第二章光纖和光纜2.1光纖結(jié)構(gòu)與類型2.2光纖傳輸原理2.3光纖傳輸特性2.4單模光纖進(jìn)展和應(yīng)用2.5光纜光纖(OpticalFiber，OF)的結(jié)構(gòu)光纖是一種纖芯折射率比包層折射率高的同軸圓柱形電介質(zhì)波導(dǎo).光纖的分類1.按照截面上折射率分布的不同

2.按光纖中傳輸?shù)哪Ｊ綌?shù)量階躍多模、漸變多模和階躍單模光纖的特性比較3.按光纖的工作波長(zhǎng)短波長(zhǎng)光纖（850nm）短波長(zhǎng)的多模光纖主要用于短距離市話中繼和專用通信網(wǎng)絡(luò)等；長(zhǎng)波長(zhǎng)光纖（1310nm和1550nm）長(zhǎng)波長(zhǎng)的單模光纖主要用于干線傳輸。4.按材料分類玻璃光纖：纖芯與包層都是玻璃，損耗小，傳輸距離長(zhǎng)，成本高；膠套硅光纖：纖芯是玻璃，包層為塑料，特性同玻璃光纖差不多，成本較低；塑料光纖：纖芯與包層都是塑料，損耗大，傳輸距離很短，價(jià)格很低。多用于家電、音響，以及短距的圖像傳輸。5.按照ITU-T關(guān)于光纖類型的建議多模光纖(G.651)普通單模光纖(G.652)色散移位光纖(G.653)在1.55m衰減最小的光纖（G.654）非零色散移位光纖（G.655）色散補(bǔ)償光纖全波光纖（G.656）接入網(wǎng)用光纖(G.657) 石英光纖制造過(guò)程①制作光纖預(yù)制棒②拉絲

MCVD法制作光纖預(yù)制棒示意圖光纖拉絲裝置

在鼓上的光纖制作方法視頻

光纖傳輸原理波動(dòng)理論---單模和多模光纖光射線理論---多模光纖復(fù)習(xí)光的本質(zhì)波動(dòng)性粒子性

光波從折射率較大的介質(zhì)以三種不同的入射角進(jìn)入折射率較小的介質(zhì)Snell定律和全反射關(guān)注的問(wèn)題主要是光束在光纖中傳播的空間分布和時(shí)間分布，并由此得到數(shù)值孔徑和時(shí)間延遲的概念。以階躍多模光纖為例光射線理論光纖中光線的種類子午射線斜射線（螺旋光線）光纖軸線子午面子午射線在階躍型多模光纖中的傳播光纖傳輸---全反射條件傳輸條件1.全反射條件

2.相干加強(qiáng)條件 對(duì)于特定的光纖結(jié)構(gòu)，只有滿足一定條件的電磁波可以在光纖中進(jìn)行有效的傳輸。這些特定的電磁波稱為光纖模式。定義數(shù)值孔徑（NA，NumericalAperture）纖芯與包層相對(duì)折射率差CCITT建議光纖的NA取值范圍為0.18～0.23。僅用于子午光線例

設(shè)Δ=0.01，n1=1.5,求NA和αmax?光線以法線和斜射入射時(shí)在纖芯內(nèi)以不同的路經(jīng)傳輸思考：光纖彎曲時(shí)，光線是否還能沿光纖傳播呢？例如把1km光纖繞在直徑約10cm的圓筒上，所增加的光能損耗只有萬(wàn)分之幾，可以忽略不計(jì)。時(shí)間延遲入射角為α的光線在長(zhǎng)度為L(zhǎng)(OA)的光纖中傳輸，所經(jīng)歷的路程為l(OB)，在α不大的條件下，其傳播時(shí)間即時(shí)間延遲為最大入射角和最小入射角的光線之間時(shí)間延遲差近似為這種時(shí)間延遲差在時(shí)域產(chǎn)生脈沖展寬，或稱為信號(hào)畸變。子午射線在漸變型多模光纖中的傳播漸變型光纖的折射率分布γ是折射率光柵系數(shù)對(duì)于階躍型光纖，γ

