衢州學院教案課程名稱： 工程電磁場課程類型：□理論課□理論、實踐課口實踐課總學時數： 34 周學時數： 3授課教師： 授課年級、專業、班級：授課學期： 至學年第學期教材名稱： 工程電磁場導論2016年9月10日

授課內容本課程緒論第零章矢量分析和場的概念0.1矢量的代數運算0.2場的基本概念0.3標量場的梯度教學時數2 授課類型 課堂講學教學目標《工程電磁場》課程的主要內容及其學習方法、教學及考核方法；要求熟練掌握矢量的代數運算、場的基本概念、直角坐標系中標量場的梯度教學重點距離矢量、點積、叉積教學難點梯度的幾何與物理意義教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容要點逐個講授：一、緒論1、課程的主要內容2、課程學習方法；3、教學及考核方法；二、矢量的代數運算1、矢量的代數運算（1）加減運算（2）單位矢量和數乘2、標量積與矢量積（1）數乘運算（2）點乘運算（3）叉乘運算3、矢量的混合積三、場的基本概念1、標量場引出標量場的等值面方程2、矢量場引出矢量場的矢量線方程3、靜態場和時變場4、場點和源點的基本概念和相互關系四、標量場的梯度1、方向導數的概念

圖「3-1方向導數計算模型du tt(M)—w(M) Awdtz— —ipi ：——=hm=--9/蜀 M-M(I AZ M-%AZ出M\dudu ,du ,dti--=——cosff+——cos/?十——cosydi 1dz'2、梯度的定義gncosaj+cos%+co^yez1 _^_c)u ISw,gradz/—G———cr—-cv—e.j TSvy注意：此處重點引導學生理解梯度方向和大小的物理意義。曾=gradw?七=grad廿casff3/(3)哈密爾頓算子的定義引入漢密爾頓算子有：l.31 3 3▽=/位+%瓶+工及則梯度可表示為：一(姿+渥+小卜=電+耿+M討論、練習與作業課后反思

授課內容第零章矢量分析和場的概念0.4矢量場的散度與旋度；0.5矢量積分定理教學時數2授課類型課堂講學教學目標要求熟練掌握矢量場的散度與旋度；理解矢量場的通量與環量以及三個常用矢量積分定理和亥姆霍茲定理。教學重點散度與旋度意義及坐標表達式；高斯散度定理、斯托克斯定理以及亥姆霍茲定理的意義。教學難點散度與旋度的幾何與物理意義。教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、矢量場的散度1、矢量場的通量金S圖1-4-1i?小dS=[S 5通量是一個標量。當場矢量與曲面法線方向之間夾角，當場矢量與曲面法線方向之間夾角，當場矢量與曲面法線方向垂直時，（若①>0,則表示流出閉合面的通重合面內散發出來。若①<0,則表示流入閉合面的通重收到閉合面內。若①一0,則表示流出閉合面的通自量的計算模型產■■A*frrclS=A*dSLnJK勺銳角時，d①>0；勺鈍角時，d①<0；d①=0置大于流入的通量，說明有矢量線從閉置大于流出的通量，說明有矢量線被吸置與流入的通量相等，說明矢量線處于某種平衡狀態。2、散度的定義QA?dSdivA-lim- ——應用散度概念可以分析矢量場中任一點的情況。在M點，若divA>0,則表明M點有正源；若divA<0,則表明M點有負源。divA為正值時，其數值越大，正源的發散量越大；divA為負值時，其絕對值越大，表明這個負源吸收量越大。若divA=0,則表明該點無源。如果在場中處處有divA=0,則稱此場為無源場，或稱為無散場。3、散度的計算4、散度的運算⑴div(CA)=CdivAdiv(wA)=wdivA+gratis?A⑶div(A±IJ)=divA±divB5、高斯散度定理又稱為高斯-奧斯特洛格拉特斯基公式。它的意義在于給出了閉合曲面積分與體積分之間的等價互換關系。DA*(IS=divAdU、矢量場的旋度1、矢量場的環量圖I57環量的計算模型F=OA=OAcosSd/=OA*di環量是描述矢量場特征的量，是一個標量。由定義式可知，它的數值不僅與場矢量A有關，而且與回路1的形狀和取向有關。這說明r表示的是場矢量沿1的總體旋轉特性。2、環量面密度取極限得到在M點的環量面密度。若極限存在，則環量面密度與法線方向有關，與Al的形狀無關。環量面密度的大小反映了人在乂點繞en方向旋轉的強弱情況。它與取定的方向en有關。在空間的一點，方向en可以任意選取。隨著en方向的改變，環量面密度將連續變化。在環量面密度最大的方向上，場矢量的旋轉性最強。為了表述這種特性，引入旋度的概念。3、旋度的定義環量面密度是一個與方向有關的量，正如在標量場中，方向導數與方向有關一樣。若在矢量場A中的一點M處存在矢量R,它的方向是A在該點環量面密度最大的方向，它的模就是這個最大的環量面密度，則稱矢量R為矢量場A在點M的旋度，記為rotA,且roiA=K引導學生分析旋度的物理意義4、旋度的計算Cre*e之AA.AJ5、斯托克斯定理OA?d/—IrotA-dS■z￡ S旋度在曲面法線方向的投影就是沿法線方向的環量面密度。將此面密度進行面積分就得到這個曲面上的環量，也就是矢量沿曲面邊界的線積分。斯托克斯定理的意義在于給出了閉合曲線積分與面積分的等價互換關系。三、哈密爾頓算子的運算1、哈密爾頓算子的作用規則哈密爾頓算子是一個矢量形式的算子，具有微分運算和矢量運算的功能。它不是一個函數，也不是一個物理量，僅表示一種運算。只有作用在空間函數上才有意義。用▽算子表示梯度、散度和旋度：

