電磁誘導透明某種介質強烈地吸收某一頻率的光束，而當再加一束能被介質吸收的光束時，介質對第一束光就不再吸收了.這種現象稱為電磁誘導透明，簡稱EIT(electromagneticinducedtransparency).如圖1所示，介質中的原子構成三能級系統，其中量子態11〉和12〉代表原子的2個基態,而量子態10〉代表公共的激發態,這種能級系統屬于八類型.引起態|2〉和|0〉之間躍遷的激光稱為探測激光，而引起態|1〉和|0〉之間躍遷的激光稱為泵浦激光.改變探測激光的頻率，在不加泵浦激光時，得到如圖2(a)所示的單一吸收峰，峰值對應的頻率為共振頻率3s;加上泵浦激光時，如圖2(b)所示，在一個較狹小區間，吸收被遏止了，相對來說，介質變得透明了.該過程揭示了在激光作用下原子內部的量子相干現象仰)(1>)圖2頻率勺吸收強度關系圖下面用經典實驗來演示電磁誘導透明現象RLC電路來模擬電磁誘導透明現象進行了實驗驗證。如圖3所示的RLC電路，此時由電感L1和電容C1及C構成的回路模擬泵浦振蕩電路,該振蕩電路的損耗取決于電阻R2的阻值.利用電感L2、電容C2和C構成的共振電路模擬原子，此時電阻R2表示激發態自發輻射衰減,電容C為2個電路所共有，模擬原子和泵浦場之間的耦合，決定了與泵浦躍遷相關的拉比頻率，這里探測場用頻率可調電壓源Vs來模擬.該電路各元件參量如下:R1=0;R2=51.7Q;L1=1000uH;L2=1000uH;C1=0.1uF;C2=0.1uF.圖3實驗電路圖用于模擬原子的回路只有1個共振頻率,表示原子激發態能量.也就是說，當達到共振時這個電路被激發的概率將會達到最大.由于在這種情況下有2種方法來實現激發，故涉及的

問題實際是對三能級八結構原子的模擬,即對應“原子”的振蕩可以直接由所加電壓Vs來激發，也可通過其與泵浦回路的耦合來激發.這里研究誘導透明是通過分析從電壓源Vs傳遞到共振回路R2L2Ce2的功率與頻率的依賴關系而得到，而實驗用回路中電流對頻率的依賴關系近似表示功率對頻率的依賴關系其中(1(1)C+C2為了定量描寫這一系統，需要寫出RLC電路的回路方程.設L1=L2=L，回路電流為i1(t)=q1(t),i2(t)=q2(t),得到qi⑴+Yigifi)-F ^qz(t)=0.qz⑴qz⑴+t)-Ft)-兀R)￡2式中XRJLJi二L2人討二 咨二1/(L.C).這些方程與描述電磁誘導透明的數學公式相一致,說明這2個不同的物理現象具有可類比性.在圖4中，對于幾種不同耦合電容C的取值，畫出了電流對頻率的依賴關系.在圖4(矽中共振頻率/=15.6kHz.(W)中共振頻率f二16*3kHz?(c)中共振頻率f-16*7kH4fd)中共振頻率/=18.1kHz.對于每種耦含電容。的取DJCH。DJCH。?一96rF7/mA(c)C=0.150HF(d)C=0.096UF圖4電流對頻率的依賴關系圖值，在2種情況下進行測量，即圖3中開關處于斷開狀態和閉合狀態.實心方形標記號表示開關處于斷開狀態下的測量點?等效于沒有加入泵浦場;空心圓形標記號表示開關處于閉臺狀態下的測量值，此時加入了泵浦場.圖4中曲線可以很好地體現前文提到的理論，在開關打開的狀態下（沒有加入泵浦場人對于RiLiC.i回路，在共振頻率處測得了1個共振峰，對應原子對探測光場強烈的吸收作用.當開關閉合，也就是說泵浦電路對共振電路RiLiC.i起作用時，吸收譜在共振頻率處出現1個很深的谷，這就對應電磁誘導透明的條件.從圖4中還看到耦合電容C越小，效果越明顯，這在電磁誘導透明中對應泵浦場拉比頻率的增加.與原子在光場中的情況相同，當開關閉合時（加入泵浦電路人共振時吸收峰消失是由于從電壓源和泵浦電路傳到共振電路&L心的能量