1、建筑聲學基本知識一 聲音的產生和聲波的物理量1 振動產生聲音振動物體的往復運動，擠壓彈性介質形成往復變化的振動波；振動波在介質中傳播，激起人耳的振動感受而產生聲音。聲波是一種縱波，這給人耳或者絕大多數動物的聽覺器官構造有關。聲波的傳播是能量的傳遞，而非質點的轉移。介質質點只在其平衡點附近來回振動而不傳向遠處。聲音是我們能夠感到存在的振動縱波，人耳能感受的頻率范圍標準規定為20Hz20000H；低于這個范圍的是次聲波, 高于這個范圍的是超聲波。2 聲波的基本物理量聲波的特性可以由波的基本物理量來描述。頻率：在1秒鐘內完成全振動的次數，記作f，單位是Hz。波長：聲波在傳播途徑上，兩相鄰同相位質點之

2、間的距離，記作，單位是m。聲速：聲波在介質中傳播的速度，記作c，單位是m/s，c=f。聲速與聲源特性無關，而與介質的壓強和溫度有關。表達式為：c0=(P0/0)為空氣比熱比；P0大氣剪靜壓；0為空氣密度。常溫常壓下，空氣中聲速是343m/s，其他介質下各不相同。壓強的變化與壓強變化引起的的空氣密度變化互相抵消，聲速主要與溫度相關。3 在聲環境評價和設計中的物理量。聲壓：聲波在介質中傳播時，介質中的壓強相對于無聲波時的介質靜壓強的改變量。表達式為：P= P0 cos (t-kr+)P為r位置處的聲壓Pa(N/m²)；P0為最大聲壓Pa(N/m²)；k=/c0；為與軸向相位角。

3、常溫下1個大氣壓強為1.0325x105Pa聲強：是在單位時間內，通過垂直于傳播方向上的單位面積內的平均聲能量，是一個有方向矢量。I表示，單位是W/m²。聲強與聲壓的關系是：I= P²/(0c0)0為大氣密度，常溫下0 =1.21kg/m³；c0為聲波在介質中傳播的速度m/s。聲功率：聲源在單位時間內向外輻射的聲能，W表示，單位W。聲源聲功率與聲強的關系是：W=I.(4r2)其中，r是距聲源的距離。在自由聲場中測得聲壓和已知距聲源的距離，就可以算出聲強以及聲源的聲功率。4 聲壓級、聲強級、聲功率級人耳容許的聲壓范圍達10-5倍，聲強范圍為10-12倍，因此，用聲壓

4、、聲強描述聲音不方便；所以，我們以20倍或10倍10的對數的相對值dB來描述。聲壓級表達式：LP =20log(P/P0)P為某位置處的聲壓N/m²；P0為人耳剛能分辨的在1000Hz時的基準聲壓，P0=2x10-5N/m²，0dB。一般交談的聲壓級為60dB，織布車間為100dB，達到120dB人耳會感到疼痛。聲強級表達式：LI=10 log (I/I0)I為某位置處的聲壓Pa N/m²；I0為基準聲強，I0=10-12W/m²常溫常壓下，聲壓級和聲強級的數值基本相等。聲功率級表達式：LW=10 log(W/W0)W為聲功率W；W0為基準聲功率，W0=

5、10-12W。二 聲源與輻射特性1 聲源定義點聲源: 當聲源的尺寸遠小于聲波波長或傳播距離時，可看成無指向性的點聲源。在距離聲源中心等距離處，聲壓級相等，以球面波形式向外輻射聲能。線聲源：由許多近似點聲源組成的線陣，在垂直于聲源直線等距離處，聲壓級相等，以近似柱面波形式向外輻射聲能。長方向具有較強指向性。面聲源：由許多近似點聲源組成的面陣，在垂直于聲源平面的等距離處，聲壓級相等，以近似平面波形式向外輻射聲能。各方向都有較強指向性。人工聲源往往是諧振式的，重要的頻率特性有諧振頻率fo，輻射帶寬f和品質因數Q，Q=fo/f。2 聲源輻射的疊加當幾個聲源同時作用于某一點時，在該點所產生的聲壓是各聲源