匕皿員=翱—:&+笠，=飛認d才 d* 十j-13A.f,EH,,dA,丁xdiv.4———I——十— v -Ad；ydz% 工” *,< a a a .&roiA= — — —=v XAdx dy dzA￡ A] A；：2、拉普拉斯算子W.v=邑十立-+星at-西女:— 、一一「 。2ud2ud2u直角坐標系：V2u= + +dx2dy2d.z2，、一—一「 1d.du、 1d2ud2u圓柱坐標系：V2u— (p)+ .+pdp dp p2%26z2球坐標系：「 1d/du、 1d/.^du、 1 d2uV2u二(r2)+-(sin0-)+r2dr dr r2sin0d0 d0 r2sin20d。2—? —? —?格林公式：V2F=V(V-F)-Vx(VxF)3、關于兩個算子的重要運算P334頁。四、亥姆霍茲定理空間區域V上的任意矢量場F，如果它的散度、旋度和邊界條件為已知，則該矢量場唯一確定。亥姆赫茲定理表明，空間矢量場由他的散度和旋度唯一得確定。在后面的課程內容中，針對電場、磁場和交變電磁場，重點研究散度和旋度。亥姆赫茲定理是研究電磁場理論的主線。討論、練習與作業課后反思授課內容教學時數授課類型課堂講學授課內容教學時數授課類型課堂講學第1章靜電場電場強度與電位高斯定理靜電場基本方程靜電場的邊值問題教學目標理解電場強度與電位的定義、電場強度線積分與路徑無關的性質和電場強度與電位之間的關系；了解靜電場中的導體和電介質，極化強度和電位移向量；掌握高斯通量定理和無旋性構成的靜電場的基本方程及電場強度、電位和電位移在不同媒質分界面的邊界條件，泊松方程和拉斯方程，了解求解邊值問題的常用的方法和場的實驗研究；教學目標教學重點庫侖定理；高斯定理；泊松方程；拉普拉斯方程;教學難點電場強度與電位之間的關系教學方法與

