第6章均勻平面波的反射與透射1邊界條件入射波（已知）＋反射波（未知）透射波（未知）

現(xiàn)象：電磁波入射到不同媒質(zhì)分界面上時，一部分波被分界面反射，一部分波透過分界面。均勻平面波垂直入射到兩種不同媒質(zhì)的分界平面

入射方式：垂直入射、斜入射；

媒質(zhì)類型：

理想導體、理想介質(zhì)、導電媒質(zhì)

分析方法：2

本章內(nèi)容6.1

均勻平面波對分界面的垂直入射

6.2均勻平面波對多層介質(zhì)分界平面的垂直入射

6.3均勻平面波對理想介質(zhì)分界平面的斜入射6.4

均勻平面波對理想導體表面的斜入射36.1均勻平面波對分界平面的垂直入射

本節(jié)內(nèi)容6.1.1

對導電媒質(zhì)分界面的垂直入射6.1.2對理想導體表面的垂直入射6.1.3對理想介質(zhì)分界面的垂直入射46.1.1對導電媒質(zhì)分界面的垂直入射zx媒質(zhì)1：媒質(zhì)2：y

沿x方向極化的均勻平面波從媒質(zhì)1垂直入射到與導電媒質(zhì)2的分界平面上。

z<0中，導電媒質(zhì)1的參數(shù)為

z>0中，導電媒質(zhì)2的參數(shù)為5媒質(zhì)1中的入射波：媒質(zhì)1中的反射波：媒質(zhì)1中的合成波：6媒質(zhì)2中的透射波：在分界面z=0上，電場強度和磁場強度切向分量連續(xù)，即7

定義分界面上的反射系數(shù)Γ為反射波電場的振幅與入射波電場振幅之比、透射系數(shù)τ為透射波電場的振幅與入射波電場振幅之比，則討論：

和是復數(shù)，表明反射波和透射波的振幅和相位與入射波都不同。

若兩種媒質(zhì)均為理想介質(zhì)，即1=2=0，則得到

若媒質(zhì)2為理想導體，即2=，則

，故有86.1.2對理想導體表面的垂直入射x媒質(zhì)1：媒質(zhì)2：zz

=0y媒質(zhì)1為理想介質(zhì)，σ1＝0媒質(zhì)2為理想導體，σ2＝∞故媒質(zhì)1中的入射波：媒質(zhì)1中的反射波：則在分界面上，反射波電場與入射波電場的相位差為π9

媒質(zhì)1中合成波的電磁場為合成波的平均能流密度矢量瞬時值形式理想導體表面上的感應(yīng)電流10合成波的特點(n=0,1,2,3,…)(n=0,1,2,3,…)

媒質(zhì)1中的合成波是駐波。電場振幅的最大值為2Eim，最小值為0；磁場振幅的最大值為2Eim/η1，最小值也為0。

電場波節(jié)點（的最小值的位置）

電場波腹點（的最大值的位置）11

坡印廷矢量的平均值為零，不發(fā)生能量傳輸過程，僅在兩個波節(jié)間進行電場能量和磁場能的交換。在時間上有π/2的相移。

在空間上錯開λ/4，電場的波腹（節(jié)）點正好是磁場的波節(jié)腹）點。

兩相鄰波節(jié)點之間任意兩點的電場同相。同一波節(jié)點兩側(cè)的電場反相。12

例6.1.1

一均勻平面波沿+z方向傳播，其電場強度矢量為

解：(1)電場強度的復數(shù)表示

（1）求相伴的磁場強度；（2）若在傳播方向上z=0處，放置一無限大的理想導體平板，求區(qū)域z<0中的電場強度和磁場強度；（3）求理想導體板表面的電流密度。則

13寫成瞬時表達式(2)反射波的電場為

反射波的磁場為14在區(qū)域z<0的合成波電場和磁場分別為(3)理想導體表面電流密度為

156.貍1.滿3對理乳想介天質(zhì)分顯界面懂的垂燦直入數(shù)射設(shè)兩貝種媒棍質(zhì)均般為理物想介紙質(zhì)，即1=餐2=起0則討論當η2>η1時，Γ>升0，反射尊波電援場與耗入射孟波電洗場同株相。當η2<η1時，Γ<圣0，反射役波電決場與壞入射扣波電脂場反垮相。x介質(zhì)1：介質(zhì)2：zz=0y16媒質(zhì)1中的動入射六波：媒質(zhì)1中的碧反射組波：媒質(zhì)1中的某合成執(zhí)波：媒質(zhì)2中的占透射蓬波：17合成塔波的勒特點這種此由行辮波和鉗純駐琴波合吸成的刷波稱順為行駐符波（悶混合辣波）——合成波電場——駐波電場z——行波電場18——合成波電場振幅——合成波電場z合成耍波電寧場振忽幅（>給0）當β1z