=∞；對(duì)于漸變型光纖，γ

=2；對(duì)于三角分布型光纖，γ

=1。漸變型光纖中的傳播軌跡思考：光線1和光線2是否同時(shí)到達(dá)O’呢？設(shè)想光纖由折射率恒定不變的許多同軸圓柱薄層組成。漸變型多模光纖的優(yōu)點(diǎn)減小脈沖展寬（除子午光線外，還有斜射光線的影響）光射線分析法特點(diǎn)可直觀地對(duì)光纖的傳光原理進(jìn)行解釋，易于理解，但其本質(zhì)上是一種近似分析方法，只能定性地解釋光纖的傳光原理，并不能作為定量的分析依據(jù)。光纖的波動(dòng)傳輸理論波動(dòng)理論的嚴(yán)格性：1.從光波的本質(zhì)特性---電磁波出發(fā)，通過(guò)求解電磁波所遵從麥克斯韋方程，導(dǎo)出電磁場(chǎng)的場(chǎng)分布，具有理論上的嚴(yán)謹(jǐn)性；2.未作任何前提近似，因此適用于各種折射率分布的單模光纖和多模光纖。復(fù)習(xí)最簡(jiǎn)單的行波是正弦波，

沿z方向傳輸?shù)臄?shù)學(xué)表達(dá)式為時(shí)變電磁場(chǎng)以相同角頻率和傳輸常數(shù)同時(shí)相互正交存在。也可用指數(shù)形式描述行波波的相速度（波速）波相位平面波的波前

是與傳播方向正交的平面

電磁波種類、波前、波矢量波矢量k是波前表面P點(diǎn)的法線，它代表波從P點(diǎn)傳播的方向。圖1.2.7沿z軸傳播的高斯光束(如激光器輸出)從麥克斯韋方程出發(fā)，結(jié)合具體的邊界條件及初始條件，可定量地研究光的各種傳播特性。麥克斯韋方程組及物質(zhì)方程無(wú)源無(wú)損耗介質(zhì)直角坐標(biāo)系下的哈密頓算符波動(dòng)方程設(shè)光波具有簡(jiǎn)諧振蕩形式，即與時(shí)間t的函數(shù)關(guān)系有，用K0是自由空間中光傳播的相位常數(shù)。光波電磁場(chǎng)各分量之間的關(guān)系以直角坐標(biāo)系討論圓柱坐標(biāo)與直角坐標(biāo)的關(guān)系復(fù)習(xí)結(jié)束式中，E和H分別為電場(chǎng)和磁場(chǎng)在直角坐標(biāo)中的任一分量。

選用圓柱坐標(biāo)(r，φ，z)，使z軸與光纖中心軸線一致，如圖所示。將式(1)在圓柱坐標(biāo)中展開，得到電場(chǎng)的z分量Ez的波動(dòng)方程為(1)(2)(3)1.波動(dòng)方程和電磁場(chǎng)表達(dá)式

如何求Ez和Hz?（分離變量法）把Ez(r,φ,z)分解為Ez(r)、Ez(φ)和Ez(z)。

設(shè)光沿光纖軸向(z軸)傳輸，其傳輸常數(shù)為β，則Ez(z)應(yīng)為exp(-jβz)。由于光纖的圓對(duì)稱性，Ez(φ)應(yīng)為方位角φ的周期函數(shù)，設(shè)為exp(jvφ)，v為整數(shù)。現(xiàn)在Ez(r)為未知函數(shù)，利用這些表達(dá)式，電場(chǎng)z分量可以寫成

Ez(r,φ,z)=Ez(r)ej(vφ-βz)(4)

把式(4)代入式(3)得到(5)為求解方程(5)，引入無(wú)量綱參數(shù)u,

w和V。u叫導(dǎo)波徑向歸一化相位常數(shù)，它描述了導(dǎo)波電場(chǎng)和磁場(chǎng)在纖芯橫截面上的分布：β為導(dǎo)波沿光纖軸向傳輸時(shí)的相位常數(shù)。