6、單獨作用時在該點所產生的聲壓平方和的方根值。表達式為：P2=P12+P22+P32+。聲壓級按對數規律進行疊加，當n個聲壓級相同時，Lp=20 log L0+10 log n聲強和聲功率的疊加，可將各聲源在某點產生的聲強和聲功率直接相加。 3 聲源輻射的指向性：聲源指向性：是指聲源輻射聲音強度的空間分布；在距離聲源中心等距離處，聲壓級不是相等的。對于活塞振動，當聲源的尺寸比波長大時，相當于由多個相同振動的點聲源構成的聲源，由于各點輻射的聲波到達空間各點的時間不同，相位有差，干擾疊加后形成各方向輻射的不均勻的指向性輻射。對于非活塞振動，由于聲源各部分振動不一致，輻射的聲波在空間各點的聲壓相位也會

7、不同，干擾疊加形成各方向輻射的不均勻的指向性輻射。通常頻率越高，指向性越強；聲源的尺寸比波長越大，指向性越強。 三 聲波傳播的特性1. 在自由空間的傳播對于聲源遠小于聲波波長的點聲源或球面聲源，由前述聲壓與聲強關系式我們可以知道，聲強與距離平方成正比，聲壓與距離成反比。聲源可看成是一個半徑為a的平面活塞振動，其輻射特性如圖示。當軸向距離Z為臨界距離Zg = a2/時，聲壓振幅極大。Z>Zg時，稱為遠場區，Z<Zg時，稱為近場區。 遠場中，離開聲源的兩個不同距離間的聲壓級差，隨距離而逐漸衰減；近場中，活塞振動出現聲壓起伏的特性，測試要有正確的結果，必須知道近場與遠場聲壓之間的關系，然

8、后換算才能得到與遠場一致的結果。點聲源衰減表達式為：Lp=20log(r2/ r1)由此可知，當r2=2r1時，L= -6dB。即離開聲源距離每增加1倍，聲壓級下降6 dB。線聲源衰減表達式為：r2<l/時，Lp=10log(r2/ r1)；r2>l/時，Lp=20log(r2/ r1)。其中l為線聲源長度。當r2=2r1 且r2<l/時，L= -3dB，即當聲源線長大于測試距離3.14倍時，離開聲源距離每增加1倍，聲壓級下降3 dB。當聲源線長小于測試距離3.14倍時，離開聲源距離每增加1倍，聲壓級下降6dB。長方形面聲源衰減表達式為：r2<a/時，Lp=0；r1&g

9、t;a/，r2<b/時，Lp=10log(r2/ r1)；r2>b/時，Lp=20log(r2/ r1)。.其中a、b為聲源邊長，且a<b。當r1>a/，r2<b/時，即當聲源長大于測試距離3.14倍，聲源寬小于時大于測試距離3.14倍時，近似線聲源，離開聲源距離每增加1倍，聲壓級下降3 dB；當r2>b/時，即當聲源長小于測試距離3.14倍時，近似點聲源，離開聲源距離每增加1倍，聲壓級下降6 dB。2. 在管道中的傳播在管道中傳播的聲波波陣面不能擴散，因此在管中傳播的是平面波；在管中傳播的能量也不能分散，因此傳播距離遠。直線管中傳播的衰減量表達式：Lp=1

10、.1(/Rn).l吸聲系數；Rn為管道截面與周長比，且Rn=ab/(2(a+b)，a、b分別為管道寬高；l為管道長度。聲波傳播到彎管，如果曲率半徑較小，一部分會被反射。兩邊直線管部分長度超過2b，反射波將大于管中繼續傳播的聲波。管子面積突變帶來聲阻抗突變，在界面分別有反射和透射。依照聲壓連續pi+pr=pt和體積速度連續S1(vi+vr)=S2vt，在界面處有反射聲壓與入射聲壓關系式：pr /pi = (S1/S2-1)/(S1/S2+1)= (S1-S2)/ (S1+S2)， S1、S2分別為兩邊管子的截面積。當S1>S2時，pr / pi >0，聲壓相位同相；當S1>&g

11、t;S2時，pr / pi =1，聲波全反射；當S1<S2時，pr / pi <0，聲壓相位反相；當S1=S2時，pr / pi = 0，聲波無反射。聲壓反射系數與透射系數分別為：rp= pr /pi =(S1/S2-1)/(S1/S2+1)；tp=1-(S1/S2-1)/(S1/S2+1)聲強透射系數與聲功率透射系數分別為：tI=1-rp2=4/(1+S2/S1)2；tw=It S2/ Ii S1=4(S2/S1)/(1+S2/S1)2對于中間插管的管子，其透射除了與兩端管子大小有關外，還與插管長度有關，但與大小插管無關。聲強透射系數為：tI=4/(4coskD)2+ (S1/S

