/第一章1、電荷和電荷之間的作用力是通過電場傳遞的。2、電場強度定義：①沒有電場中某P點，置一帶正點的試驗電荷q0,電場對他的作用力為F，則電場強度（簡稱場強）E=limq0→0F/q0②電場密度③電位：在靜電場中，沿密閉合路徑移動的電荷，電場力所作的功恒為零。3、勻整球面電荷在球內建立的電場恒為零（推斷）4、功只和兩端點有關。電場力所作用的功也是和路徑無關的。5、靜電場，電場強度的環路積分恒等于零（推斷）（非保守場不等于0，保守場（靜電場）恒為零，靜電場是保守場）6、等位面和E線是到處正交的。在場圖中，相鄰兩等位面之間的電位差相等，這樣才能表示出電場的強弱。等位面越密，外場強越大。7、靜電平衡狀態：第一，導體內的電場為零，E=0。其次，靜電場中導體必為一等位體，導體表面必為等位面。————第三，導體表面上的E必定垂直于表面。第四，導體如帶電，則電荷只能分布于其表面（不是分布在內部）8、靜電場中的電介質不是導體也不是完全絕緣介質。9、電介質對電場的影響可歸結為極化后極化電荷或電偶極子在真空中產生的作用。10、隨意閉合曲面S上，電場強度E的面積分等于曲面內的總電荷q=∫vpdv的1/e0(希臘字母)倍（v是s限定的體積）11、靜電場積分方程：∮SD·ds=∫Vpdv微分方程：▽﹒D=p∮lE·dv=0▽×E=012、D2n-D1n=0E1t=E2t稱為靜電場中分界上的連接條件。n垂直，t水平13、電位——的泊松方程：————在自由電荷密度——的區域內，——（電位——的拉普拉斯方程）（看空間中有無自由電荷）14、在場域的邊界面S上給定邊界條件的方式有以下類型：

①已知場域辯解面S上各點的電位值，即給定————，稱為第一類邊界條件②已知場域邊界面S上各點的電位法向導數值，即給定————，稱為其次類邊界條件。③已知場域邊界面S上各點電位和電位法向導數的線性組合的值，即給定————，稱為第三類邊界條件。15、靜電場的唯一性定理表明，凡滿足下述條件的電位函數——，是給定靜電場的唯一解。①在場域U中滿足微分方程————（或————）。對于分區的勻整的場域V，應滿足每個分場域中的方程。②在不同介質的分界面上，符合分界面上的連接條件。③在場域邊界面S上，滿足給定的邊界條件。表征靜電場的一個基本性質等于面內所包圍的總自由電荷。∮SD·ds=∫Vedv高斯定律的微分形式，電通量密度D的閉合面積。∮VE·Dv=0環路特征性表明靜電場是一個守恒場（保守場）▽·D=e高斯的微分表示靜電場是有散場▽×E=0環路的微分，表明靜電場是無旋場其次章1、在靜電場中，導體內電場強度為零。導體內部也沒有電荷的運動。2、在導電媒質（如導體，電解液等）中，電荷的運動形成的電流為傳導電流。在自由空間*如真空等）中，電荷的運動形成的電流為運流電流，沒有位移電流。3、單位時間內通過某一橫截面的電荷量，稱為電流強度（簡稱電流）4、電流面密度：J=Pv(A/m2)P是希臘字母電荷面密度：I=∫l(K·en)dl5歐姆定律的微分形式（重點）要在導電媒質中維持恒定電流，必需存在一個恒定電場。不是時變的。電流密度矢量和電場強度矢量確定存在某種函數關系。歐姆定律的微分形式：J=re(E,J矢量，r常數)6、焦耳定律的微分形式：P=dp/dv=(dA/dt)/Dv=J·E（W（瓦）是功率的單位）表示導體內任一點單位體積的功率損耗和該點的電荷密度和電場強度的關系。7、通過含源導電媒質的電流為：J=r(E+Ee)。E（+→—）、Ee(—→+)方向相反8、依據電荷守恒定律，由任一閉合面流出的傳導電流，應等于流面內自由電荷的削減率。9、電流聯系性方程（積分形式）的一般形式：∮SJ·ds=——=I10、要確保導電媒質中的電場恒定，隨意閉合面內不能有電荷的增減（即————），否則就會導致電場的變更。