鐵磁體的技術磁化理論第1頁，課件共14頁，創作于2023年2月HM起始磁化階段急劇磁化階段趨于飽和階段

起始磁化階段：形成起始磁化曲線，源于磁疇壁的位移（壁移過程），磁化過程可逆。

急劇磁化階段：包括不可逆壁移過程和磁疇內磁矩的轉動過程（疇轉過程），出現剩磁，磁化過程不可逆。磁化過程的三個階段

趨于飽和階段：壁移過程和疇轉過程消失，出現順磁過程，Ms變化不大。第2頁，課件共14頁，創作于2023年2月課堂練習：畫出鐵磁體在磁化過程中，磁疇變化的示意圖。m(b)外加磁場Hm(c)外加磁場Hm(a)磁中性狀態第3頁，課件共14頁，創作于2023年2月反磁化過程：鐵磁體在外場作用下磁化飽和后，逐漸降低磁場并沿反方向逐漸增加磁場時，其磁化狀態的變化過程。Bs——-Bs過程!(磁滯回線)反磁化曲線AA’反磁化曲線A’A反磁化機制：(1)釘扎理論(2)形核理論第4頁，課件共14頁，創作于2023年2月二、剩余磁化強度

HMABCODC’1、磁中性狀態（O）多晶體內的自發磁化方向在空間上均勻分布，在任一方向有：M＝0，H＝0，B＝0。2、飽和磁化狀態（A）多晶體內的自發磁化方向集中于外場方向。第5頁，課件共14頁，創作于2023年2月3、在Hc作用的磁化狀態（C）M＝0，但多晶體內的自發磁化在空間分布不均勻，在外場方向附近和遠離外場的對稱方向各有一分布。4、剩磁狀態（M）樣品內部磁場為零，但M≠0（M＝Mr），故多晶樣品內的自發磁化方向在空間分布不均勻。HMABCODC’第6頁，課件共14頁，創作于2023年2月多晶體的剩余磁化強度：注意：Ms是內稟磁學參數，與微觀結構無關；

Mr是結構敏感參數，取決于Ms和微觀結構。壁移過程的貢獻疇轉過程的貢獻第7頁，課件共14頁，創作于2023年2月三、趨近飽和定律

對于多晶鐵磁材料，由于各晶粒的晶軸取向混亂及晶粒間的相互作用，磁疇結構非常復雜，疇壁位移過程和磁化矢量轉動過程難以分開。中等磁場范圍內，多晶鐵磁材料的磁化曲線難以嚴格計算。強磁場范圍內，疇壁位移過程停止，磁化矢量轉動成為磁化的唯一方式，可采用趨近飽和定律計算磁化曲線。各種多晶鐵磁材料的磁化矢量轉動具有共同的規律，普遍遵守趨近飽和定律！第8頁，課件共14頁，創作于2023年2月強磁場中的趨近飽和定律：式中等號右端第一項以磁場強度H的負冪級數趨近飽和，與技術磁化過程對應，其中的系數a、b、c等代表了技術磁化過程所受磁化阻力的大小，其值與材料本身屬性相關。第二項表示的是順磁磁化過程，χp稱為順磁磁化率。由于χp很小，因此順磁磁化過程，磁化強度M的增量很小。第9頁，課件共14頁，創作于2023年2月在適當高的磁場區域內，M/H與M之間近似為線性關系。以M為橫坐標，M/H為縱坐標，繪出M/H=f(M)直線，該直線與橫軸的交點就是飽和磁化強度(M=MS,則式左側為零，即與橫坐標相交)。當磁場強度H很大，1/H2、1/H3等項的值很小可以忽略不計時：第10頁，課件共14頁，創作于2023年2月四、永磁材料及其特性

0HB永磁軟磁Hc1Hc2Br由于退磁場的作用，磁性材料在充磁后撤掉外加磁場時，不會工作在剩磁點上，而是低于剩磁點。退磁曲線

Hc越大，工作點越高

Hc越小，工作點越低采用Hc劃分永磁和軟磁的原因第11頁，課件共14頁，創作于2023年2月0HBHcbBr永磁材料的性能指標BxHxP

Br越大，磁性能越好。

選擇Ms大的材料配方！

Hc越大，抗退磁能力越強。與微觀結構和成分相關！

(BH)max越大，對外提供磁場高。取決與Br、Hcb及退磁曲線的方形度！

溫度系數+不可逆損失。描述溫度穩定性！第12頁，課件共14頁，創作于2023年2月溫度系數第