12、2+S2/S1)2(sinkD)2)S1、S2分別為兩邊管子的截面積；D為插管長度。當kD=(2n+1)/2，即D=(2n+1)/4時，透射系數最小tI=4/(S1/S2+S2/S1)2；當kD=n，即D=n/2時，透射系數最大tI =1；其中，n=0,1,2。即對某一頻率的聲波，當插管長度等于聲波的1/4波長奇數倍時，聲波透射能力最差，反射最強。當插管的長度等于聲波波長的1/2整數倍時，聲波將可以容易地通過。對于帶共振腔的管子，聲強透射系數為：tI1/(1+(0 c0)2/(4S2(Mm-1/cm)2)S為管子的截面積；Mm=0l0S、Cm=V0/(0c02S2)，分別為支管口空氣質量和腔體

13、順性。當頻率符合共振條件時，fr =(1/2) (1/MmCm) ，tI0，即：頻率為fr的聲波全部被共振腔吸收而被阻斷。對于帶旁支的管子，聲壓透射系數為：rp=(0c0/2S) /(0c0/2S +Zb)；tp=Zb/(0c0/2S) +Zb)；聲強透射系數為：tI=(Rb2+Xb2)/(0c0/2S+Xb2)；低頻時，Rb=0Sb²²/(2c0)，Xb=80Rb3/ 3。 對于帶封閉旁支的管子，聲強透射系數為：tI=(cot2kD)/(Sb/2S)2+cot2kD)；D為旁支管長度；kD=(2n-1)/2，或D=(2n-1) /4時，tI=0。即封閉旁支管長度D等于聲波

14、的1/4波長奇數倍時，管口駐波共振使聲波在旁支管短路而被阻斷。對于有限長度的管子管端輻射，當管子長度l=n 等于1個波長的整數倍時，管口輻射和聲源輻射同相位，圖示聲源及另一端管口向外輻射的聲級會干涉而減低；當管子長度l=(2n-1) /2即等于1/2波長的奇數倍時，管口輻射和聲源輻射反相位，圖示聲源及另一端管口向外輻射的聲級會疊加而提高。3. 在有限空間中的傳播聲波在有限空間中的傳播，除了直接來至聲源的直達聲外，受到壁面影響，還有壁面多次反射、折射、衍射、吸收、投射的影響。我們聽到的聲音，是這些直達聲和最后達到的反射聲疊加的結果。 遠場條件下，單一直達聲和自由空氣中傳播特性相同，符合隨距離而逐

15、漸衰減。聲波射到不同介質的界面時，由于在不同介質中傳播的速度不同，會產生了聲音的反射與折射等現象，部分能量被反射，部分能量被吸收，或者還有透射。平面的反射：當反射面尺寸遠大于聲波的波長，聲波將會向相反的方向傳播。如果反射面的粗糙度甚小于波長時，聲線滿足反射角等于入射角的反射定律。光滑表面對聲波的反射遵循平方反比定律，即與距離平方成反比。反射波的強度取決于它們與聲源的距離，以及反射表面對聲波吸收的程度。曲面的反射：與平面反射相比，由于凹凸面收聚和分散作用，凹面反射波的強度較強，凸面反射波的強度較弱。反射系數：在單位時間內，被反射的聲能與射入的總聲能的比值，r表示。表達式為：r=Er/E0Er為被

16、反射的聲能為，E0為射入的總聲能。聲音的折射：聲波在傳播的過程中，遇到不同介質的分界面時，除了反射外，還會發生折射，從而改變聲波的傳播方向。溫度與風向對聲音的傳播方向也會產生影響。聲音的衍射：聲波通過尺寸比波長小得多的孔洞時，聲波將不保持直線傳播，而能繞到障板的背后，改變原來的傳播方向，在它的背后繼續傳播，聲能的這一部分被帶走。聲的吸收：聲波入射到障礙物時，聲能的一部分被反射，一部分透過障礙物，還有一部分由于障礙物的振動或介質摩擦轉化成熱能而被損耗，這部分損耗被障礙物吸收。其中，聲波在空氣中傳播時，由于振動的空氣質點之間的摩擦，一小部分也會轉化為熱能，稱為空氣吸收。吸聲系數：在單位時間內，被吸

