1、 為形象的描繪磁場(chǎng)分布的而引入的一組有方向的空間曲線。磁力線上某點(diǎn)的切線方向?yàn)樵擖c(diǎn)磁場(chǎng)方向。大小：通過(guò)磁場(chǎng)中某點(diǎn)垂直于磁感應(yīng)強(qiáng)度的單位面積的磁力線根數(shù)等于該點(diǎn)磁感應(yīng)強(qiáng)度的大小。磁感應(yīng)強(qiáng)度大小為磁力線的面密度。六、磁場(chǎng)中的高斯定理1.磁力線1.規(guī)定可用磁力線的疏密程度表示磁感應(yīng)強(qiáng)度的大小。1直線電流的磁力線分布I2.磁力線形狀1.磁力線為閉合曲線或兩頭伸向無(wú)窮遠(yuǎn)；2.磁力線密處 B 大；磁力線疏處 B 小；3.閉合的磁力線和載流回路象鎖鏈互套在一起；4.磁力線和電流滿足右手螺旋法則。3.磁力線的性質(zhì)載流螺線管的磁力線分布21.穿過(guò)一面元的磁通量為法線方向單位矢量。穿過(guò)一面元的磁通量：式中：2.磁

2、通量定義:通過(guò)任一曲面的磁力線的條數(shù)稱為通過(guò)這一面元的磁通量。 面元在垂直于磁場(chǎng)方向的投影是 ，所以通過(guò)面元 的磁通量等于面元 的磁通量,稱為面元矢量。32.穿過(guò)某一曲面的磁通量 3.穿過(guò)閉合曲面的磁通量規(guī)定：取閉合面外法線方向?yàn)檎颉４帕€穿出閉合面為正通量，磁力線穿入閉合面為負(fù)通量。磁通量單位：韋伯，Wb4定理表述：穿過(guò)任意閉合面的磁通量等于 0。磁場(chǎng)中的高斯定理闡明了磁場(chǎng)的性質(zhì)：磁場(chǎng)是無(wú)源場(chǎng)，磁力線為閉合曲線。 磁感應(yīng)強(qiáng)度沿閉合回路的線積分等于環(huán)路所包圍的電流代數(shù)和乘以 0。3.磁場(chǎng)中的高斯定理七、安培環(huán)路定理1.定理表述證明： 由于磁力線為閉合曲線，穿入穿出閉合面的磁力線根數(shù)相同，正負(fù)

3、通量抵消。數(shù)學(xué)表達(dá)式：5(3)環(huán)路定理只適用于閉合電流或無(wú)限電流.有限電流不適用環(huán)路定理，只能用畢奧薩伐爾定律。(1)電流正負(fù)規(guī)定：電流方向與環(huán)路方向滿足右手定則時(shí)電流 I 取正；反之取負(fù)。2.明確幾點(diǎn)(2) 為環(huán)路上一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度，不是任意點(diǎn)的，它與環(huán)路內(nèi)外電流都有關(guān)。(4)安培環(huán)路定理說(shuō)明磁場(chǎng)性質(zhì)磁場(chǎng)是有旋場(chǎng)。安培環(huán)路定理6 長(zhǎng)直導(dǎo)線周圍的B 線為一系列的同心圓，選取路徑方向與磁感應(yīng)強(qiáng)度方向相同；左邊=由于環(huán)路上各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度大小相等；且I左邊=右邊=推廣到任意路徑都成立，證畢。左邊=右邊 定理成立。特例：以無(wú)限長(zhǎng)載流直導(dǎo)線為例。74.選取環(huán)路原則目的是將:或(1)環(huán)路要經(jīng)過(guò)所研究的場(chǎng)

4、點(diǎn)。 利用高安培環(huán)路定理求磁感應(yīng)強(qiáng)度的關(guān)健：根據(jù)磁場(chǎng)分布的對(duì)稱性，選取合適的閉合環(huán)路。 安培環(huán)路定理為我們提供了求磁感應(yīng)強(qiáng)度的另一種方法。但利用安培環(huán)路定理求磁感應(yīng)強(qiáng)度要求磁場(chǎng)具有高度的對(duì)稱性 。(2)環(huán)路的長(zhǎng)度便于計(jì)算；(3)要求環(huán)路上各點(diǎn) 大小相等， 的方向與環(huán)路方向一致，的方向與環(huán)路方向垂直，寫成8例1：密繞載流螺線管通有電流為 I，線圈密度為 n，求管內(nèi)一點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度 。.+解：理想密繞螺線管，管內(nèi)的磁場(chǎng)是均勻的，管外的磁場(chǎng)為 0 ；作閉合環(huán)路 abcda,環(huán)路內(nèi)的電流代數(shù)和為：螺線管外：9環(huán)路內(nèi)電流代數(shù)和為：r R 區(qū)域在圓柱體外作一環(huán)路，同理：分布曲線：11例3：一環(huán)形載流螺線管

5、，匝數(shù)為 N ，內(nèi)徑為 R1 ，外徑為 R2 ，通有電流 I ，求管內(nèi)磁感應(yīng)強(qiáng)度。解：在管內(nèi)作環(huán)路半徑為 r的圓環(huán) ，環(huán)路內(nèi)電流代數(shù)和為：當(dāng) r ( R2 R1) 時(shí)為沿軸向線圈密度；與直螺管的結(jié)論一致。12例4：無(wú)限大平板電流的磁場(chǎng)分布。設(shè)一無(wú)限大導(dǎo)體薄平板垂直于紙面放置，其上有方向垂直于紙面朝外的電流通過(guò)，面電流密度（即指通過(guò)與電流方向垂直的單位長(zhǎng)度的電流）到處均勻。大小為 。解：視為無(wú)限多平行長(zhǎng)直電流的場(chǎng)。分析求場(chǎng)點(diǎn)p的對(duì)稱性做 po 垂線，取對(duì)稱的長(zhǎng)直電流元，其合磁場(chǎng)方向平行于電流平面。因?yàn)殡娏髌矫媸菬o(wú)限大，故與電流平面等距離的各點(diǎn)B的大小相等。在該平面兩側(cè)的磁場(chǎng)方向相反。無(wú)數(shù)對(duì)稱元在 p點(diǎn)的總磁場(chǎng)方向平行于電流平面。13作一安培回路如圖：bc和 da兩邊被電流平面等分。ab和cd 與電流平面平行,則有：結(jié)果在無(wú)限大均勻平面電流的兩側(cè)的磁場(chǎng)都為均勻磁場(chǎng)，并且大小相等，但方向相反。方向如圖所示。14例題3 一矩形截面的空心環(huán)形螺線管，尺寸如圖所示，其上均勻繞有N