§1.1黑體輻射△§1.2光電效應(yīng)（自學(xué)）

§1.3光子、光二象性§1.4康普頓效應(yīng)§1.5實(shí)物粒子波動(dòng)性§1.6概率波與概率幅§1.7不確定關(guān)系

第一章波粒二象性

第1頁(yè)

§1.1黑體輻射

1.

熱輻射（heatradiation）

與溫度相關(guān)電磁輻射，稱為熱輻射。這種溫度不變熱輻射稱之為平衡熱輻射。2.平衡熱輻射則物體溫度恒定。加熱一物體，若物體所吸收能量等于在同一時(shí)間內(nèi)輻射能量，

3.光譜輻出度（單色輻出度）M

M

—單位時(shí)間內(nèi)，從物體單位表面發(fā)出頻率在

附近單位頻率間隔內(nèi)電磁波能量。第2頁(yè)4.（總）輻出度（總發(fā)射本事）M(T)

（radiantexitance）單位：w/m2（monochromaticabsorptance）5.單色吸收比（率）

(T)第3頁(yè)物體，維恩設(shè)計(jì)黑體三.黑體（blackbody）

1.黑體：能完全吸收各種波長(zhǎng)電磁波而無(wú)反射——小孔空腔

2.基爾霍夫輻射定律：與材料無(wú)關(guān)第4頁(yè)四.黑體輻射譜規(guī)律1）維恩位移定律2）斯特藩—玻耳茲曼定律第5頁(yè)六..普朗克能量子假說(shuō)和黑體熱輻射公式1.普朗克假設(shè)（1900年）普朗克認(rèn)為空腔黑體熱平衡狀態(tài)，是組成腔壁帶電諧振子不停發(fā)射和吸收電磁波平衡狀態(tài)。他認(rèn)為諧振子能量E只能是離散值2.普朗克公式第6頁(yè)△1.2光電效應(yīng)

1.3光二象性光子試驗(yàn)規(guī)律：Uc0

CsNaCa在頻率

一定時(shí)，存在紅限頻率光電轉(zhuǎn)換時(shí)間極短

<10-9s(即使光非常非常弱)。第7頁(yè)一.愛因斯坦光子理論(1905年)光發(fā)射、傳輸、吸收都是量子化，一束光就是以速率c運(yùn)動(dòng)一束光子流。光子能量（不是nh

）二.光子理論對(duì)光電效應(yīng)解釋第8頁(yè)一.試驗(yàn)規(guī)律1922

23年康普頓研究了X射線在石墨上散射§6.4康普頓效應(yīng)（Comptoneffect）光闌X

射線管探測(cè)器X

射線譜儀晶體

0散射波長(zhǎng)

,

0石墨體(散射物質(zhì))j

0第9頁(yè)散射曲線三個(gè)特點(diǎn)：

1.除原波長(zhǎng)

0外，出現(xiàn)了移向長(zhǎng)波方面新散射波長(zhǎng)

。

2.新波長(zhǎng)

隨散射角

增大而增大。

3.當(dāng)散射角增大時(shí)，原波長(zhǎng)譜線強(qiáng)度降低，而新波長(zhǎng)譜線強(qiáng)度升高。散射出現(xiàn)了

≠

0現(xiàn)象，................................................................................o（A）0.7000.750波長(zhǎng).......Mo，K

稱為康普頓散射。第10頁(yè)=2.4110-3nm（試驗(yàn)值）只有當(dāng)入射波長(zhǎng)

0與

c可比擬時(shí)，康普頓試驗(yàn)表明：

c稱為電子康普頓波長(zhǎng)

c=0.0241?新散射波長(zhǎng)

>入射波長(zhǎng)

0，和散射物質(zhì)無(wú)關(guān)。波長(zhǎng)偏移

=

0

只與散射角

相關(guān)，試驗(yàn)規(guī)律是：效應(yīng)才顯著，所以要用X射線才能觀察到。第11頁(yè)康普頓用光子理論做了成功解釋：▲X射線光子與“靜止”“自由電子”彈性碰撞▲碰撞過程中能量與動(dòng)量守恒二.康普頓效應(yīng)理論解釋經(jīng)典電磁理論難解釋為何有