手段多媒體教學與板書相結合教學重點庫侖定理；高斯定理；泊松方程；拉普拉斯方程;教學難點電場強度與電位之間的關系教學方法與

手段多媒體教學與板書相結合按以下內容逐個講授:一、梳理靜電場知識結構靜電場是相對觀察者靜止且量值不隨時間變化的電荷所產生的電場。它是電磁理論最基本的內容。由此建立的物理概念、分析方法在一定條件下可應用推廣到恒定電場、恒定磁場及時變場。其知識結構如下圖:庫侖定律基本物理量后3基本物理量后3b的散度b的散度E的旋度邊界條件二件邊界條件二件邊值問題.電位中數值法.有限差分法鏡像法，電軸法分離變量法直接積分法靜電參數（電容及部分電容）靜電能靜電參數（電容及部分電容）靜電能量與力靜電場知識結構、電場強度與電位從庫侖定理出發引出電場強度、電位移矢量、電位、電力線和等位面的基本概念和及它們的數學表示;1、庫侖定理:212、電場強度：E(x,y,z)=lim12、電場強度與電位從庫侖定理出發引出電場強度、電位移矢量、電位、電力線和等位面的基本概念和及它們的數學表示;1、庫侖定理:212、電場強度：E(x,y,z)=lim12——F(x,y,z)%0q0單個點電荷產生的電場強度: ―E(r)q0q. e4neR2R0一般情況:——E(F)=4ner-r'2 -r'分別引出離散點電荷、線電荷、面電荷和體電荷的疊加公式。 -體電荷：E()=-1-)必DRdV'4nevR30v-、 1fP(r')R，面電荷：E(r)= ^ dS4neSR30—「、 1fp(尸)R,線電荷：E(r)= l dl4neCR303、旋度與環路定理——靜電場旋度恒等于零VXE=0。靜電場是無旋場—— ——環路定理：flE?dl=0。電場力作功與路徑無關4、點位函數—?E=-V^電位與電場強度積分的關系：JP0E-dl=—JP0d①=中一中p p P P0選定參考點p0,即甲p0=0,那么得到p點電位:Q=JP0E—?dl此處距離說明電位參考點的選擇原則。5、電力線Exdl=06、等電位面q)(x,y,z)=C三、高斯定理1、靜電場中的導體處在靜電平衡狀態下的導體的靜電特性：（1）導體內部電場為零。（2）導體為一等位體，導體表面為等位面。（3）電荷（或感應電荷）分布在導體表面上，形成面電荷。（4）導體表面上任一點的電場強度與導體表面垂直。特點：處在靜電平衡狀態下的導體是一等位體，內部電場為零，其內沒有電荷，電荷以面密度分布在其表面。2、靜電場中的電介質電介質：其內部存在的帶電粒子，受到原子內在力、分子內在力或分子之間的作用力不能自由運動，這樣的物質稱為電介質。外加電場力的作用下，非極性分子正、負電荷的作用中心不再重合，極性分子的電矩發生轉向，它們的等效電偶極矩的矢量和不再為零。處在電場中的電介質，在電場力的作用下其分子發生的這種變化現象稱為電介質的極化現象。電極化強度P表示電介質的極化程度：P=lim且