=－nπ，即z=－nλ1/2時，有當β1z=－(2n＋1)π/2，即z=－(n/2+1/4)λ1時，有19合成駛波電閑場振用幅（<羅0）——合成波電場振幅——合成波電場z當β1z

=－nπ，即z=－nλ1/2時，有當β1z=－(2n＋1)π/2，即z=－(n/2+1/4)λ1時，有20駐波度系數(shù)S定義即為駐痰波的肝電場勺強度海振幅談的最縫大值燈與最尺小值問之比互，即駐波抱系數(shù)(駐波板比)S討論當Г＝0時，S＝1，為膽行波法。當Г＝±1時，S=，是純繪駐波滿。當時，1<S<，為混合波。S越大，駐波分量越大，行波分量越小；21例6.孩1.書2在自量由空夫間，受一均運勻平映面波灣垂直袖入射途到半悔無限尿大的乎無耗渠介質(zhì)塘平面棋上，仆已知閣自由婆空間群中，歐合成球波的華駐波陪比為3，介箭質(zhì)內(nèi)老傳輸木波的減波長淺是自續(xù)由空傍間波碌長的1/6，且踩分界懸面上弟為駐籃波電滋場的坡最小叛點。未求介讀質(zhì)的友相對碎磁導舉率和醫(yī)相對各介電讀常數(shù)憑。解：因為駐波比由于敏界面載上是缺駐波嬌電場菊的最離小點飼，故又因為2區(qū)的波長而反射系數(shù)式中22媒質(zhì)2中的泊平均股功率拜密度媒質(zhì)1中沿z方向繩傳播炸的平昏均功霜率密典度電磁隙能流繳密度由入射波平均功率密度減去反射波平均功率密度23

例6.1.3

入射波電場，從空氣（z

<0）中正入射到z=0的平面邊界面上。在z

>0區(qū)域中，μr=1、εr=4。求區(qū)域z

>0的電場和磁場。解：z>0區(qū)域悅的本掘征阻名抗透射插系數(shù)媒質(zhì)1媒質(zhì)2zxy24相位伶常數(shù)故25例6.架1.脆4已知任媒質(zhì)1的εr1=昨4、μr1=1、σ1=苦0；堅媒質(zhì)2的εr2=1柜0、μr2=逐4、σ2=窩0。角拍頻率ω＝5×殘108ra鎮(zhèn)d/s的均粱勻平論面波重從媒剛質(zhì)1垂直鑼入射膚到分柏界面騎上，蕩設(shè)入寶射波福是沿x軸方目向的牢線極靜化波節(jié)，在t＝0、z＝0時，辦入射筐波電判場的危振幅雹為2.扶4削V/欠m。求護：解:（1）(1)β1和β2；(2)反射系數(shù)Г1和Г2；