17、收的聲能與射入的總聲能的比值,表示。表達式為：=E/E0；E為被吸收的聲能，E0為射入的總聲能。吸聲量：單位面積內吸收聲能的總量，A表示。表達式：A=S；A=S11+S22+S為材料的面積。聲音透射：聲波入射到障礙物時，聲能的一部分被反射，一部分被吸收，還有一部分透過障礙物繼續傳播。透射系數：在單位時間內，穿過障礙物后的聲能，t表示。表達式為：t=Et/E0；Et為被透過的聲能，E0為射入的總聲能。透射量：單位面積內透過聲能的總量，T表示。表達式：T=St；T=S1t1+S2t2+S為材料的面積。隔聲量：聲波被隔離程度的量，是透射量的倒數，R表示。表達式：R10log(1/T)四 頻帶頻譜和聽

18、覺特性1 聲音頻帶和頻譜假如我們把每高8度的音程標在坐標軸上，會發現相鄰兩個音程的頻率關閉是成對數關系的，這說明人耳對音調的感受是對數關系log(fn+1/fn)= 常數，因此，凡與頻率相關參數，頻率軸均采用對數刻度。頻帶是兩個頻率限值之間的連續頻率，頻帶寬度既是頻率上限值與下限值之差。在頻率軸上兩個音高之間的距離為音程，從f1到f2的一個8度音程，音樂聲學叫一個倍頻程。在一個倍頻程帶中，上限頻率是下限頻率的2倍；1/3倍頻程帶中，上限頻率是下限頻率的1.26倍。即相鄰兩個頻率之比是常數：f1 / f2=2n， n=1，n=1/2，n=1/3。 聲音的頻譜：用來表示聲音各組成頻率的聲壓級分布的

19、圖表；圖表以頻率（或頻帶）為橫坐標，聲壓級為縱坐標的頻譜圖表示。具有單一頻率的聲音，稱為純音，其頻譜圖為一直線段；由頻率離散的若干個分量復合而成的聲音，稱為復音，其頻譜圖為線狀譜。 2 人耳的聽覺特性響度：是人耳對聲音的主觀尺度，相對應的物理量是聲波的振幅，單位是Sone。Sone被定義為1000Hz純音的聲壓級為40dB時的響度。等響曲線：取1000Hz純音的某個聲壓級作為參考標準，聽起來和它同樣響的其他頻率的純音的各自聲壓級構成的一條曲線。依次改變參考用的1000Hz純音的聲壓級，就得到一組參考曲線。該1000Hz的純音聲壓級定義為該等響曲線的響度級，單位是Phon。從等響曲線可知，人對2

20、000000Hz的聲音的主觀響度比較敏感，對頻率越低或越高的聲音越不敏感。當聲音較大時，人耳感覺低高音都很豐滿；聲音較小時，感覺低高音弱，頻帶變窄。 對于復合音，不能直接使用等響曲線，其響度級需通過計算求得，或可用聲級計測量得到。注意，聲級計的聲壓級值示數是通過計權網絡后的數值，稱為A聲級dB（A）、B聲級dB（B）或C聲級dB（C）。試聽音量大小和設備本底噪聲等與人耳響度感覺比較一致的的測試多用A聲級。雙耳效應：由聲源發出的聲波到達雙耳時有一定的時間差、聲級差和相位差。人據此可判斷聲源的方位和遠近，進行聲像定位。時差效應（Hass效應）：到達人耳的兩個聲音的時間間隔（稱為“時差”）小于50m

21、s，就覺得聲音是連續的。不超過50ms（即聲程差為17m）可以加強直達聲；而在50ms后到達的反射聲，不會加強直達聲；如果延時較長的反射聲的強度比較突出，則形成回聲。 掩蔽效應：是人耳對一個聲音的聽覺靈敏度因為另一個聲音的存在而降低的現象。存在的干擾聲音稱為掩蔽聲。噪聲的存在會干擾有用聲信號的通訊，反過來，可以用不敏感的噪聲去掩蓋不想聽到的聲音。可聽頻率寬度：年齡較輕的人能夠感知較完整的的聲頻范圍20Hz20000Hz，隨著人的衰老，可聽頻率范圍會不斷縮小，有的老年人可能只能聽到40Hz10000Hz。可聽聲壓范圍：通常年輕人能夠感知的最小聲壓大概在標準聲壓2x10-5 N/m²（0