vA△Vf0單位C/m2,物理意義：電偶極矩體密度

—?對于電偶極子：p=qd單個電偶極子產生的電位:qdcos0①—?對于電偶極子：p=qd單個電偶極子產生的電位:qdcos0①= 4neR201p?e

R

4neR203、高斯定理(1)真空中的高斯定理——微分形式：v?E(f)p（F，）e0積分形式：JE?dSS1Zqi0i=1(2)電介質中的高斯定理——微分形式：v?D=p積分形式：JD)?dS=qS4、用高斯定理計算靜電場高斯定律適用于任何情況，但僅具有一定對稱性的場才有解析解。四、靜電場基本方程1、靜電場基本方程微分形式:積分形式:輔助方程:Vx￡=0,v?D微分形式:積分形式:輔助方程:JE?dl=0,JD?dS=ql S6=eE2、分界面上的銜接條件中0,電位移矢量法向連續;E21一E1t=0,電場切向分量連續;加加電位連續Q=Q,e2右-e1盂=￡。五、靜電場的邊值問題1、泊松方程和拉普拉斯方程泊松方程：v沖=_—8拉普拉斯方程：V加=02、靜電場邊值問題靜電場的基本計算問題，歸納起來可以分成兩類:第一類是已知電荷分布，求電場強度E或電位中；第二類是已知電場強度或電位中，求電荷分布。微分‘泊松方程方程I拉普拉斯方程V/F,場域邊界條件分界面銜J位網問題I邊界J接條件1甌覦條件j自然邊界條件lim守二有限值初始 …【條件（強制邊界條件lim中二有限值三類邊值問題：第一類邊值問題（或狄里赫利問題）：①<=ft（s）第二類邊值問題（或紐曼問題）：￡?=f（s）加S2第三類邊值問題（或混合邊值問題）：①?=f（S），*?=f（S）S111 anS2223、唯一性定理在靜電場中，滿足給定邊界條件的電位微分方程的解是唯一的。討論、練習與作業作業1-21課后反思

授課內容第1章靜電場分離變量法有限積分法鏡像法和電軸法電容和部分電容靜電能量與力教學時數2授課類型課堂講學教學目標重點掌握分離變量法。掌握電軸法和鏡象法計算簡單的電場問題；了解電容的計算原則及導體系統部分電容的概念；理解能量、能量密度和力的概念掌握它們的計算。教學重點分離變量法；電軸法；鏡像法教學難點疊加原理的分別和獨立作用原則、求解邊值問題教學方法與手段多媒體教學與板書相結合按以下內容逐個講授：一、分離變量法方法步驟：寫出邊值問題（微分方程和邊界條件）分離變量，將偏微分方程分離成幾個常微分方程；利用邊界條件確定積分常數，最終得到電位的解。解常微分方程，并疊加得到通解；教分析例題1-5-1。二、有限積分法學將場域分割為許多網格，應用差分原理，將求解連續函數中的微分方程問過題轉換為求解網格節點上中的代數方程組的問題。課外：MATLAB有限元分析。程三、鏡像法和電軸法鏡像法和電軸法是靜電場唯一性定理的最直接應用，通過虛設某種電荷分布所產生的靜電場，來模擬實際的電場分布。——11茅、出萬y?“「岸一■11\1、鏡像法分析例題1-7-1。2、電軸法兩平行長直圓柱帶電導體線電荷密度為+工，-J電荷沿圓柱導體表面分布不均勻，直接求解電場困難。這兩根線電荷的位置實際上就是圓柱導體所帶電荷的對外作用中心線，稱之為等效電軸。只需確定兩圓柱導體等效電軸的位置，然后以在該放置一對等量異號線電荷的場代為解之，這種求解方法稱為電軸法。四、電容和部分電容1、電容器電容電容只與兩導體的幾何尺寸、相互位置及周圍的介質有關，而與所帶的電荷、電壓無關。「QC=——U2、部分電容靜電獨立系統：一個多導體系統，所有電通量密度全部由系統內的帶電體發出，又全部終止于系統中的帶電體上，則稱為靜電獨立系統。分析例1-8-2。五、靜電能量與力1ff電能密度：w=dD-Ee21 電場的總能量：W=-iD-EdVe2v討論、練習與作業作業1-31課后反思