w叫導(dǎo)波徑向歸一化衰減常數(shù)，它描述了導(dǎo)波電場(chǎng)和磁場(chǎng)在包層橫截面上的分布；V叫歸一化頻率，它是表示光波頻率大小的無(wú)量綱的量；(0≤r≤a)(r≥a)(6a)(6b)利用這些參數(shù)，把式(5)分解為兩個(gè)貝塞爾微分方程：因?yàn)楣饽芰恳诶w芯(0≤r≤a)中傳輸，在r=0處，電磁場(chǎng)應(yīng)為有限實(shí)數(shù)；在包層(r≥a)，光能量沿徑向r迅速衰減，當(dāng)r→∞時(shí)，電磁場(chǎng)應(yīng)消逝為零。根據(jù)這些特點(diǎn)，式(6a)的解應(yīng)取v階貝塞爾函數(shù)Jv(ur/a)，而式(6b)的解則應(yīng)取v階修正的貝塞爾函數(shù)Kv(wr/a)。圖1（a)貝賽爾函數(shù)；（b)修正的貝賽爾函數(shù)Jv(u)1.00.80.60.40.20-0.2-0.4-0.643210246810uv=1v=0v=2(a)(b)v=112345wkv(w)v=0因此，在纖芯和包層的電場(chǎng)Ez(r,φ,z)和磁場(chǎng)Hz(r,φ,z)表達(dá)式為

Ez1(r,φ,z)(0<r≤a)Hz1(r,φ,z)=Ez2(r,φ,z)Hz2(r,φ,z)(0<r≤a)(r≥a)(r≥a)(7a)(7b)(7c)(7d)式(7)表明，光纖傳輸模式的電磁場(chǎng)分布和性質(zhì)取決于特征參數(shù)u、w和β的值。

u和w決定纖芯和包層橫向(r)電磁場(chǎng)的分布，稱為橫向傳輸常數(shù)；β決定縱向(z)電磁場(chǎng)分布和傳輸性質(zhì)，所以稱為(縱向)傳輸常數(shù)。

2.特征方程和傳輸模式由式(7)確定光纖傳輸模式的電磁場(chǎng)分布和傳輸性質(zhì)，

必須求得u,w和β的值。在光纖基本參數(shù)n1、n2、a和k已知的條件下，u和w只和β有關(guān)。利用邊界條件，導(dǎo)出β滿足的特征方程，就可以求得β和u、w的值。由式(7)確定電磁場(chǎng)的縱向分量Ez和Hz后，就可以通過(guò)麥克斯韋方程組導(dǎo)出電磁場(chǎng)橫向分量Er、Hr和Eφ、Hφ的表達(dá)式。因?yàn)殡姶艌?chǎng)強(qiáng)度的切向分量在纖芯包層交界面連續(xù)，在r=a處應(yīng)該有Ez1=Ez2Hz1=Hz2Eφ1=Eφ2Hφ1=Hφ2(8)由式(7)可知，Ez和Hz已自動(dòng)滿足邊界條件的要求。由Eφ和Hφ的邊界條件導(dǎo)出β滿足的特征方程為這是一個(gè)超越方程，由這個(gè)方程和定義的特征參數(shù)V聯(lián)立，就可求得β值。但數(shù)值計(jì)算十分復(fù)雜，其結(jié)果示于圖2。(9)圖2若干低階模式歸一化傳輸常數(shù)隨歸一化頻率變化的曲線圖中每一條曲線表示一個(gè)傳輸模式的β隨V的變化01234560b1n1n2b

/kHE11TE01HE31TM01HE21EH11EH12HE41EH21TM02TE02HE22V光纖中的傳輸模式所謂的光纖模，就是滿足邊界條件的電磁場(chǎng)波動(dòng)方程的解，即電磁場(chǎng)的穩(wěn)態(tài)分布。這種空間分布在傳播過(guò)程中只有相位的變化，沒(méi)有形狀的變化，且始終滿足邊界條件，每一種這樣的分布對(duì)應(yīng)一種模式。模式的基本特征有：1.每一個(gè)模式對(duì)應(yīng)于沿光纖軸向傳播的一種電磁波；2.每一個(gè)模式對(duì)應(yīng)于某一本征值并滿足全部邊界條件；3.模式具有確定的相速、群速和橫場(chǎng)分布；4.模式是波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的固有電磁共振屬性的表征。給定的光纖中能夠存在的模式及其性質(zhì)是已確定了的，外界激勵(lì)源只能激勵(lì)起光纖中允許存在的模式而不會(huì)改變模式的固有性質(zhì)。兩種重要的模式特性