22、dB），聲壓級在120dB左右，人就會感到不舒服；大約達到140dB時耳內會感到疼痛；當聲壓級繼續提高，會造成耳內出血，甚至破壞聽覺機構。五 室內聲場1 簡正振動當界面的幾何尺寸與聲波波長可比時，聲的波動特性明顯，可用波動理論來描述室內駐波共振影響。駐波：聲波垂直投射到一剛性反射平面，反射波與入射波干涉，在離反射面1/4波長基數倍的位置上反射波與入射波始終相位相反抵消，在離反射面1/2波長整數倍的位置上反射波與入射波始終相位相同疊加，這就是駐波。在兩個平行平面間形成的駐波，波長始終滿足反射面間距l =(n/2)。簡正振動頻率：fn=nc0/(2l)，n為正整數。 l =（1/2），l= l =

23、（3/2），l= 2當聲源頻率同其中某一頻率相同時，就會激發共振，產生駐波。在長方體三維空間形成的駐波，不僅是三個方向駐波疊加，也包括與可以分解為三個方向矢量的不平行波。對于一個長、寬和高分別為 lx、ly和lz的平行六面體房間，其簡正振動頻率fn可由下式計算：fn=(c0/2)(nx/lx)2+(ny/ly)2+(nz/nz)2)式中nx、ny和nz為正整數或零，分別代表某種振動方式。某一頻率fr以下的簡正振動模式個數：N=(4/3)V(fr3/c03)+(1/4)S(fr2/c02)+(1/8)L(fr /c0)式中V=lxlylz為室內容積；S=2(lxly+lylz+lzlx)為室內總

24、面積；L=4(lx+ly+lz)為室內總邊長。在容積小的房間內，低頻范圍的共振頻率較少，頻率的分布不均勻。如果lx、ly、lz的比例選擇適當，不使共振頻率簡并，則分布可有所改善；一般采用非整數比的比例，以及124的調和級數的比例，也可參考下表。下圖所示為某些頻率范圍，峰頂括號內的數字即公式中的nx、ny、nz。振動方式簡并而堆積在一起，造成室內頻率響應范圍起伏很大，聲場極不均勻；而且會使聲源中符合上述情況的若干頻率成分得到過分增強；也比別的頻率衰減得更慢些。因此就會造成嚴重失真。對于大房間和高頻范圍，由于簡正頻率較多，共振峰相互交疊，其效果可按統計聲學方法來處理。2 混響時間如果忽略聲的波動特

25、性，從能量的觀點出發，可用統計學手段來描述聲場平均狀態。一個連續發聲的聲源在室內開始發聲時，穩定聲場并不立刻建立，是隨時間逐步增長而達到穩定狀態。聲源停止發聲后，聲場也不會立刻消失，而有一隨時間逐漸衰減的過程。聲能密度：聲場中單位體積介質中所含有的聲能量。聲源開始發聲時，聲能密度增長過程可用下式描述：D(t)=(4W/(c0A)(1-exp(-(c0A)/(4V)t)式中D(t)為聲能密度(焦米)；W為聲源功率(瓦)；c0為聲速（米/秒）；A為室內表面總吸聲量（米）；V為房間體積m3；t為聲源發聲后經歷的時間s。當時間t比4W/(c0A)大得多時，可簡化為：D =4W/(c0A)此時聲場達到穩

26、定狀態，聲能密度達到極大值，它的大小僅與聲源功率和室內表面的總吸聲量有關。聲源停止發聲后聲能密度的衰減過程可以用下式描述：D(t)=(4W/(c0A)(exp(-(c0A)/(4V)t)此式表明，室內總吸聲量越大，衰減就越快；房間體積越大，衰減越慢。聲源停止發聲后，聲音還會在室內延續的現象稱為混響，其衰減過程為混響過程。混響時間：聲能密度衰減到原來的百萬分之一，即衰減60dB所需時間。賽賓Sabine實驗公式：T60=0.161V/AV為房間體積m3；A為總吸聲量且A=S11+S22+；愛潤Eyring統計聲學理論公式為： T60=55.2V/(-c0ln(1-avg) avg為平均吸聲系數，