(3)1區(qū)的電場；(4)2區(qū)的電場。26（2）（3）1區(qū)的輸電場27（4）故或286.完2均勻悠平面切波對搭多層熊介質(zhì)策分界搏平面余的垂銳直入蒙射本節(jié)悉內(nèi)容6.淋2.鞏1多層預(yù)介質(zhì)吸中的買場量美關(guān)系只與等風效波雨阻抗6.撲2.2四分恥之一睜波長智匹配撓層6.脅2.3半波戶長介陡質(zhì)窗29電磁偏波在佩多層蘭介質(zhì)需中的跌傳播萍具有宣普遍填的實沒際意嚴義。以三掛種介惰質(zhì)形成憤的多熄層媒垮質(zhì)為蛛例，生說明嶄平面匆波在勞多層得媒質(zhì)配中的起傳播溪過程次及其博求解茶方法掀。如圖刪所示仇，當御平面士波自拌媒質(zhì)①向分冷界面壇垂直辛入射拼時，槐在媒個質(zhì)①和②之間蕉的分廣界面跌上發(fā)幻玉生反績射和依透射夾。當規(guī)透射哪波到講達媒宜質(zhì)②和③的分悟界面舞時，不又發(fā)證生反蔥射與梨透射哲，而余且此百分界滲面上歌的反禮射波柳回到媒質(zhì)①和②的分臨界面擺上時再崇次發(fā)蜂生反吼射與辣透射檔。由此遵可見古，在蟲兩個樹分界獅面上射發(fā)生梯多次豬反射援與透撒射現(xiàn)初象。6.能2.療1多層簽介質(zhì)恩中的押場量讓關(guān)系糖與等迎效波值阻抗Odz①②③1,1k1iH1iE1ik1rH2iE2ik2iE1rH1rk2rE2rH2rk3tH3tE3t2,23,3x界面1界面230媒質(zhì)①和②中存邪在兩橋種平陜面波晉，其稀一是燒向正z方向錄傳播縱的波徑，另讓一是督向負z方向灰傳播金的波沉，在尾媒質(zhì)③中僅葬存在瓜向正z方向肺傳播假的波里。因片此，夫各個葉媒質(zhì)桐中的熟電場桶和磁妖場強化度可陶以分寬別表構(gòu)示為31根據(jù)邊界條件，在分界面z

=d上，得在分界面z=0

上，，得其中：等效波阻抗32在計垃算多杰層媒幕質(zhì)的玻第一茫個分生界面頁上的驗總反臘射系斯數(shù)時矮，引墾入等浩效波著阻抗盒概念嚷可以在簡化五求解侍過程傘。則媒它質(zhì)②中任唱一點復的波破阻抗蛛為定義媒質(zhì)中任一點的合成波電場與合成波磁場之比為該點的波阻抗，即在z＝0處，有由此可見，即為媒質(zhì)②中z＝0處的波阻抗。

33

引入等效波阻抗以后，在計算第一層媒質(zhì)分界面上的反射系數(shù)時，第二層媒質(zhì)和第三層媒質(zhì)可以看作等效波阻抗為

的一種媒質(zhì)。Odz①②③1,1k1iH1iE1ik1rH2iE2ik2iE1rH1rk2rE2rH2rk3tH3tE3t2,23,3x界面1界面2Oz①②1,1k1iH1iE1ik1rH2E2k2E1rH1refx界面134利用琴等效擊波阻同抗計候算n層媒歐質(zhì)的緣瑞第一體條邊鑒界上菊的總堆反射嶺系數(shù)滔時，考首先糾求出白第(n2)條分牢界面里處的友等效立波阻扶抗(n-2賄)ef，然趙后用剖波阻顧抗為(n-2寧)ef的媒旁質(zhì)代秤替第(n1)層及寒第n層媒衛(wèi)質(zhì)。依次四類推觸，自錯右向油左逐爬一計蛋算各怨條分策界面屈處的拒等效采波阻饅抗，爬直至煌求得氣第一亡條邊側(cè)界處箏的等花效波很阻抗寫后，頌即可收計算然總反聯(lián)射系脹數(shù)。123(n-2)ef(3)(2)(1)(n-3)12ef(1)123(n-2)(n-1)n(n-2)(n-1)(3)(2)(1)(n-3)123(n-2)(n-1)ef(n-2)(3)(2)(1)(n-3)35設(shè)兩于種理虹想介鋒質(zhì)的耽波阻奔抗分閱別為η1與η2，為了棗消除汪分界鞏面的橡反射凝，可秤在兩尺種理貧想介多質(zhì)中成間插距入厚辯度為迎四分兔之一役波長固（該質(zhì)波長凳是指萬平面溉波在據(jù)夾層紋中的蒙波長亦）的斑理想錄介質(zhì)今夾層臟，如圖姑所示辨。首先謝求出土第一夾個分祥界面的上的鋸等效驚波阻某抗。離考慮述到η1ηη2②①為了消除反射，必須要求，那么由上式得6.場2.2四分宅之一乓波長穗匹配書層36同時捆，6.鋒2.3半波屆長介鍛質(zhì)窗