模式截止:電磁場(chǎng)介于傳輸模式和輻射模式的臨界狀態(tài)，這個(gè)狀態(tài)稱為模式截止。

模式遠(yuǎn)離截止:模式遠(yuǎn)離截止時(shí)其電磁場(chǎng)能很好地封閉在纖芯中。

模式截止由修正的貝塞爾函數(shù)的性質(zhì)可知，當(dāng)→∞時(shí)，→，要求在包層電磁場(chǎng)消逝為零，即→0，必要條件是w>0。如果w<0，電磁場(chǎng)將在包層振蕩，傳輸模式將轉(zhuǎn)換為輻射模式，使能量從包層輻射出去。

w=0(β=n2k)介于傳輸模式和輻射模式的臨界狀態(tài)，這個(gè)狀態(tài)稱為模式截止。其u、w和β值記為uc、wc和βc，此時(shí)V=Vc=uc。

對(duì)于每個(gè)確定的v值，可以從特征方程(9)求出一系列uc值，每個(gè)uc值對(duì)應(yīng)一定的模式，決定其β值和電磁場(chǎng)分布。

當(dāng)v=0時(shí)，電磁場(chǎng)可分為兩類。一類只有Ez、Er和Hφ分量，Hz=Hr=0，Eφ=0，這類在傳輸方向無(wú)磁場(chǎng)的模式稱為橫磁模(波)，記為TM0μ。另一類只有Hz、Hr和Eφ分量，Ez=Er=0，Hφ=0，這類在傳輸方向無(wú)電場(chǎng)的模式稱為橫電模(波)，記為TE0μ。

當(dāng)v≠0時(shí)，電磁場(chǎng)六個(gè)分量都存在，這些模式稱為混合模(波)。混合模也有兩類，一類Ez<Hz，記為HEvμ，另一類Hz<Ez，記為EHvμ。下標(biāo)v和μ都是整數(shù)。第一個(gè)下標(biāo)v是貝塞爾函數(shù)的階數(shù)，稱為方位角模數(shù)，它表示在纖芯沿方位角φ繞一圈電場(chǎng)變化的周期數(shù)。

第二個(gè)下標(biāo)μ是貝塞爾函數(shù)的根按從小到大排列的序數(shù)，稱為徑向模數(shù)，它表示從纖芯中心(r=0)到纖芯與包層交界面(r=a)電場(chǎng)變化的半周期數(shù)。

模式遠(yuǎn)離截止當(dāng)V→∞時(shí)，w增加很快，當(dāng)w→∞時(shí)，u只能增加到一個(gè)有限值，這個(gè)狀態(tài)稱為模式遠(yuǎn)離截止，其u值記為u∞。波動(dòng)方程和特征方程的精確求解都非常繁雜，一般要進(jìn)行簡(jiǎn)化。

標(biāo)量模（或叫線性偏振模）大多數(shù)通信光纖的纖芯與包層相對(duì)折射率差Δ都很小(例如Δ<0.01)，因此有n1≈n2≈n和β=nk的近似條件，這種光纖稱為弱導(dǎo)光纖，對(duì)于弱導(dǎo)光纖β滿足的本征方程可以簡(jiǎn)化為所得到的導(dǎo)波模用LPvμ模表示。LinearlyPolorizedModes由此得到的混合模HE(v+1)μ和EH(v-1)μ傳輸常數(shù)相近，電磁場(chǎng)可線性疊加。遠(yuǎn)離截止時(shí)標(biāo)量模的特性

u∞=uvμ根uvμ代表v階貝塞爾函數(shù)的第μ個(gè)根。v=0,1,2,3……;μ=1,2,3…….

對(duì)于一對(duì)v、μ值，就有一確定的u值，從而就有確定的w和β值。對(duì)應(yīng)著一確定的場(chǎng)分布和傳輸特性。這個(gè)獨(dú)立的場(chǎng)分布就叫做光纖中的一個(gè)模式。稱這種模為標(biāo)量模，記作LPvμ模。當(dāng)v=0時(shí)，LP0μ模的特征方程：可解出u∞=2.405，5.520，8.654，11.792……圖1（a)貝賽爾函數(shù)；（b)修正的貝賽爾函數(shù)Jv(u)1.00.80.60.40.20-0.2-0.4-0.643210246810uv=1v=0v=2(a)(b)v=112345wkv(w)v=0模式截止時(shí)標(biāo)量模的特性

uc=uvμ當(dāng)v=0時(shí)，LP0μ模的特征方程：可解出uc=0，3.832，7.016，10.173……對(duì)于一階貝塞爾函數(shù)的第一個(gè)零點(diǎn)uc=0，意味著LP01模式無(wú)截止波長(zhǎng)，無(wú)截止情況。LP01模是光纖中的最低模，也稱基模。uc