27、且包含空間各界面及不同入射角的平均值。20°C時，c0=344m/s，愛潤Eyring公式為：T60=0.161V/(-S.ln(1-avg) 考慮空氣吸收：T60=0.161V/(-S.ln(1-avg)+4mV）m為空氣衰減系數。當avg為平均吸聲系數<2時，T60=0.161V/(S.avg+4mV）在低頻段，房間聲場只有很少幾個簡正頻率，駐波的影響，使空間聲壓級不均勻，需要用波動理論來描述和解決。在簡正頻率較密集的高頻段，需要用類似于光線分析一樣的幾何聲學的方法來處理。大房間高頻段與低頻段的分界頻率：fm=2000(T/V) V為空間體積，T為混響時間。3 穩態聲壓當界

28、面的幾何尺寸遠大于聲波波長時，聲的波動特性可忽略，可用幾何聲學方法研究聲音的傳播。這對房間體形的設計及查明室內有無聲聚焦或聲影區等音質缺陷，都是很有用的。在幾何聲學中，假設聲波如射線一樣直線傳播。直達聲：由聲源直接達到空間中某點的聲波叫直達聲。直達聲強度與聲源到這點的距離平方成反比。混響聲：是經過界面一次或多次反射后相互疊加的聲波。混響聲的強度與房間總吸聲量成反比。穩態時，房間某點聲壓表達式：P2=Pd2+Pr2=W00(1/(4r2)+4/R)其中，Pd為直達聲壓，Pr為混響聲壓，W為聲源聲功率，00為空氣特性阻抗，r為聲源距離，R為房間常數且R= A /(1-avg)。引入聲輻射的指向因素

29、Q，聲強I=WQ/(4r2)P2=W00(Q/(4r2)+ 4/R)如果聲壓與聲功率都用級來表示，那么在封閉空間內，聲源以功率W穩定輻射時，在距離r處的聲壓級為：Lp=Lw+10log(Q/(4r2)+ 4/R)直達聲和混響聲相等的臨界距離，rc=(QR/(16)=0.14(Q/R)在臨界距離以內，以直達聲為主，相當于自由聲場，即符合距離增加一倍，聲壓級減低6dB；在臨界距離以外，以混響聲為主。反射面吸聲系數小，則空間常數小，混響聲較大；混響聲場為主的空間大，直達聲為主的空間就小。吸聲很大的房間稱為消聲室，吸聲很小的房間稱為混響室。4 脈沖響應以上理論，都是以聲源穩態輻射為前提的。假如聲源發出

30、一聲脈沖，具有指向性的脈沖聲將以不同強度向周圍傳播，接收點獲得的信號除了直達脈沖聲外，還有說之而來的反射脈沖聲。反射脈沖聲強度隨時間分布規律是：先是直達聲，后是離散先到的強反射，再后是隨時間延遲而強度逐漸減弱的反射聲。如果房間形狀和吸聲分布合適，在稍經一段時間后，越來越密集的反射脈沖聲強度按指數規律衰減。衰減到60dB的時間，就是混響時間；延遲50ms內的早期反射聲，有加強直達聲作用。六 噪聲控制噪聲：是一種由為數眾多的頻率組成的，并具有非周期性振動的或波形不規則的復合聲音。噪聲按聲音的頻率可分為：<400Hz的低頻噪聲、4001000Hz的中頻噪聲及>1000Hz的高頻噪聲。噪聲

31、也是一種聲音，具有前述聲音的基本特性和規律。噪聲的影響和它的強弱有關，噪聲愈強，影響愈大。衡量噪聲的主要物理量是聲壓級和聲強級。噪聲干擾，除與噪聲強度有關外，還與噪聲的頻譜、持續時間、重復出現次數以及人的聽覺特性、心理、生理等因素有關。控制噪聲就是按照實際需要和可能，將噪聲控制在某一適當范圍內。這一范圍所容許的最高噪聲標準稱為容許噪聲級即噪聲容許標準。對于不同用途的建筑物，有不同建筑噪聲容許標準。1 工業建筑噪聲控制控制噪聲聲源：工業機械和生活設備等，需要選用低噪聲工藝的設備或者擁有內部減振、消聲措施的設備，也需要對機械和生活設備的安裝作業進行減振、消聲。控制噪聲傳播：在傳播途徑上降低噪聲，改變聲