11、要在導電媒質中維持一恒定電場，由任一閉合面（凈）流出的傳導電流應為零。恒定電場中的傳導電流連續性方程：∮SJ·dS=012、恒定電場的基本方程（重中之重）導電媒質（電源外（中積分形式的恒定電場基本方程：∮SJ·dS=0（曲面）∮lE·dl=0（曲線）微分形式：▽·J=0▽×E=0他說明電場強度E的旋度等于零，恒定電場仍為一個保守場。J線是無頭無尾的閉合曲線，因此恒定電流只能在閉合電路電流密度J和電場強度E間的關系為：J=rE（r介質的電阻）13、分界面上的連接條件電場強度E在分界面上的切線重量是連續的E1t=E2t電流密度J在分界面上的法線重量是連續的J1n=J2n14、——恒久滿足——（牢記）在兩種不同電媒質界面上，由電位函數——表示的連接條件（邊界條件）————和————r1e1n=r2e2n上述連接條件和邊域邊界上所給定的邊界條件一起構成了恒定電場的邊值條件。很多恒定電場問題的解決，都可歸為在確定條件不求拉普拉斯方程的解答，稱為恒定電場的邊值問題。第三章1、1820年丹麥科學家奧斯特發覺了通過電力的導線能是附件的磁針發生偏轉，即電流的磁效應。說明當導體通有恒定電流時，在其內外還存在著一種稱為磁場的物質，這個不隨時間變更的磁場即為恒定磁場。磁場是統一的電磁場的有一個方面，他的表現是對于引人其中的運動電荷有力相作用。2、安培定律：F=∮ldl×(uo/4∏∮l’(I’dl’×er)/R2若在磁場中有電流強度為I的線電流回路，則磁場對該電流回路的作用力。寫為：F=∮lIdl×B一般形式的安培力定律洛倫茲力：F=qv×B靜止的電荷在磁場中不會受到磁場的作用力運動的電荷所搜到的里總和運動的速度相垂直，他只能變更速度的方向，不變更速度的量值。3、安培環路定律（重點）在真空的磁場中，沿隨意回路取B的線積分，其值等于真空的磁導率穿過該回路所限定面積上的電流的代數和。即∫lB﹒dl=u0∑NK=1Ik4、∫lH﹒dl=I應留意到右邊的I,是穿過回路l所包圍的面積的自由電流，而不包括磁化電流。假如穿過回路l所限定面積的自由電流不止一個，則∫lH.dl=∑Ik上述兩式就是一般形式的安培環路定律的表達式。（存在磁化電流簡潔被磁化）B=uH（u是媒質的磁導率）假如產生磁場的電流四周無限的充溢勻整各向同性的導磁媒質，則磁場中各點的磁感應強度B方向，將和同一電流之于無限大真空中同一位置所產生的一樣，而各點B的量值，則增大同一倍數，即增大ur倍，因此對于這種特殊狀況下磁感應強度的計算，用該導磁媒質的磁導率u去代替u0即可。5、————磁感應線是閉合的，即無始端又無終端。這說明在自然界中不存在像電荷那樣供E線發出或終止的磁荷，因此也沒有供B線發出或終止的源或夠6、高斯散度定理得∮SB·ds=∫VD·Bdv=0有▽·B=0磁通連續性原理的微分形式，他表明恒定磁場是一個無散場，假如這是一個場的散度恒等于零，則他可能是恒定磁場。7、恒定磁場的基本方程（重點）積分形式∮SB·ds=0∮lH·dl=I安培環路定律的微分形式：▽×H=J可見磁場是有旋場微分形式：▽·B=0無散場▽×H=J有旋場恒定磁場是無源有旋場8、分界面上的連接條件。磁場強度的切線重量是連續的，但磁感應強度的切線重量是不連續的磁感應強度的法線方向重量是連續的H1t=H2t，而磁場強度的法線方向重量則連續B1n=B2n9、tanɑ1/tanɑ2=u1/u2磁場從第一種媒質進入到其次種媒質時，他的方向要發生折射。10、矢量函數A稱為恒定磁場的磁矢位，亦稱矢量磁位。11、拉普拉斯算值。▽2A=-uJ以及場域邊界上給定的邊界條件一起構成J，描述恒定磁場的邊值問題。