如果介質(zhì)1和介質(zhì)3是相同的介質(zhì)，即，當介質(zhì)2的厚度時，有由此村得到爐介質(zhì)1與介減質(zhì)2的分淡界面猜上的控反射謊系數(shù)結(jié)論：電磁波可以無損耗地通過厚度為的介質(zhì)層。因此，這種厚度的介質(zhì)層又稱為半波長介質(zhì)窗。37此外極，如野果夾廁層媒啄質(zhì)的債相對瞞介電普常數(shù)攏等于拌相對她磁導齊率，典即r=r，那么查，夾引層媒薪質(zhì)的筑波阻歷抗等薄于真擁空的導波阻槍抗。由此史可見惕，若核使用陸這種叔媒質(zhì)映制成錫保護傳天線栗的天戀線罩而，其真電磁壓特性鵲十分或優(yōu)越要。但瞧是，貓普通桌媒質(zhì)烤的磁云導率冒很難侮與介尿電常踩數(shù)達寧到同正一數(shù)素量級之。近鈴來研落發(fā)的杠新型投磁性俊材料連可以拾接近悼這種雄需求塘。當這丑種夾心層置胳于空許氣中面，平拼面波秤向其跡表面寶正投惕射時撥，無敗論夾伴層的撒厚度窗如何續(xù)，反喂射現(xiàn)迎象均余不可索能發(fā)拔生。園換言規(guī)之，拴這種薄媒質(zhì)丟對于梯電磁租波似鴿乎是挪完全出“透渣明”活的。應(yīng)用向：雷達循天線喉罩的爸設(shè)計味就利醉用了蛙這個麻原理選。為普了使喉雷達鈔天線瘦免受士惡劣住環(huán)境鳴的影濟響，率通常妻用天四線罩含將天允線保疤護起豈來，遵若天脖線罩購的介油質(zhì)層續(xù)厚度右設(shè)計黑為該框介質(zhì)偽中的歷電磁窯波的劉半個糟波長格，就汽可以恨消除車天線碌罩對豈電磁撓波的潛反射敵。386.筆3均勻烏平面尸波對娃理想視介質(zhì)糧分界過平面觸的斜駕入射本節(jié)浩內(nèi)容6.評3.憤1反射謙定律怠與折毛射定辮律6.過3.旅2反射淘系數(shù)翅與折圾射系有數(shù)6.挑3.裝3全反橫射與潤全透秋射396.塔3.劫1反射匆定律坡與折匠射定輩律當平鋒面波知向平笛面邊近界上舊以任請意角盛度斜峽投射斤時，賴同樣腳會發(fā)思生反香射與宣透射建現(xiàn)象嗽，而誕且通恭常透別射波潮的方種向與懷入射膏波不尖同，麥其傳奇播方視向發(fā)陷生彎刺折。綠因此夫，這租種透魔射波爪又稱沒為折鎮(zhèn)射波視。入射億面：入逆射線遍與邊豎界面識法線君構(gòu)成畜的平視面反射廟角θr：反射現(xiàn)線與基邊界阻面法荒線之泥間的塘夾角入射攤角θi：入轉(zhuǎn)射線療與邊形界面專法線杜之間重的夾尤角折射困角θt：折妻射線浪與邊遮界面截法線帝之間輝的夾眨角均勻平面波對理想介質(zhì)分界面的斜入射

iqrqtqzxyiE//iEi^E入射波

反射波

透射波

分界面

入射面

//rEr^ErEt^EtE//tEikrktk40設(shè)入隸射面溉位于xz平面耳內(nèi)，間則入息射波胸的電漿場強基度可敢以表摩示為反射間波及摘折射野波電須場分首別為由于訴分界滅面(z=尿0怠)上電雅場切庸向分賴量連吩續(xù)，索得上述栗等式大對于棟任意x均應(yīng)盾成立閉，因慘此各禾項指扮數(shù)中皮對應(yīng)模的系且數(shù)應(yīng)走該相疤等，預(yù)即此式吩表明遺反射端波及銷透射泊波的帳相位刮沿分錢界面承的變決化始觀終與乞入射軌波保含持一誓致。倆因此版，該壘式又隙稱為末分界炕面上蛋的相位省匹配昨條件。41——折射卸角t與入燙射角i的關(guān)粱系（斯耐頁爾折面射定噸律）式中，。由，得——反射博角r等于稱入射渴角i（斯耐碗爾反杠射定冊律）由，得斯耐趨爾定懂律描訪述了輪電磁模波的賊反射失和折穗射規(guī)刪律，興具有奪廣泛朱應(yīng)用熔。上述考兩條畏結(jié)論燦總稱碰為斯泊耐爾缺定律瀉。42斜投堡射時庸的反腿射系墻數(shù)及賊透射訓系數(shù)軟與平嚴面波圍的極殃化特驗性有牽關(guān)。6.詢3.渡2反射布系數(shù)君與折沾射系象數(shù)任意護極化餃波＝晨平行搶極化辱波＋番垂直眠極化宜波定義（如鞠圖所池示)平行猾極化海波:電場厲方向系與入射面努平行借的平用面波。垂直慣極化派波:電場驗方向偵與入射面煎垂直蒜的平兇面波；均勻平面波對理想介質(zhì)分界面的斜入射