授課內容第二章恒定電場1、導電媒質中的電流2、電源電動勢和局外場強教學時數2授課類型課堂講學教學目標理解電流與電流密度的定義、歐姆定律的微分形式、功率密度和電流連續性原理；教學重點體電流面密度和面電流線密度，傳導電流和運流電流，電荷守恒定律一電流連續性方程教學難點元電流的四種表示方法教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、電流和電流密度1、電流及電流密度的概念三種電流：傳導電流一一電荷在導電媒質中的定向運動；運流電流一一帶電粒子在真空中的定向運動；位移電流一一隨時間變化的電場產生的假想電流。電流體密度：J=pvI=JJ?dS2、元電流的四種表示方式元電流是元電荷以速度v運動形成的電流。體電流密度面電流密度線電流密度3、歐姆定理積分形式：電壓、電流、電阻表示微分形式：電流密度和電場強度表示4、焦耳定理積分形式：電壓、電流、電阻表示微分形式：電流密度和電場強度表示、電動勢J1nJ1n=J2n，O-=-=o1dn 2sn三、局外場強電源電動勢是電源本身的特征量，與外電路無關。有局外力做功等效的局外電動勢。四、恒定電場rV?J=0恒定電場的基本方程：〈 VxE=0—> —>本構關系：J=。E恒定電場的邊界條件:電位方程：V即=0，邊界條件：q=w2,討論、練習與

作業作業：2-3課后反思授課內容第二章恒定電場3、恒定電流場的基本方程4、恒定電流場與靜電場的比擬5、電導和部分電導教學時數2授課類型課堂講學教學目標掌握導電媒質中的恒定電場的基本方程和不同媒質分界面上的邊界條件；理解導電媒質中的恒定電場靜電場的比擬；了解接地電阻與跨步電壓的概念。教學重點穩恒電流場的基本方程及其邊界條件，與介質中靜電場的對偶關系教學難點計算電導的靜電比擬法及其它多種計算電導的方法：設電流法、設電壓法、積分法等教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程一、恒定電流場的基本方程從兩個物理意義上理解：電流密度矢量的散度和通量；電場強度的旋度和環路積分。例2.3.1導體與理想介質分界面上的銜接條件：（1）分界面導體側的電流一定與導體表面平行；（2）導體與理想介質分界面上必有面電荷；（3）電場切向分量不為零，導體非等位體，導體表面非等位面。二、恒定電流場與靜電場的比擬兩種場可以比擬的條件：（1）微分方程相同；（2）場域幾何形狀及邊界條件相同；（3）媒質分界面滿足相同的比例關系乙=》。ye三、電導和部分電導重點解釋電導、部分電導和接地電阻的概念。討論、練習與作業課后反思

授課內容第三章恒定磁場1、磁感應強度2、安倍環路定理3、恒定磁場的基本方程4、恒定磁場的邊值問題國"、、分rrI教學時數2授課類型課堂講學教學目標理解磁感應強度、磁場強度、磁化強度的定義及三者間關系和磁通連續性原理；了解磁偶極子、偶極矩、磁化率和磁化電流的概念；理解并會用畢奧一沙伐定律和安培環路定律；掌握恒定磁場的基本方程和鏡象電流法；理解磁感應強度、磁場強度在不同媒質分界面上的邊界條件；教學重點磁通連續性原理；安培環路定律；真空中磁場的基本方程；三種傳導電流即線電流、面電流、體電流分布的磁矩及其磁場；穩恒磁場對磁偶極子的作用力矩;磁感應強度法向分量的連續性；磁場強度切向分量的躍變；教學難點計算兩尢限長直線電流的矢勢和磁場；磁偶極子的矢勢和磁場；理想導磁體表面上的磁場及其與導體表面上電場的比較；教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程以下內容逐個講授：一、恒定磁場的基本規律1、安倍力定理和磁感應強度（畢奧―沙伐定律）瓦r）—%JId1'義（彳—/）—%JIdl'xR4ncr—r'4ncR3-r版廠、^idi'x（r—r,）dB（r）——o 4兀r—r「、nJJ（r'）xR”B（r）―-oj--——dV4兀VR3B—（r）―'JJ（R）xRds，畢奧一沙伐定律適用于無限大均勻媒質。2、磁通連續性原理：—^ V.B（F）―0,JB（F）.dS―0S