第四章當穿過一閉合導體回路的磁通量發生變更時，在導體回路中就會出現電流，這種現象稱為電磁感應現象，出現的電流稱為感應電流。導體回路中出現感應電流是導體回路中必定存在著某種電動勢的反映。這種由電磁感應引起的電動勢叫做感應電動勢。閉合回路磁通量變更的緣由有三個：B隨時間變更而閉合回路的任一部分對媒質沒有相對運動，這樣產生的感應電動勢叫感生電動勢。————B不隨時間變更（恒定磁場）而閉合回路的整體或局部相對于媒質在運動。這樣產生的感應電動勢叫做動生電動勢。E(希臘)=∮l(v×B)dlB隨時間變更且閉合回路也有運動。這時的感應電動勢舒感生電動勢和動生電動勢的疊加。感應電動勢的大小只和穿過回路的磁通隨時間的變更率有關，而和構成回路的材料的特性無關。感應電場是非保守場。感應電場的環量不等于零，感應電場是非保守場，他的力線是一些無頭無尾的閉合曲線，所以感應電場又稱為蝸旋電場。————，它揭示了變更磁場產生電場。————，即位移電流密度等于電位移（電密度）的變更率。————，不但傳導電流J能夠激發磁場，而且位移電流——也已相同方式激發磁場，位移電流不產生焦耳熱。10、電磁場基本方程組①積分形式：————1-1————1-2∮SB·ds=01-3∮sD·ds=q1-41-1是全電流定律（麥克斯韋第一方程），傳導電流能產生磁場，變更的電場能產生磁場。1-2表明變更的磁場也會產生電場，推廣電磁感應定律（麥克斯韋其次方程）1-3是磁通連續性原理，說明磁力線是無頭無尾的閉合曲線1-4高斯定律，電荷以發散的方式產生電場②微分形式：————————▽·B=0這組方程表明變更的電場和變更的磁場▽·D=p相互激發相互聯系形成統一的電磁場。分界面上的連接條件B1n=B2n，D2n-D1n=——，H1t-H2t=K，E1t=E2tE的場向重量和B的法向重量總是聯系的，在自由電荷和分界面上，D的法向重量和H的切向重量都是不連續的。由于志向導體的電導率r→∞，所以他內部的電場強度為0，志向導體內部的時變磁場也為0.在志向導體表面外側的附件介質中，磁力線平行于其表面，電力線則和其表面想垂直。S為坡印亭矢量S=E×HS單位為W/m2，表示單位時間內通過垂直于能量傳播方向的單位面積的電磁能量，其方向就是電磁能量傳播或流淌方向。所以S也稱為電磁能流密度。15、導電媒質中的焦耳損耗能量是通過其表面有外部輸入的電磁能流供應的。第六章1、平面電磁波三個定義等相位面或波陣面：在電磁波的傳播過程中，對應于每一時電場E或磁場H具有相同相位的點構成。平面電磁波：等相位面為平面的電磁波。勻整平面電磁波：假如在平面電磁波的等相位面的每一點上，電場E的相同，磁場H也均相同。2、①勻整平面電磁波是一橫電磁波。當取X軸為傳播方向時，勻整平面電磁波中的電場E和磁場H都沒有和波傳播方向X相平行的重量，他們都和波傳播方向相垂直，即對傳播方始終說他們是橫向的，這樣的電磁波稱為橫電磁波，或TEM波。②電磁波的電場E的方向，磁場H的方向和波傳播方向二者相互垂直，B滿足右手螺旋關系。③重量Ey和Hz構成一組平面波；重量Ez和Hy構成另一平面波。3、電磁波在志向介質中的傳播速度小于在自由空間中的傳播速度。4、對于入射波來說，空間隨意點在每一瞬時的電場能量密度和磁場能量密度相等。5、在志向介質中電磁波能量流淌的方向和波傳播的方向一樣（牢記）6、入射波中電磁能量以和波傳播速度v相同的速度沿波前進方向流淌。7、在無限大志向介質中，相速和波速相等，且和頻率無關。8、①在導電媒質中波的相速度小于在志向介質中波的相速。②相速不僅和媒質的參數u、e和r(希臘字母)有關，而且還和頻率有關，即在同一媒質中，不同頻率的波的傳播速度以及波長是不同