高分辨亞多普勒激光光譜學第一頁，共二十七頁，2022年，8月28日準分子束的多普勒展寬其中，熱平衡下分子對應的多普勒展寬為第二頁，共二十七頁，2022年，8月28日超聲速激光光譜學膨脹前后能量守恒第三頁，共二十七頁，2022年，8月28日超聲速激光光譜學絕熱膨脹后第四頁，共二十七頁，2022年，8月28日第五頁，共二十七頁，2022年，8月28日快離子束激光光譜學假定二個離子以不同的熱速度從離子源出發在外加電壓作用下被加速，加速后它們的動能是第六頁，共二十七頁，2022年，8月28日快離子束激光光譜學若滿足初始速度分散量會被大大減小。第七頁，共二十七頁，2022年，8月28日6.2飽和光譜學飽和光譜學是基于用可調諧激光器泵浦，并把頻率調諧到分子的非均勻展寬躍遷譜線上，實現選擇飽和的一種光譜技術。均勻飽和半寬度飽和吸收系數第八頁，共二十七頁，2022年，8月28日非均勻譜線輪廓的飽和運動分子坐標中的波的頻率分子吸收考慮均勻線寬時若選取光的傳播方向為Bennet孔第九頁，共二十七頁，2022年，8月28日飽和吸收系數駐波與分子相互作用第十頁，共二十七頁，2022年，8月28日無多普勒飽和光譜學蘭姆凹陷半寬度線心處第十一頁，共二十七頁，2022年，8月28日無多普勒飽和光譜學第十二頁，共二十七頁，2022年，8月28日內調制熒光技術第十三頁，共二十七頁，2022年，8月28日腔內吸收第十四頁，共二十七頁，2022年，8月28日6.3偏振光譜學偏振光譜學的信號主要來自偏振抽運波感生的折射率的變化。

偏振光譜學的實驗裝置示意圖第十五頁，共二十七頁，2022年，8月28日這種抽運過程產生的不相等的飽和，由此導致M個支能級的非均勻粒子數分布，等價于角動量J取向的各向異性分布。這樣的各項異性分布對入射線偏振探測束是雙折射的，入射束通過它后偏振面要稍微轉動。第十六頁，共二十七頁，2022年，8月28日探測光由于吸收分子的各項異性M分布而經歷雙折射。僅在這種情況，探測光的偏振面稍微轉動一個角度。因此，每當激光頻率掃描過分子吸收線中心頻率時，探測器接收到一個無多普勒的信號。第十七頁，共二十七頁，2022年，8月28日6.4多光子光譜學多光子過程雙光子過程（a）分布激發，（b）雙光子吸收常常用二步躍遷過程來描述雙光子躍遷。即從初態，經過一個虛能級到末態。第十八頁，共二十七頁，2022年，8月28日雙光子躍遷可以到達的受激能級具有單光子偶極輻射禁戒的宇稱。

如果參與的光子來自可見或者紫外激光，則多光子光譜學可以達到的光譜范圍延伸到真空紫外區域。

參與的光子以動量適當組合，可以得到無多普勒多光子光譜學。多光子光譜學對研究原子和分子光譜有一些明顯的優點。第十九頁，共二十七頁，2022年，8月28日來自波矢為 偏振矢為 強度為 的兩個光波的光子 在分子的基態 和受激態 間感生雙光子躍遷，其幾率為雙光子躍遷第二十頁，共二十七頁，2022年，8月28日第一個因子給出雙光子躍遷的光譜輪廓。第二個因子描述雙光子躍遷的躍遷幾率。通常選擇頻率，以便虛能級與一個實的分子本征態接近。這很大地增大了躍遷幾率。雙光子躍遷的初末態具有相同的宇稱。第二十一頁，共二十七頁，2022年，8月28日假設分子相對實驗室坐標系以速度v運動，在運動分子的參考坐標中，波矢為k的電磁波的頻率會發生多普勒頻移同時吸收二個光子，發生躍遷的條件對于等頻率反向進行的二束光波，則多普勒頻移為零，意味著一切分子在同樣的和頻處吸收，而與速度無關。無多普勒雙光子躍遷第二十二頁，共二十七頁，2022年，8月28日雖然雙光子躍遷的幾率一般遠低于單光子躍遷的幾率，但是一切在吸收態的分子都能對信號作貢獻這一事實，卻可遠遠彌補較低的躍遷幾率。所以在適當的條件下，信號振幅甚至可以大于飽和信號的振幅。第二十三頁，共二十七頁，2022年，8月28日無多普勒三光子光譜學的可能裝置無多普勒多光子躍遷當運動分子同時與波矢為ki的幾個平面波相互作用時，總的多普勒頻移是如果滿足則總頻移為零。第二十四頁，共二十七頁，2022年，8月28日雙光子躍遷的譜線輪廓雙光子躍遷幾率為若反射束與入射束具有相同的強度和相同的偏振入射束反射束第二十五頁，共二十七頁，2022年，8月28日入射束