表明B是無頭無尾的閉合線，恒定磁場是無源場。3、安倍環路定理—^ —?V義B(r)=|iJ(r)0JB(—)-d—=^\J(—)-dS二NIC 2s ?三、介質的磁化—,> —'> —'>磁介質的本構關系：B=方(1+xm)H=陰磁介質中的基本方程：|VxH(r)=J(r)[V?B(r)=0 '|JH(r).dl—=JJ(r)-dS—\C SJB(r).dS=0〔S有磁介質存在時，場中的B是自由電流和 磁化電流共同作用，在真空中產生的。三、恒定磁場的基本方程―?―? ―?基本方程：VxH=J，V?B=0ff -?—? —?邊界條件：e?(B—B)=0，ex(H—H)=Jn 1 2 n 1 2 S—? —? ——B=VxA，V2A二—|!J—>A(r)=±JJ^dv'4nvR四、恒定磁場的邊值問題結合靜電場和恒定電場總結靜態場的三類邊值問題。討論、練習與作業作業：3-7課后反思

授課內容第三章恒定磁場5、矢量磁位和標量磁位6、鏡像法7、電感8、磁場能量和磁場力9、磁路及其計算教學時數2授課類型課堂講學教學目標理解磁感應強度、磁場強度、標量磁位、矢量磁位在不同媒質分界面上的邊界條件；掌握兩種位函數滿足的方程；了解電感的定義和計算原則；掌握磁場能量和磁場力的計算；掌握磁路的概念和計算。教學重點磁場強度切向分量的躍變及其矢勢表示式；不同媒質間磁場邊界條件的三種表達式，即積分式、微分式、矢勢式或標勢式；磁場的能量；磁場的能量密度教學難點求解穩恒磁場的5種方法，即畢奧一薩伐爾定律、安培環路定律、矢勢法、泊松方程的直接積分法、磁標勢法；磁場的自能和互能。教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程一、矢量磁位由磁感應強度散度為零導出矢量磁位；解析例題3-8。泊松方程和拉普拉斯方程。二、標量磁位由磁場強度旋度為零導出標量磁位；無電流區域適用泊松方程。三、恒定磁場計算的鏡像法四、電感分析自感和互感物理意義五、磁場能量和磁場力1磁場能量密度：w=-B?Hm21 磁場的總能量：W=彳1B?HdVm2v六、磁路及其計算討論、練習與作業課后反思

授課內容第四章時變電磁場1、法拉第電磁感應定理2、位移電流教學時數2授課類型課堂講學教學目標理解電磁感應定律、時變條件下的電流連續性方程教學重點法拉第電磁感應定律的數學表達式；感應電動勢和感應電流的方向與磁場方向的關系；感生電動勢和動生電動勢的計算；感應電場；位移電流、全電流的連續性和全電流定律；教學難點運動線框中的感應電動勢的計算；位移電流的計算；教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、法拉第電磁感應定理1、法拉第電磁感應定律的數學表達式；法拉第電磁感應定律：￡=- =—~7—JB?dSin dt dtS推廣的電磁感應定律：JE,dl=---JB-d§，VxE=-1c dts St2、感生電動勢和動生電動勢3、感應電動勢和感應電流的方向與磁場方向的關系；二、位移電流SD1、位移電流的概念：位移電流密度J,=—dSt2、全電流定律（）通過平板電容器的例子理解全電流的連續性）Vx4=1+電，J1.d1=J（1+匹）.dSSt C s St討論、練習與作業作業：4-1課后反思

授課內容第四章時變電磁場3、麥克斯韋方程組4、時變電磁場的邊界條件教學時數2授課類型課堂講學教學目標掌握麥克斯韋方程及其物理意義；教學重點麥克斯韋方程組;電荷面密度；洛侖茲力公式;同軸線介質中的電場和內、外導體表面上的教學難點洛侖茲條件。教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個1一、麥克斯韋方不微分形式：|積分形式：,本構關系：?=嶇，—? —?B=叫，J—=戰四個方程的中（1）全電流能產生磁場。（2）電磁感電場。（3）磁通連井授：呈組x斤=J—+義沆xE= ，凱.B=0V.D=pJH.d1=J（J+ID）-dSC S StJE—.dl—=J史?dSc SStJB.dS=0/D.dS=JPdV〔S V勿理意義：定律：麥克斯韋第一方程，表明傳導電流和變化的電場都應定律：麥克斯韋第二方程，表明電荷和變化的磁場都能產生續性原理：表明磁場是無源場，磁力線總是閉合曲線

