1、電介質(zhì)物理第二章第1頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四2.1 電介質(zhì)的極化過程 在恒定電場作用下，電介質(zhì)的靜態(tài)響應(yīng)是介質(zhì)響應(yīng)的一個(gè)重要方面，在變化電場作用下，電介質(zhì)的動(dòng)態(tài)響應(yīng)是介質(zhì)響應(yīng)更重要和更普遍的方面。電介質(zhì)在恒定電場作用下，從建立極化到其穩(wěn)定狀態(tài)，要經(jīng)過一定的時(shí)間。真空的響應(yīng)是即時(shí)的，電介質(zhì)的極化具有滯后，因而電位移由真空即時(shí)貢獻(xiàn)和介質(zhì)滯后貢獻(xiàn)共同構(gòu)成： (2-1)在變化電場下，極化響應(yīng)大致可三種情況：電場變化很慢，極化完全來得及響應(yīng)，按照與靜電場類似方法處理；電場變化極快，極化完全來不及相應(yīng)，無極化發(fā)生；電場變化與極化建立的時(shí)間可比擬，極化對(duì)電場的響應(yīng)受極化建立

2、過程影響，極化的時(shí)間函數(shù)與電場時(shí)間函數(shù)不一致，極化滯后于電場且函數(shù)形式也發(fā)生變化。第2頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四電解質(zhì)的極化可分為：瞬時(shí)極化：電子彈性位移極化和離子彈性位移極化達(dá)到穩(wěn)態(tài)所需時(shí)間約10-16-10-12 s，在遠(yuǎn)低于光頻情況下可認(rèn)為是即時(shí)的，因此彈性極化也稱瞬時(shí)極化或無慣性極化。弛豫極化：偶極子轉(zhuǎn)向極化，在電場作用下要經(jīng)過相當(dāng)長時(shí)間（ 秒或更長）才能達(dá)其穩(wěn)態(tài)，這類極化稱弛豫極化或慣性極化，這個(gè)慣性就是物質(zhì)移動(dòng)和轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)的力學(xué)慣性。因此，電介質(zhì)的極化強(qiáng)度可寫成：（2-2）第3頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四其中瞬時(shí)極化強(qiáng)度P可

3、表示為：（2-3）其中 為瞬時(shí)極化率，并且有：（2-4）這時(shí)D（t）就可以表示為：（2-5）其中 可以看成是瞬時(shí)響應(yīng)部分。對(duì) 求導(dǎo)可得位移電流密度（2-6）第4頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四其中:(2-7)(2-8)式中 可以看成是即時(shí)響應(yīng)的瞬時(shí)電流密度， 則是弛豫極化建立和消失中產(chǎn)生的電流密度。應(yīng)該指出，上式真空的位移電流密度 不是電荷的定向運(yùn)動(dòng),而極化強(qiáng)度的變化率dP/dt則實(shí)質(zhì)上是電荷的定向運(yùn)動(dòng)造成的。當(dāng)然，這里所指的電荷是束縛電荷而不是自由電荷。顯然束縛電荷電流密度不可能保持恒穩(wěn)不變，它總是要隨時(shí)間或快或慢地衰減，最后趨于零。第5頁，共29頁，2022年，5

4、月20日，17點(diǎn)33分，星期四2.2 在階躍電場作用下的介質(zhì)極化響應(yīng)若對(duì)線性材料在t=x時(shí)刻施加一階躍電場 ，其中S（t）為單位階躍函數(shù)。S(t)、E(t)可分別表示如下：0 tx1 tx0 txE0 tx(2-9)(2-10c)(2-10a)(2-10b)第6頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-11）（2-12a）（2-12b）第7頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-12c）（2-13）（2-14a）（2-14b）第8頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四第9頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四

5、(2-15a)(2-15b)(2-16a)(2-16b)(2-17)(2-18)(2-19)第10頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-20b）（2-21）（2-22）（2-23）第11頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-24）（2-25a）（2-26）（2-27）（2-25b）（2-28a）（2-28b）（2-28c）第12頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-29a）（2-29b）（2-29c）（2-30a）（2-30b）（2-30c）第13頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-31)

6、（2-32)（2-33a）（2-33b）第14頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四電介質(zhì)的極化的頻域響應(yīng)、科拉莫-科略尼克（Kramers-Kroning）關(guān)系式（2-34a）（2-34b）第15頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-35a）（2-35b）（2-35c）（2-36a）（2-36b）（2-36c）第16頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（2-37a）（2-37b）（2-39a）（2-38）（2-39b）（2-40a）（2-40b）（2-41）第17頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四從數(shù)

7、學(xué)上看式（2-35）可簡單地利用兩個(gè)頻率函數(shù)的乘積f()E()來 代替式（2-32）、式（2-33）中作為事件函數(shù)的卷積 的傅里葉變換。從物理意義上來說，式（2-37）所表示的r()r()是電介質(zhì)對(duì)正弦激勵(lì)電場E()的響應(yīng)。在一定的頻率下，他們很容易進(jìn)行測量，如果測量在一定的頻率范圍內(nèi)進(jìn)行，則可獲得介質(zhì)響應(yīng)的頻譜。對(duì)于一個(gè)復(fù)雜波形的響應(yīng)，根據(jù)疊加原理，可以用輸入信號(hào)頻率中對(duì)相應(yīng)頻率分量求和的方法獲得。第18頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四第19頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四(2-42a)(2-42b)(2-43a)(2-43b)第20頁，共

8、29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四（克拉默-科略尼克）（2-44)第21頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四(2-45)(2-46)第22頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四第23頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四(2-47)第24頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四2.4 復(fù)介電常數(shù)（2-48)（2-49a)（2-49b)第25頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四 若兩極間填充理想電介質(zhì)，它與真空的唯一區(qū)別為其相對(duì)介電常數(shù)r，其相關(guān)物理量為真空的r倍：（2-50）（2-52）（2-53）（2-51）第26頁，共29頁，2022年，5月20日，17點(diǎn)33分，星期四第27頁，共29頁，2