CH7 3相位延遲器phasesdelayer 波晶片 波片 厚度為d 光軸與兩個表面平行的雙折射晶體薄片稱為波片 當自然光垂直入射時 由晶體出射的是振動方向相互垂直的線偏振光 它們沿原入射方向同向傳播 但傳播速度不同 對于方解石晶體e光比O光快 對于石英晶體e光比O光慢 相位延遲器 O光和e光兩者到達波片的另一表面時 必然有相位差 設 為O光超前于e光的相位則 其光程差為 石英 若O光和e光的相位差為 光程差是波長的整數倍 波長片或全波片 若O和e光相位差為光程差是半波長的奇數倍 二分之一波長片或半波片 則 則 若O和e光相位差為光程差是半波長的奇數倍 稱為二分之一波長片或半波片 若O光和e光的相位差為光程差是波長的整數倍 該波片稱為波長片或全波片 方解石 稱為四分之一波長片 則 若O和e光相位差為光程差是1 4波長的奇數倍 波片的作用是使通過它的O光和e光有相位上的改變 因此也稱為相位延遲器 在偏振光分析中有著獨特的作用 四分之一波片 線偏振光垂直通過波片后的偏振態 當垂直入射的線偏光振動方向與波片光軸間夾角 00或 900時 則無論波片的厚度是多少 出射的線偏光與入射光相同 當使用1 2波片時 出射的O光 e光有 的相位延遲 出射的線偏光與入射線偏光的振動方向對于光軸OC方向對稱 若C為波長片時 出射的O光 e光的相位差為2 的整數倍 這相當于無相位延遲 即波長片不改變入射線偏振光的狀態 補償器 有效厚度可改變的波晶片 巴比涅補償器 補償器 連續可變o光 e光相差的裝置 1 使用細束寬光束 2 索累補償器 改變d1 連續改變d2 d1 連續改變 c 圓起偏器 一個偏振片和一個 4片組合成圓偏振器它既可產生圓偏振光 也可以檢測圓偏振光及其旋轉方向 M是起偏器 經它可從自然光中獲得垂直射向波片C的線偏光 波片C光軸平行于晶體表面 透振方向與光軸方向之間的夾角 垂直射入波片的線偏光 分解成O光其振動方向垂直于入射面 垂直光軸 分解成的e光振動方向平行于入射面 平行于光軸 入射波片的線偏光的振幅 橢圓偏振光 圓偏振光的產生 若C為1 4波片 即 2 且若 450 則從C出射圓偏振光 若C為1 4波片 且 450 900或00 則出射橢圓偏振光 若C不為波長片也不是半波片 即 k 時 且 450 900或 00時 則從C垂直出射橢圓偏振光 經過波片后 O光和e光的相位差 解入射光經P1變線偏振光 經K后能被P2消光 說明其振動面轉過90 因片才能線偏振光振動轉過2 故晶片為片 其光軸與P1成 最小厚度為 例7 4 2一束波長的主軸在光軸的左旋橢圓偏振光 入射到相應于波長為的方解石片上 試求出射光的偏振態 已知方解石對光的主折射率為 對的光主折射率為 解對的片的厚度其中 波長為的單色光通過該晶片產生的相位差 即對的光 該晶片為片 入射正橢圓偏振光 其分解的兩垂直振動相位差 經該晶片出射的o光和e光的相位差為 故出射的光為主軸之一為于 象限的左旋橢圓偏振光 CH7 4偏振光的檢驗ANALYSISOFPOLARIZEDLIGHT 偏振光的檢驗 一 偏振光通過片后的偏振態的變化 y e 入射光偏振態 經片后 說明 線偏振光經片后成為主軸之一在光軸上的正橢圓偏振光 入射光偏振態 經片后 說明 y e y e 圓偏振光經片成為光矢量與光軸成45 的線偏振光 y e 凡主軸之一在光軸上的正橢圓偏振光 經片后成為線偏振光 主軸之一不在光軸上的橢圓偏振光 經片后成為另一種旋向和取向的橢圓偏振光 二 對圓偏振光與自然光 橢圓偏振光與部分偏振光的鑒別 一對橢圓 圓 偏振光光矢量旋轉方向的鑒別 同理 左旋橢圓 圓 偏振光 同樣裝置出射光強為 象限的 8 字測出橢圓 圓 偏振光經上述裝置的光強分布 根據 8 字的取向 鑒別出光矢量的旋轉方向 閱讀五種光的檢驗步驟 例7 4 1一束主軸之一在波晶片光軸方向的左旋橢圓偏振光 分別垂直入射到上 試分別畫出各出射光的偏振態 例7 4 2單色平行自然光相繼垂直照射到一透明物P及一片Q上 P和Q無論怎樣繞OO 軸旋轉時 總可在尼可爾棱鏡N后得到消光位置 問 1 入射到Q上是什么光 2 P是什么物質 解 1 P Q繞OO 旋轉時可得到消光位置 說明入射到N上 即片Q出射的是線偏振光 則入射到Q上的光