≠

0散射，碰撞

光子把部分能量傳給電子外層電子束縛能~eV,室溫下kT~10-2eV，）（波長(zhǎng)1?X射線，其光子能量

104eV，e自由電子（靜止）

m0h

光子能量

散射X射線頻率

波長(zhǎng)

第12頁(yè)能量守恒動(dòng)量守恒反沖電子質(zhì)量解得：e

m0自由電子（靜止）=2.4310-3nm（理論值）第13頁(yè)這是因?yàn)楣庾舆€可與石墨中被原子核束縛為何康普頓散射中還有原波長(zhǎng)

0

呢？光子和整個(gè)原子碰撞。內(nèi)層電子束縛能103~104eV，不能視為自由，而應(yīng)視為與原子是一個(gè)整體。所以這相當(dāng)于∵即散射光子波長(zhǎng)不變，散射線中還有與原波∴在彈性碰撞中，入射光子幾乎不損失能量，得很緊電子發(fā)生碰撞。長(zhǎng)相同射線。第14頁(yè)因?yàn)樽杂呻娮尤粑展庾樱蜔o(wú)法同時(shí)滿足1.為何康普頓效應(yīng)中電子不能像光電效應(yīng)三.討論幾個(gè)問題違反相對(duì)論！∴自由電子不可能吸收光子，只能散射光子。自由電子吸收光子那樣吸收光子而是散射光子？能量守恒和動(dòng)量守恒。第15頁(yè)2.為何在光電效應(yīng)中不考慮動(dòng)量守恒？∴光子

電子系統(tǒng)能量仍可認(rèn)為是守恒。在光電效應(yīng)中，入射是可見光和紫外線，光子能量低，電子與整個(gè)原子聯(lián)絡(luò)不能忽略，原子也要參加動(dòng)量交換，光子

電子系統(tǒng)動(dòng)量不守恒。又因原子質(zhì)量較大，能量交換可忽略，3.為何可見光觀察不到康普頓效應(yīng)？因可見光光子能量不夠大，原子內(nèi)電子不能視為自由，所以可見光不能產(chǎn)生康普頓效應(yīng)。第16頁(yè)四.康普頓散射試驗(yàn)意義▲支持了“光量子”概念，深入證實(shí)了▲首次試驗(yàn)證實(shí)了愛因斯坦提出“光量子▲證實(shí)了在微觀領(lǐng)域單個(gè)碰撞事件中，動(dòng)量和能量守恒定律依然是成立。康普頓取得1927年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。

p=

/c=h/c=h/

=h

含有動(dòng)量”假設(shè)第17頁(yè)康普頓（A.

H.Compton)美國(guó)人(1892-1962）第18頁(yè)1925

26年他用銀X射線（

0=5.62nm）五.吳有訓(xùn)對(duì)研究康普頓效應(yīng)研究貢獻(xiàn)吳有訓(xùn)1923年參加了發(fā)覺康普頓效應(yīng)研究康普頓效應(yīng)作出了主要貢獻(xiàn)。在同一散射角（

=120）測(cè)量各種波長(zhǎng)散射以15種輕重不一樣元素為散射物質(zhì)，為入射線，光強(qiáng)度，作了大量X

射線散射試驗(yàn)。這對(duì)證實(shí)工作，第19頁(yè)1.

