1、流體靜力學靜水壓強基本方程意義：靜止液體中任意一點的壓強等于液面壓強和該點深度與容重之和。靜止液體內(nèi)壓強隨深度按直線規(guī)律變化。在靜止液體內(nèi)深度相同，壓強也相同。由深度相同即壓強相等的各點所構(gòu)成的面是一水平面，稱等壓面。如液面壓強增加p，則內(nèi)部壓強也相應增加p，即液面壓強的增量將等值地傳到液內(nèi)各點。1流體靜力學靜水壓強的表示方法：絕對壓強：以絕對真空狀態(tài)為零點起算的壓強為絕對壓強,用pfd表示。相對壓強：以當?shù)卮髿鈮簭姙榱泓c起算的壓強稱為相對壓強，用Pd表示。P=pfd-pd。一般實際工程多采用相對壓強來表示壓強大小。如果絕對壓強大于大氣壓強，則相對壓強是正值，稱正壓，其值可用壓力表測出，故一般

2、均稱表壓；反之，絕對壓強小于大氣壓強，則相對壓強是負值，稱負壓。這是一種真空狀態(tài)，真空的大小用真空度pk表示。Pk=pd-pfd2流體動力學一、 動力學的基本原理 流體動力學是研究流體運動規(guī)律的科學。在流體靜力學中，壓強只與水深有關，或者說與所處空間位置有關在流體動力學中，壓強還與運動情況有關 3流體動力學二、流體運動的分類 流體運動受其物性和邊界條件的影響呈現(xiàn)復雜的運動情況。常根據(jù)運動特點對其進行分類。 4 1根據(jù)流動要素(流速與壓強)與流行時間分類1）恒定流流場內(nèi)任一點的流速與壓強不隨時間變化，而僅與所處位置有關的流體流動稱為恒定流。2）非恒定流運動流體各質(zhì)點的流動要素隨時間而改變的運動則

3、稱為非恒定流，水位隨水的放出而不斷改變的水流運動。 非恒定流的情況較復雜，水力學上考慮的多為恒定流問題。 流體動力學5 2根據(jù)流體流速變化分類1）均勻流流體流速的大小和方向沿流線不變的水流稱為均勻流。在輸送流體的等管徑管道內(nèi)的液流即屬于均勻流。2）非均勻流流體過流斷面沿程改變或流動方向變化，會使同一流線上的各點流速大小和方向發(fā)生變化。這種流動稱為非均勻流。在管道上擴大或縮小處的水流運動即為非均勻流。流體動力學6 3、按液流運動接觸的壁面情況分類1）有壓流流體過流斷面的周界為壁面包圍，沒有自由面為有壓流或壓力流。一般供水、供熱管道均為壓力流。 2）無壓流流體過流斷面的壁和底均為壁面包圍，但有自由

4、面者稱為無壓流或重力流。如河流、明渠等。3）射流不受壁面約束的液流，如噴泉、消火栓等噴射的水柱。 7流體動力學 三、流體流動的因索 1、過流斷面：流體流過通道的斷面積稱為過流斷面，單位為m2 。在均勻流，過流斷面為一平面。8流體動力學2平均流速單位時間內(nèi)流體所移動的距離，稱為流速。在不能壓縮及無粘滯性的理想均勻流中，流速是不變的。但在實際工程中，流體與流道壁間存在著摩阻力，過流斷面上各點的流速是不等的，靠近壁處阻力大、流速小，近中心處流速大。為計算方便，常取過流斷面上的平均流速 。9流體動力學3、流量10四、流體運動的基本方程1、連續(xù)性方程112、能量方程1213流體流動阻力 流體具有不同的粘

5、滯性，在流動中為了克服阻力而消耗的能量稱為阻力損失。阻力損失值視流體的流行形態(tài)而不同，因此計算流體的阻力損失應了解水流的形態(tài)。 14 一、 流體的流動形態(tài) 流體在流動中，由于流速不同而呈現(xiàn)出兩種不同的流動形態(tài)層流和紊流。1、層流與紊流 在一端裝有閥門的長玻璃管中充滿水，稍開啟閥門放水，并由小管注入有顏色水流，則可見管內(nèi)顏色水成一穩(wěn)定細梳，這種流型稱為層流。當閥門開大，水流速增加時，管中有色線產(chǎn)生振蕩波動再開大閥門到一定程度，流速增大，水流中色線摻混紊亂，此時稱為紊流。 15流體流動阻力 2、雷諾數(shù) 英國物理學家雷諾曾作過試驗并得到判斷流型的計算式，稱為雷諾公式：16液體流動阻力17流體流動阻力3、沿程損失和局部損失1）沿程損失 流體流動中為克服摩擦阻力而損耗的能量稱為沿程損失。沿程阻力損失與長度、粗糙度及流速的平方成正比，而與管徑成反比，通常采用達西一維斯巴赫公式計算： 18流體流動阻力 2）局部損失 流體運動過