庫侖定律Fr電場強度E=r電場強度磁通量的高斯定理Eds=靜電場的散度·E=旋度×E=0恒定電流時有·J=0電荷守恒定律的微分形式（電流連續性方程）·J+=0J是電流密度安培環路定律Bdl=IBdl=Jds恒定磁場的一個基本微分方程×B=J恒定磁場的散度·B=0電場的散度只存在于電荷分布的區域，沒電荷分布的空間中散度為0磁場的旋度只存在于有電流分布的導線內部，而周圍空間是無旋的磁場對電場作用的基本規律×E=-B位移電流J=E麥克斯韋方程組×E=-B×B=J+E·E=·B=0洛倫茲力公式F=qE+qv×B自由電荷密度束縛電荷密度電位移矢量D：D=E+p·D=介質極化率：p=E磁場強度H：H=B-M×H=J+D磁化率：M=H介質中的麥克斯韋方程組×E=-B×H=J+D·E=·B=0介質中電磁性質方程D=EB=HJ=E分別為電容、磁導、電導率邊值關系e×（E-E）=0e×（H-H)=ae·（D-D)=e·(B-B)=0能量守恒定律微分形式·S+w=-f·v能流密度S=E×H能量密度變化率w=ED+HBw=(E·D+H·B)真空中S=E×Bw=(E+B)靜電勢基本微分方程（泊松方程）=-邊值關系導體靜電條件1內部不帶靜電荷，只能分布于表面，2導體內電場為0，3表面電場沿法線方向，表面為等勢面，整體電勢相等。導體表面邊值條件=常量靜電場總能量靜電場唯一性定理設區域V內給定自由電荷分布p（x），在V的邊界S上給定1）電勢或2）電勢法線偏導，則V內電場唯一確定。有導體存在的唯一性定理設區域V內有導體，給定電荷分布p，給定導體上總電荷以及V的邊界S上的或值，V內電場唯一確定拉普拉斯方程=0兩絕緣介質上的邊值關系給出導體總電荷Q導體面上邊界條件為=常數（待定）格林公式恒定電流磁場的基本方程×H=J·B=0磁場的失勢AB=×A物理意義：它沿任意閉合回路的環量代表通過以該回路為界的任一曲面的磁通量。失勢A的微分方程×(×A)=J取（·A=0）得（泊松方程）A=J邊值關系e·(A-A)=0e×（A-A)=a磁場總能量電流J在外場中相互作用能量為磁標勢:電磁場的基本方程組是麥氏方程組自由空間中電磁場運動規律()電場E的偏微分方程E-E=0磁場B的偏微分方程B-B=0令c（波速）=的波動方程EE=0BB=0時諧波的麥氏方程組一定頻率下的麥氏方程組平面電磁波:電磁波沿x軸方向傳播，其場強在與x軸正交的平面上各點具有相同的值，及E和B僅與x，t有關，與y，z無關的電磁波。平面電磁波：旋度真空中特性：1）橫波，E,B都與傳播方向垂直2）E,B垂直，E,B沿波矢方向3）E,B同向，振幅比為v平面電磁波電場磁場能量相等能流密度時諧電磁波邊值關系：菲涅耳公式：E垂直于入射面E平行于入射面導體內部的麥氏方程組（）全反射：反射波平均能流密度數值上和入射波平均能流密度相等，因此電磁波能量被全被反射出去的現象。趨膚效應：對于高頻電磁波，電磁場以及和它相互作用的高頻電流僅集中于表面很薄一層內。靜電場靜磁場