iqrqtqzxyiE//iEi^E入射波

反射波

透射波

分界面

入射面

//rEr^ErEt^EtE//tEikrktk根據(jù)峽邊界疤條件仿可推孤知，多無論謙平行叉極化愁平面扣波或枝者垂恒直極匯化平譽面波年在平嚴面邊耐界上揉被反偶射和計折射穴時，洋極化席特性蜻都不堪會發(fā)殲生變癥化，陡即反源射波廳和折慨射波梁與入包射波春的極告化特限性相室同。431.垂直壓極化盜波的輕反射錫系數(shù)勸與透廣射系肺數(shù)媒質(zhì)1中的掌入射船波：由于故介質(zhì)1介質(zhì)2zx入射波反射波透射波O44媒質(zhì)1中的化反射劉波：由于故介質(zhì)1介質(zhì)2zx入射波反射波透射波O45媒質(zhì)1中的崖合成岸波：46媒質(zhì)2中的合透射湯波：故由于介質(zhì)1介質(zhì)2zx入射波反射波透射波O47分界撕面上督電場炎強度洽和磁擦場強虎度的精切向忍分量謝連續(xù)碎，有對于呆非磁非性介曲質(zhì)，μ1＝μ2＝μ0，則菲涅爾公式482.平行準極化所波的完反射頁系數(shù)棕與透樸射系津數(shù)由于故媒質(zhì)1中的什入射芽波介質(zhì)1介質(zhì)2z入射波反射波透射波xO49由于故其中媒質(zhì)1中的以反射返波介質(zhì)1介質(zhì)2z入射波反射波透射波xO50媒質(zhì)1中的龜合成剛波51其中媒質(zhì)2中的櫻透射斧波介質(zhì)1介質(zhì)2z入射波反射波透射波xO52分界弓面上應(yīng)電場拾強度宜和磁椅場強答度切類向分漲量連汗續(xù)，營即對于悄非磁梯性介譯質(zhì)，μ1＝μ2＝μ0，則菲涅爾公式53小結(jié)分界綢面上宴的相位紀匹配結(jié)條件反射慚定律折射詞定律或反射災(zāi)系數(shù)衣、折楊射系雜數(shù)與悟兩種餃媒質(zhì)蠶性質(zhì)掘、入控射角秋大小繳以及入射顛波的脫極化郊方式首有關(guān)泥，由催菲涅煌爾公劑式確旺定。54布儒暫斯特馳角θb：使悄平行碗極化霧波的搶反射廣系數(shù)際等于0的角去。垂直極化波π/40.20.40.60.81.0π/20.0透射系數(shù)反射系數(shù)平行極化波π/4π/20.20.40.60.81.00.0透射系數(shù)反射系數(shù)556.翻3.轟3全反勇射與碼全透差射1.全反惑射與爛臨界售角問題：電磁知波在晶理想抹導體呀表面檔會產(chǎn)朗生全擴反射寶，在禍理想邀介質(zhì)圓表面申也會產(chǎn)果生全邊反射龜嗎？概念：反射用系數(shù)梯的模緣瑞等于1的電眾磁現(xiàn)外象稱昂為全反獄射。當條件：（非磁性媒質(zhì)，即）由于56因此克得到北，產(chǎn)旬生全介反射好的條蘋件為等：電磁挪波由箱稠密廳媒質(zhì)制入射某到稀疊疏媒奮質(zhì)中，學即ε1>ε2；對全課反射系的進賣一步窯討論θi<θc時，源不產(chǎn)鉗生全挖反射災(zāi)。透射伙波沿燃分界媽面方伴向傳毀播，誰沒有峽沿z方向脂傳播淺的功總率，遣并且農(nóng)反射摧功率邁密度著將等煙于入謙射功著率密尚度。入射角不小于稱為全反射的臨界角。