與散射物質(zhì)無(wú)關(guān)，僅與散射角相關(guān)。曲線表明：

2.輕元素重元素，。吳有訓(xùn)康普頓效應(yīng)散射試驗(yàn)曲線散射角第20頁(yè)▲證實(shí)了康普頓效應(yīng)普遍性▲

證實(shí)了兩種散射線產(chǎn)生機(jī)制：

－外層電子（自由電子）散射

0

－內(nèi)層電子（整個(gè)原子）散射證據(jù)。吳有訓(xùn)工作意義：在康普頓一本著作“X

Raysintheory

andexperiment”

（1935）中，有19處引用了吳有訓(xùn)工作。書中兩圖并列作為康普頓效應(yīng)第21頁(yè)20世紀(jì)50年代吳有訓(xùn)吳有訓(xùn)（1897—1977）物理學(xué)家、教育家、中國(guó)科學(xué)院副院長(zhǎng)，曾任清華大學(xué)物理系主任、理學(xué)院院長(zhǎng)。1928年被葉企孫聘為對(duì)證實(shí)康普頓效應(yīng)作出了主要貢獻(xiàn)清華大學(xué)物理系教授，第22頁(yè)光(波)含有粒子性，那么實(shí)物粒子含有一.德布羅意假設(shè)波動(dòng)性嗎?L.V.deBroglie（法國(guó)人，1892

1986）從自然界對(duì)稱性出發(fā)，含有粒子性，那么實(shí)物粒子也應(yīng)含有波動(dòng)性。1924.11.29德布羅意把題為“量子理論研究”博士論文提交給了巴黎大學(xué)。§6.5實(shí)物粒子波動(dòng)性認(rèn)為既然光(波)第23頁(yè)與粒子相聯(lián)絡(luò)波稱為物質(zhì)波或德布羅意波，一個(gè)能量為E、動(dòng)量為p實(shí)物粒子，同時(shí)他在論文中指出：關(guān)系與光子一樣：它波長(zhǎng)、頻率

和E、p愛因斯坦—德布羅意關(guān)系式

—

德布羅意波長(zhǎng)（deBrogliewavelength）也含有波動(dòng)性，第24頁(yè)物質(zhì)波概念能夠成功地解釋原子中令

r（軌道角動(dòng)量量子化條件）德布羅意導(dǎo)師朗之萬(wàn)把德布羅意論文寄給“揭開了自然界巨大帷幕一角”“看來(lái)瘋狂，可真是站得住腳呢”穩(wěn)定軌道波長(zhǎng)論文取得了評(píng)委會(huì)高度評(píng)價(jià)。人迷惑軌道量子化條件。了愛因斯坦，愛因斯坦稱贊德布羅意論文第25頁(yè)路易.德布羅意Louis.V.deBroglie法國(guó)人1892—1986提出電子波動(dòng)性1929年獲諾貝爾物理獎(jiǎng)第26頁(yè)U=100V

時(shí)，

=1.225?經(jīng)愛因斯坦推薦，物質(zhì)波理論受到了關(guān)注。在論文答辯會(huì)上，佩林問：“這種波怎樣用試驗(yàn)耒證實(shí)呢？”德布羅意答道：

“用電子在晶體上衍射試驗(yàn)?zāi)軌蜃龅健！彼闼汶娮硬ㄩL(zhǎng)：設(shè)加速電壓為U（單位為伏特）—X射線波段（電子v

<<c）第27頁(yè)二.電子衍射試驗(yàn)▲

戴維孫(Davisson)革末(Germer)試驗(yàn)(1927)當(dāng)滿足2dsin

=k（k=1，2，3）時(shí)，可觀察到I極大。G

Ni片（單晶）抽真空UICCCI當(dāng)，2C,3C…時(shí)，可觀察到電流I極大。第28頁(yè)▲

湯姆孫（G.P.Thomson）試驗(yàn)（1927）

衍射圖象

1929年德布羅意獲諾貝爾物理獎(jiǎng)；

電子經(jīng)過金多晶薄膜衍射試驗(yàn)：試驗(yàn)原理圖金多晶薄膜電子束衍射圖象1937年戴維孫、湯姆孫共獲諾貝爾物理獎(jiǎng)。演示電子衍射（KG036）第29頁(yè)▲

