = v1 t 。所以：v2 = v1 / cos三、斜拋運動的最大射程物理情形：不計空氣阻力，將小球斜向上拋出，初速度大小恒為v0 ，方向可以選擇，試求小球落回原高度的最大水平位移（射程）。模型分析：斜拋運動的常規分析和平拋運動完全相同。設初速度方向與水平面夾角，建立水平、豎直的x、y軸，將運動學參量沿x、y分解。針對拋出到落回原高度的過程0 = Sy = v0y t + （-g）t2Sx = v0x t解以上兩式易得：Sx = sin2結論：當拋射角= 45時，最大射程Sxmax = （學生活動）若v0 、確定，試用兩種方法求小球到達的最大高度。運動學求解考查豎直分運動即可；能量求解注意小

13、球在最高點應具備的速度v0x ，然后對拋出到最高點的過程用動能定理或機械能守恒。結論：Hm = 。四、物體脫離圓弧的討論物理情形：如圖8所示，長為L的細繩一端固定，另一端系一小球。當小球在最低點時，給球一個vo = 2的水平初速，試求所能到達的最大高度。模型分析：用自然坐標分析變速圓周運動的典型事例。能量關系的運用，也是對常規知識的復習。（學生活動）小球能否形成的往復的擺動？小球能否到達圓弧的最高點C ？通過能量關系和圓周運動動力學知識的復習，得出：小球運動超過B點、但不能到達C點（vC ），即小球必然在BC之間的某點脫離圓弧。（學生活動）小球會不會在BC之間的某點脫離圓弧后作自由落體運動？盡

14、管對于本問題，能量分析是可行的（BC之間不可能出現動能為零的點，則小球脫離圓弧的初速度vD不可能為零），但用動力學的工具分析，是本模型的重點在BC階段，只要小球還在圓弧上，其受力分析必如圖9所示。沿軌跡的切向、法向分別建、n坐標，然后將重力G沿、n分解為G和Gn分量，T為繩子張力。法向動力學方程為T + Gn = Fn = man = m由于T0 ，Gn0 ，故v0 。（學生活動：若換一個v0值，在AB階段，v = 0是可能出現的；若將繩子換成輕桿，在BC階段v = 0也是可能出現的。）下面先解脫離點的具體位置。設脫離點為D，對應方位角為，如圖8所示。由于在D點之后繩子就要彎曲，則此時繩子的張

15、力T為零，而此時仍然在作圓周運動，故動力學方程仍滿足Gn = Gsin= m 在再針對AD過程，小球機械能守恒，即（選A所在的平面為參考平面）：m+ 0 = mg ( L + Lsin) +m 代入v0值解、兩式得：= arcsin ，（同時得到：vD = ）小球脫離D點后將以vD為初速度作斜向上拋運動。它所能到達的最高點（相對A）可以用兩種方法求得。解法一：運動學途徑。先求小球斜拋的最大高度，hm = = 代入和vD的值得：hm = L小球相對A的總高度：Hm = L + Lsin+ hm = L解法二：能量途徑小球在斜拋的最高點仍具有vD的水平分量，即vDsin= 。對A最高點的過程用機械

16、能守恒定律（設A所在的平面為參考平面），有m+ 0 = + mg Hm容易得到：Hm = L五、萬有引力的計算物理情形：如圖9所示，半徑為R的均質球質量為M，球心在O點，現在被內切的挖去了一個半徑為R/2的球形空腔（球心在O）。在O、O的連線上距離O點為d的地方放有一個很小的、質量為m的物體，試求這兩個物體之間的萬有引力。模型分析：無論是“基本條件”還是“拓展條件”，本模型都很難直接符合，因此必須使用一些特殊的處理方法。本模型除了照應萬有引力的拓展條件之外，著重介紹“填補法”的應用。空腔里現在雖然空無一物，但可以看成是兩個半徑為R/2的球的疊加：一個的質量為+M/8 ，一個的質量為M/8 。然

17、后，前者正好填補空腔和被挖除后剩下的部分構成一個完整的均質球A ；注意后者，雖然是一個比較特殊的物體（質量為負值），但仍然是一個均質的球體，命名為B 。既然A、B兩物均為均質球體，他們各自和右邊小物體之間的萬有引力，就可以使用“拓展條件”中的定勢來計算了。只是有一點需要說明，B物的質量既然負值，它和m之間的萬有“引力”在方向上不再表現為吸引，而應為排斥成了“萬有斥力”了。具體過程如下FAm = GFBm = G = G最后，兩物之間的萬有引力 F = FAm + FBm = GG需要指出的是，在一部分同學的心目中，可能還會存在另一種解題思路，那就是先通過力矩平衡求被挖除物體的重心（仍然要用到“

18、填補法”、負質量物體的重力反向等），它將在O、O的連線上距離O點左側R/14處，然后“一步到位”地求被挖除物與m的萬有引力F = G然而，這種求法違背了萬有引力定律適用的條件，是一種錯誤的思路。六、天體運動的計算物理情形：地球和太陽的質量分別為m和M ，地球繞太陽作橢圓運動，軌道的半長軸為a ，半短軸為b ，如圖11所示。試求地球在橢圓頂點A、B、C三點的運動速度，以及軌跡在A、C兩點的曲率半徑。模型分析：求解天體運動的本來模式，常常要用到開普勒定律（定量）、機械能守恒（萬有引力勢能）、橢圓的數學常識等等，相對高考要求有很大的不同。地球軌道的離心率很小（其值0.0167 ，其中c為半焦距），這是我們常常能將它近似為圓的原因。為了方便說明問題，在圖11中，我們將離心率夸大了