1、低含沙水流運動特性綜述            摘要：本文著重綜述了清水水流(在固定可動邊界條件下)、挾沙水流的流速分布特征、紊動特性、能量間分配關系等流動現象的內部規律，并系統分析比較了它們的異同，文中還兼論了卡門常數。 關鍵詞：清水水流 挾沙水流 流動規律  1 引言擬序結構的研究豐富了人們對湍流的認識，近年來非線性科學的發展對湍流研究起了很大的推動作用。流體運動過程中的流速能量分布關系及其規律和猝發的特征及性質，一方面是研究挾沙水流等的基礎，另一方面本身有其重要

2、的理論意義和實踐意義，本文探討低含沙水流和清水特性的異同。2 猝發現象猝發現象的具體描述參見有關文獻1，研究表明：當Reh=uh(u為平均流速，h為水深)>10000時，用外部參量(u，h)無量綱化猝發周期T是不正確的，和混合參量(,h,u*,u)相比，最佳參量是用內部參量(,u*)無量綱化猝發周期并推導知：(u2*TB/190)(y+=yu*/+15)。2研究了零壓力梯度下光滑平板和零壓力梯度下表面糙度由粗糙向光滑轉變時內部邊界還未恢復局部平衡情形時的猝發規律。在猝發現象中，引射(Ejections)時對應的速度脈動為U<0,V0,掃掠時，(Sweeps)對應的速度脈動為U>

3、;0,V<0,U、V分別為流向和法向脈動速度。正是引射所引起的動量、能量、渦度交換對內外層的相互作用有重要影響，進而影響摩阻流速的大小。3觀察發現，每一個流層(位于緩沖層)中的流條上升都和對數層中的擾動有關，他們發現猝發和對數層作用所引起的掃掠對下游很遠處的猝發產生都有影響，和掃掠相聯系的對數層中的高剪切區是由展向渦或上翹流向渦(例如部分發夾渦)所引起的。4猜測局部的逆壓梯度是由于上舉所產生或引起上舉的原因。5指出廣泛存在于近壁區中的是j-形渦而非如原來認為的大量馬蹄形渦。Morrison,J.F,Subamanian,C.S,P.Bradshaw采用象限分析法分析了掃掠(u>0,

4、v<0,(U、V)以+為上標表示)和引射(u<0,v<0,(U,V)以-為上標表示)對U、V值的影響(為方便計在本猝發部分以小寫的u、v示脈動值，以大寫U、V示平均流速值)，有        這里(3) 這里n0,m0,=表示湍流平均，-表示非湍流平均(為簡單計，這里只討論光滑情形)。     在外區，引射較掃掠更頻繁發生，因而對當地剪切貢獻更大，在內層中，二者對剪應力貢獻大致相等，發生總時間也大致相同。在整個邊界層厚度中，引射較掃掠對u2和v2貢獻更大，二者之和約為

5、40%的u2-uv和v2-uv，由圖1中易知引射和掃掠控制著能量和切應力的慣性傳輸。(4) 由式可知：卡門常數是流體運動內部流場特性的參數，從一個局部平衡區到另一個局部平衡區，卡門常數也在變化，即卡門常數是一個反映流體運動特性的局部量，是空間點坐標和時間的函數，但卡門常數又是流體運動性態的一個系統整體參數，而非獨立的變量。準確地講，又稱之為卡門參數。6分析了和無量綱化的猝發周期，較同條件的清水在近壁區明顯增大。文獻8的研究結果表明，懸浮泥沙的尺寸和波數增加，將使底壁水流更容易猝發，流動雷諾數增加將抑制猝發；泥沙的縱向流速比水流縱向流速大得愈多，愈不容易導致流體猝發的形成，但當泥沙的縱

6、向流速比水流的縱向流速為小時(天然情形中常常這樣)，較易導致猝發的產生。9的研究表明，泥沙尺寸在一定范圍內愈大，將使猝發次數增加，使湍流度和雷諾應力增加；泥沙含量增加，使猝發頻率和流條平均空間尺寸不變。觀察表明，似乎是近壁區的低速流條的上升和破裂控制著泥沙的傳輸，泥沙大部分在低速流條區積聚，后被流體上舉帶離床面，開始運動的。10的研究再一次表明，猝發歷時隨壁粗糙度的增加而減少。順便指出，11研究高分子減阻中，相同摩阻流速條件下，減阻液和清水中兩種情形下猝發歷時和猝發空間長度之比值都近似為一常數值，約為1.67。    2007-04-23 &#

7、160;          3 平均流速和脈動流速3.1 流速分布對流速分布的研究(這里以明渠為研究對象)人們作了大量工作，自從普朗特提出流速分布的對數公式后，50年代12曾給出了在整個邊界層都適用的流速分布公式umax-u/u*=1/kln(/y)+/k f (y/)(5)式中 k為卡門常數，為邊界層原子度，/k f (y/)為尾流函數。據1314的研究，在明渠中，可以認為對數率一直適用到水面，即認為尾流函數為零。這里采用竇國仁流速分布公式(7)在上述流速分布公式中，對如下變換群變換，其形式保

8、持不變1=,u1=-u(8) 上述變換也稱之為重整化群變換，(為重整化群參數)。在粗糙和過渡情形時，16經過研究后認為令    2007-04-23        (10)易知，在上述流速分布公式中，若令 (12)(14) 式中 k為卡門常數，為邊界層原子度，的大小的量)可參看圖2。，則有(16)(19)平均流粘性耗散能相對于E3所占的百分比  若u*y/0，5 則E1/E3=87.3%(20)若u*y/5，10 則E2-E1/E3=9

9、.2%(21)若u*y/0，10 則E2/E3=96.5%(22)若u*y/10，15 則E4/E3=3.4%(23)順便指出也可依照Ex無任何實質性困難的求出。    3.3 湍流現象    其實針對湍流概念，18給出了一個極好的描述，它聯系了渦運動與紊運動的物理關系，以及表達了紊運動在時間和空間上都是一種局部現象。令1/t=粘性應力/紊動應力=（du/dy）/-uv(25)對于充分發展紊流取u*/11,u*y/12,k=0.4知(采用竇國仁公式)t1.5(26)    在湍流流速場分布中，19找到了如下的速度場之間的廣義自相似性關系x=x,t=t1-,V=V,（p/）=2（p/）,=1+(27)    2007-04-23         其中為標度指數。針對柯爾莫哥洛夫的湍流物理圖象，20提出了模型。由模型知，令間歇現象的維數為D，則(32)26的研究表明，理查遜數亦可寫為懸浮功與時均流提供的脈動能量之比，即圖3 卡門常數k值與粒徑間的關系Relation between Karman k and particle d13"竇國仁。明渠