（4）高斯定律：表明電荷以發散的方式產生電場（變化的磁場以渦旋的形式產生電場）。二、時變電磁場的邊界條件邊界條件：—? —? —?nx"一HJ=JSnx（E1—EJ=0—— ——n?（b—b）=01 2—— ——n?（d—d）=p2 s例題4.2.1：在理想導體內部無電磁場，電磁波發生全反射。例：同軸線介質中的電場和內、外導體表面上的電荷面密度。三、洛倫茲條件V-A二一時迎初|四、波動方程無源區的波動方程—— ——d2E — d2HV2E-R￡——=0，V2H-R￡——=0d12 d12電磁場的位函數—— V-B=0，B=VxA——aaE=— —V①at，、—…，、…「二 a2a —位函數的波動方程：V2A—￡^—=—MJa12a2① pV2①一印一-=——a12 e討論、練習與作業課后反思

授課內容第四章時變電磁場5、時變電磁場的能量與能流教學時數2授課類型課堂講學教學目標理解坡印廷矢量的含義并會應用坡印廷定理分析電磁能傳輸的問題；教學重點坡印亭定理教學難點坡印亭矢量理解教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、時變電磁場的能量1電場能量密度：w=-E?De21ff磁場能量密度：w=-B?Hm2坡印廷定理的積分形式fff fdf11f-J(ExH).dS=—J(—E.D+-H.B)dV+JE.JdVs dtv2 2 v—?—?—?坡印廷矢量：S=ExH二、時變電磁場的能流f 1 f f 1 f fS =-Re[ExH*],w =-Re[E?D*]av 2 eav 41f fw =-Re[H ?B*]mav4討論、練習與作業課后反思

授課內容第四章時變電磁場6、正弦電磁場7、亥姆霍茲方程8、時變電磁場中的位函數教學時數2授課類型課堂講學教學目標理解動態位與場量間的關系；了解似穩場的概念。教學重點達朗貝爾方程教學難點正弦電磁場的復振幅和復矢量教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、正弦電磁場—?E(x,y,z,t)=2Ecos(ot+?)+2Ecos(flt+?)+eEcos(flt+?)xxm x yym y zzm z,——????E(x,y,z)=eE+eE +eExxm yym zzmE=EejGxxm xm ，■E=EejGyym ym ，E=EejGxzm zmE=Re[Eej⑼+gx)]=Re[EejGxej31]=Re[Eej31]x xm xm xm ，E=EejGxxm xm■E=Re[EeMt+Gy)]=Re[EejGyej?]=Re[Eej3t]y ym ym ym ，■E=EejGyym ymE=Re[Eej(31+gz)]=Re[EejGzej31]=Re[Eej31]z zm zm zm ，■E=EejGyym ym二、復矢量的麥克斯韋方程—— —— —— —— ——? ? ? ? ?VxH=J+j3D，VxE=-j3B，mm m m m

v-B=0, v-D=cm m m三、復電容率和復磁導率復介電常數：S,=8j(S"+-)復磁導率：N=N'-jN''四、亥姆霍茲方程—> —> —> —>V2E+k2E=0， v2H+k2H=0，k2=32^8五、時變電磁場的位函數—■1 —■— —H=—VxA,E=-j-A-V①NV2A+k2A=-nJ,V2①+k2①=-1p六、惟一性定理引導學生理解。討論、練習與作業作業：4-5課后反思