約恩孫（Jonsson）試驗(yàn)（1961）大量電子單、雙、三、四縫衍射試驗(yàn)：質(zhì)子、中子、原子、分子…也有波動(dòng)性。

單縫

雙縫

三縫

四縫宏觀粒子m大，

0，表現(xiàn)不出波動(dòng)性。第30頁(yè)

例

m=0.01kg，v=300m/s子彈h極小

宏觀物體波長(zhǎng)小得試驗(yàn)難以測(cè)量

“宏觀物體只表現(xiàn)出粒子性”h

0：波動(dòng)光學(xué)幾何光學(xué)）（

0：量子物理經(jīng)典物理c

：相對(duì)論牛頓力學(xué)▲兩把自然尺度：c

和

h波長(zhǎng)第31頁(yè)§1.6概率波與概率幅一.對(duì)物質(zhì)波了解，概率波概念怎樣了解物質(zhì)波（德布羅意波）?薛定諤：而電子是穩(wěn)定。

波是基本，但波包要擴(kuò)散，德布羅意：物質(zhì)波是引導(dǎo)粒子運(yùn)動(dòng)“導(dǎo)波”。——本質(zhì)是什么，不明確。電子是“波包”。另一個(gè)了解：粒子是基本，

是大量電子相互作用形成。電子物質(zhì)波——被以下試驗(yàn)否定第32頁(yè)一個(gè)一個(gè)電子依次入射雙縫衍射試驗(yàn)：70000300007個(gè)電子100個(gè)電子第33頁(yè)底片上出現(xiàn)一個(gè)個(gè)點(diǎn)子

電子含有粒子性。“一個(gè)電子”所含有波動(dòng)性，

起源于而不是電子間相互作用結(jié)果。伴隨電子增多，逐步形成衍射圖樣一定條件下（如雙縫），還是有確定規(guī)律。玻恩（M.Born）：子在空間概率分布“概率波”。德布羅意波并不像經(jīng)典波那樣是代表實(shí)在物理量波動(dòng)，而是描述粒盡管單個(gè)電子去向是概率性，但其概率在第34頁(yè)二.波函數(shù)及其統(tǒng)計(jì)解釋1.波函數(shù)（wavefunction）平面簡(jiǎn)諧波函數(shù)

(x,t)=Acos(

t

kx)復(fù)數(shù)表示式物質(zhì)波函數(shù)：2.波函數(shù)統(tǒng)計(jì)解釋一維三維物質(zhì)波是“概率波”，在空間各處出現(xiàn)概率呢？它是怎樣描述粒子要詳細(xì)應(yīng)用物質(zhì)波概念，就要有物質(zhì)波波函數(shù)。第35頁(yè)I大，光子出現(xiàn)概率大；I小，光子出現(xiàn)概率小。波動(dòng)性：某處明亮，則某處光強(qiáng)大，即I大。粒子性：某處明亮，則某處光子多，即N大。光子數(shù)N

I

E02光子在某處出現(xiàn)概率和該處光波振幅先回想一下光波粒二象性：平方成正比。第36頁(yè)空間概率分布“概率振幅”。玻恩假設(shè)：其模平方：它代表

t時(shí)刻，在端點(diǎn)處單位體積中發(fā)覺一個(gè)

rdVx

yz

t時(shí)刻在端點(diǎn)附近dV這就是玻恩在1926年給

統(tǒng)計(jì)解釋。粒子概率，稱為“概率密度”。物質(zhì)波波函數(shù)

是描述粒子內(nèi)發(fā)覺粒子概率為：第37頁(yè)它無(wú)直接物理意義，對(duì)單個(gè)粒子，不一樣于經(jīng)典波波函數(shù)，。有意義是給出粒子概率密度分布；對(duì)大量粒子，給出粒子數(shù)分布；