θ

i=θc時，57透射色波電咽場為θi>θc時，透射盒波仍臨然是突沿分畫界面珠方向系傳播喊，但影振幅禽在垂挺直于宮分界奮面的止方向贏上按嶄指數(shù)啞規(guī)律腫衰減高。這赴種波礦稱為表面俯波。58z表面波分界面稠密媒質(zhì)zxO稀疏媒質(zhì)59例6.丸3.還1一圓聽極化份波以矮入射現(xiàn)角θi＝π/脊3從媒外質(zhì)1（參丑數(shù)為μ=μ0、ε＝4ε0）斜粉入射釘至空藝氣。沾試求漁臨界受角，耍并指柔出此槍時反圈射波他是什裳么極違化？入射球的圓汪極化寶波可長以分均解成良平行極化與垂殘直極化酸的兩個孝線極徒化波鍋，雖于然兩劉個線篩極化后波的途反射弊系數(shù)濁的大憑小此祝時都喂為1，但霸它們甜的相性位差教不等燈于±π/轟2，因蜜此反生射波赤是橢顯圓極雖化波態(tài)。解：臨犁界角溉為可見籍入射銅角θi＝π/昏3大于辯臨界毅角θc＝π/命6，此堅時發(fā)亂生全疊反射脹。60例6.法3.諒2下圖調(diào)為光凝纖的鄉(xiāng)豐剖面墻示意阻圖，播如果跪要求昌光波掠從空冶氣進縱入光森纖芯狂線后病，在叮芯線拋和包猴層的婦分界搭面上慢發(fā)生杏全反勁射，獸從一匆端傳般至另懲一端拍，確徒定入甲射角陶的最糧大值免。解：在段芯線重和包罷層的購分界杏面上因發(fā)生打全反撇射的胸條件蕉為由于所以故612.全透帳射和愧布儒井斯特劉角——平行極化波發(fā)生全透射。當θi＝θb時，Γ//=

0全透絮射現(xiàn)戚象：反倡射系斯數(shù)為0聚——無反杠射波固。

布儒斯特角（非磁性媒質(zhì)）：討論產(chǎn)生全透射時，。在非孫磁性忌媒質(zhì)越中，香垂直掀極化槐入射除的波臥不會紫產(chǎn)生抗全透環(huán)射。任意登極化肺波以θi＝θb入射砍時，散反射興波中墳只有勾垂直保極化全分量——極縫化濾棉波。62θb的推華證63例6.誦3.匪3一平愚面波女從介蠅質(zhì)1斜入丘射到憐介質(zhì)錫與空頸氣的饅分界臣面，停試計的算：暈（1）當遵介質(zhì)1分別識為水εr＝81、玻伐璃εr＝9和聚之苯乙布烯εr＝1.示56時的買臨界跟角θc；（2）若由入射察角θi=θb，則跡波全龍部透找射入闊空氣虎。上避述三費種介洗質(zhì)的θi=？解：水玻璃聚苯煙乙烯介質(zhì)臨界日角布儒志斯特日角646.途4均勻獄平面梁波對市理想崖導體坡表面翼的斜滾入射本節(jié)盤內(nèi)容6.慘4.熄1垂直擋極化鄭波對排理想瘋導體雙表面搭的斜袋入射6.挨4.慢2平行懂極化環(huán)波對么理想勢導體捧表面仍的斜墊入射656.捐4.馳1垂直顫極化窩波對庭理想黃導體南表面肯的斜沾入射設(shè)媒市質(zhì)1為理謀想介旬質(zhì)，凍媒質(zhì)2為理期想導思電體翻，即則媒運質(zhì)2的波攤阻抗從為此結(jié)僑果表栽明，振當平翅面波瞧向理愿想導拘體表塘面斜廉投射蠟時，筑無論戚入射指角如祝何，疊均會恒發(fā)生冒全反某射。提因為崖電磁啟波無霞法進假入理啟想導煤體內(nèi)踐部，縫入射校波必璃然被飼全部降反射擋。66媒質(zhì)1中的捆合成堆波合成渠波是竄沿x方向選的行躬波，誘其振拴幅沿z方向她成駐釀波分菠布，行是非輛均勻補平面?zhèn)尾ǎ缓铣捎嵅娮矆龃癸炛庇跊鰝鞑ソ?/p>