授課內容第五章平面電磁波1、無耗媒質中的平面電磁波2、導電媒質中的平面電磁波教學時數2授課類型課堂講學教學目標掌握理想介質中傳播的均勻平面電磁波的波動方程及其解；熟練掌握電磁波在理想介質中的傳播特性，包括均勻平面電磁波的波速、波數和相移常數、波長，波阻抗，能量密度和能流密度；教學重點電磁波的波動方程及其解；均勻平面波的傳播特性：波速、波數和相位常數、波長，波阻抗；電場與磁場間的轉換公式；均勻平面波的能量密度和能流密度;教學難點均勻平面波的波阻抗；教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、無耗媒質中的平面電磁波1、平面電磁波的波動方程—> —>2E+k2E=0，2日+kz1=0，k2=32四E(z)=Ae-jkz+Aejkz、均勻平面電磁波的波速、波數和相移常數、波長，波阻抗1 H=16z義E,E―=-刈6xH—,6.E—=0,6.口=0波數k==，波速v=-，波阻抗"=J-入 pk \￡二、導電媒質中的平面電磁波—— —— —— ——竹T、工口V2E+k2E=0 V2H+k2H=0波動萬程： C , C ,.O7c八八￡二￡—j—k2=32日￡ c 3c ck=a+jP

a=3畔[[1+(—)2-1] p=①咚[11+(—)2+1]22\ 3￡ 22\ 3￡=3=_±_j 2PP曲U+:)2+13\W8“=|*I從1=I—11+—I-49=1arctan—c\8c,c\￡ 38 , 2 38三、平面電磁波的能量密度和能流密度坡印廷矢量：S=ez51EI2討論、練習與作業作業：6-5課后反思

授課內容第五章平面電磁波3、電磁波的極化、色散、相速和群速4、均勻平面波對分界平面的垂直入射和斜入射教學時數2 授課類型 課堂講學教學目標掌握電磁波的極化和均勻平面電磁波的性質；理解均勻平面波對分界平面的垂直入射和斜入射教學重點均勻平面電磁波的極化性質；反射和透射。教學難點左旋和右旋圓極化波與橢圓極化波及其表示式。教學方法與手段多媒體教學與板書相結合教學過程按以下內容逐個講授：一、平面電磁波的極化E=Ecos(3t-kz-①)，E=Ecos(3t-kz-q)1、線極化：若，-Q=0,兀，對于一個給定點上E=eE+eE=cos(3t-kz-①)(Ee±Ee)xx yy 1xmxymy電場矢量的方向隨著時間變化不變，軌跡是直線。兀2、圓極化：若Exm=Eym=Em，--q=±-E；+E;=E＞電場矢量隨著時間變化的軌跡是圓。3、橢圓極化E=Ecos(3t-kz-q)，E=Ecos(3t-kz-q)E2E2 2EE 一一、.二一、+ -——cos(p一3)=sm2(p-3)E2E2EE 2 1 2 1xm ym xmmy二、平面電磁波的色散、相速和群速dz3波速(相速)v=--=—dtp

d3 v群速Vg那1一a也vd3p三、均勻平面波對分界平面的垂直入射ET=eEe-Jk1z，if=e^Loe-jk1zi xi0 i y”k=3yUe,耳=”IIjEE=eEejkz,H=-e-^0ejk^r xr0 r y,—? —? —?E=E+E=e(Ee-jkz+Eejkz),1 i r xi0 r0If=If+If=e工(Ee-jkz-Eejkz)1 i r y, i0 r0運用邊界條件確定：Ei0+Er0=0,Ei0=-Er0E―=-52jEsinkz,H二6—Ecoskz1 x i0 1 1 y叩i0 1討論、練習與作業課后反思

授課內容第六章電磁波的傳輸1、無損耗均勻傳輸線方程2、無損耗均勻傳輸線的傳播特性3、無損耗傳輸線中波的反射和透射4、無損耗傳輸線的入端阻抗5、無損耗傳輸線的反射和透射6、有損耗均勻傳輸線的阻抗匹配教學時數2授課類型課堂講學教學目標掌握電磁波在有耗媒質中的傳播特性及電磁波的相速和群速；理解有耗媒質的復磁導率；掌