3.用電子雙縫衍射試驗(yàn)說(shuō)明概率波含義只開上縫

P1只開下縫

P2雙縫齊開

P12=P1+P2（1）子彈穿過雙縫第38頁(yè)（2）光波只開上縫

光強(qiáng)I1只開下縫

光強(qiáng)I2雙縫齊開

經(jīng)過上縫光波用描述經(jīng)過下縫光波用描述雙縫齊開時(shí)光波為光強(qiáng)+干涉項(xiàng)干涉項(xiàng)第39頁(yè)雙縫齊開時(shí)，電子可經(jīng)過上縫也可經(jīng)過下縫，（3）電子電子狀態(tài)用只開上縫時(shí)，電子有一定概率經(jīng)過上縫，其狀態(tài)用

描述，只開下縫時(shí),電子有一定概率經(jīng)過下縫，電子概率分布為其狀態(tài)用

描述，電子概率分布為、都有。經(jīng)過雙縫后，分布是d不是c。波函數(shù)

描述。經(jīng)過上、下縫各有一定概率，第40頁(yè)出現(xiàn)了干涉。是因?yàn)楦怕史€性疊加產(chǎn)生。即使只有一個(gè)電子，當(dāng)雙縫齊開時(shí)，兩部分概率幅疊加就會(huì)產(chǎn)生干涉。微觀粒子波動(dòng)性，實(shí)質(zhì)上就是概率幅它狀態(tài)也要用來(lái)描述。衍射圖樣是概率波干涉結(jié)果。可見，干涉是概率波干涉，總概率幅為相干疊加性。第41頁(yè)4.統(tǒng)計(jì)解釋對(duì)波函數(shù)提出要求1）有限性：在空間任何有限體積元

V中找到

2）歸一性：在空間各點(diǎn)概率總和必須為1。—?dú)w一化因子歸一化條件：依據(jù)波函數(shù)統(tǒng)計(jì)解釋，它應(yīng)有以下性質(zhì)：必須為有限值。粒子概率若則第42頁(yè)3）單值性：密度在任意時(shí)刻、任意位置都是確定。及其一階導(dǎo)數(shù)（反應(yīng)概率流）是連續(xù)。4）連續(xù)性：波函數(shù)應(yīng)單值，從而確保概率勢(shì)場(chǎng)性質(zhì)和邊界條件要求波函數(shù)波函數(shù)作出統(tǒng)計(jì)解釋，取得了1954年諾貝玻恩（M.Born，英籍德國(guó)人，1882

1970）因?yàn)檫M(jìn)行了量子力學(xué)基本研究，尤其是對(duì)爾物理學(xué)獎(jiǎng)。第43頁(yè)三.對(duì)波粒二象性了解粒子性◆“原子性”或“整體性”◆含有集中能量E和動(dòng)量pr◆不是經(jīng)典粒子！拋棄了“軌道”概念！波動(dòng)性◆“彌散性”“可疊加性”，干涉、衍射、偏振◆不是經(jīng)典波！不代表實(shí)在物理量波動(dòng)。▲微觀粒子在一些條件下表現(xiàn)出粒子性，◆含有波長(zhǎng)

和波矢在另一些條件下表現(xiàn)出波動(dòng)性，而兩種性質(zhì)雖寓于同一客體體中，卻不能同時(shí)表現(xiàn)出來(lái)。第44頁(yè)少女？老婦？?jī)煞N圖象不會(huì)同時(shí)出現(xiàn)在你視覺中。第45頁(yè)經(jīng)典力學(xué)中，可用“軌道”來(lái)描寫粒子運(yùn)動(dòng)，以電子單縫衍射為例來(lái)分析：而微觀粒子卻不行。電子經(jīng)過狹縫時(shí)，在x方向位置不確定度在x方向動(dòng)量不確定度衍射關(guān)系§1.7不確定關(guān)系（uncertaintyrelation）電子束

1

1ppxax認(rèn)為電子集中在該區(qū)域第46頁(yè)把其余明紋貢獻(xiàn)考慮在內(nèi)，有：（同時(shí)測(cè)量）海森伯（W.Heisenberg）1927年由量子力