J0(

uc)=0v=1

uc0J1(

uc)=0v=0遠(yuǎn)離截止值截止值uc本征方程

本征方程方位角模數(shù)表1模截止值和遠(yuǎn)離截止值LP01HE11LP11HE21TM01TE01

LP02HE12LP12HE22TM02TE02LP03HE13LP13HE23TM03TE030~2.4052.405~3.8323.832~5.5205.520~7.0167.016~8.6548.654~10.173低階模式V值范圍表2低階（v=0和v=1）模式和相應(yīng)的V值范圍圖2.2.4幾種LP模的歸一化傳輸常數(shù)與歸一化頻率V的關(guān)系，隨著V的增加，光纖傳輸?shù)哪Ｊ揭苍黾优c光纖軸垂直的橫截面的電場(chǎng)分布和強(qiáng)度分布

階躍多模光纖中導(dǎo)模數(shù)量的估算改變光纖各種物理參數(shù)對(duì)傳輸模數(shù)量的影響？例：a=25μm，Δ=5×10-3的多模光纖，λ=1.3μm若V=18時(shí)，N=162若V=5時(shí)，N=7當(dāng)V小于一定數(shù)值時(shí)，除LP01模外，其他模式均截止，即單模光纖

單模光纖的基本特性

單模傳輸條件和截止波長(zhǎng)

V=2.405或λc=對(duì)于給定的光纖(n1、n2和a確定)，存在一個(gè)臨界波長(zhǎng)λc，當(dāng)λ<λc時(shí)，是多模傳輸，當(dāng)λ>λc時(shí)，是單模傳輸，這個(gè)臨界波長(zhǎng)λc稱為截止波長(zhǎng)。由此得到例：假設(shè)有一光纖的折射率n1=1.45，相對(duì)折射率差Δ=0.002，試問(wèn)：纖芯半徑a=3μm或5μm時(shí)，此光纖在820nm波長(zhǎng)上是單模光纖還是多模光纖？解：當(dāng)a=3μm時(shí)，V=2.1081<2.4048，故此光纖在820nm波長(zhǎng)上是單模光纖。當(dāng)a=5μm時(shí)，V=3.5135>2.4048，故此光纖在820nm波長(zhǎng)上是多模光纖。場(chǎng)結(jié)構(gòu)和模式簡(jiǎn)并當(dāng)Δ<<1時(shí)，場(chǎng)的軸向分量Ez和Hz很小，因而弱導(dǎo)光纖中LP01(HE11)模近似為線偏振模。它有兩個(gè)沿x方向和y方向的偏振模(LPx01和LPy01)，具有相同的傳輸常數(shù)（βx=βy）和相同的截止頻率V=2.405。在理想光纖的情況下，它們相互簡(jiǎn)并在一起。圖1.3.20線性偏振光xyzE偏振平面xyE45oxyEyEy?-xEx?(b)(c)線性偏振光波它的電場(chǎng)振蕩方向限定在沿垂直于傳輸方向z的線上E由和z確定的場(chǎng)振蕩包含在偏振平面內(nèi)在任一瞬間的線性偏振光可用包含幅度和相位的合成xEyE和(a)電磁波的偏振（也稱極化）描述當(dāng)它通過(guò)介質(zhì)傳輸時(shí)其電場(chǎng)的特性。場(chǎng)矢量E的幅度保持恒定不變，但是在z軸給定位置上，電場(chǎng)幅度最大點(diǎn)隨時(shí)間順時(shí)針旋轉(zhuǎn)的軌跡，如波的觀察者所見(jiàn)到的那樣，它是一個(gè)圓，此時(shí)的電磁波稱為右圓偏振光。圖1.3.21右圓偏振光傳播距離ΔZ時(shí)的瞬間圖像圖1.3.22線性偏振光與圓偏振光比較圖1.3.23無(wú)偏振光、線偏振光和橢圓偏振光的區(qū)別矢量E在z軸給定空間位置上隨時(shí)間傳播時(shí)，其幅度最大點(diǎn)的軌跡是橢圓，所以稱這種光是橢圓偏振光，或橢圓光，它也有右橢圓偏振光和左橢圓偏振光之分。

雙折射效應(yīng)和偏振特性實(shí)際光纖是一種各向異性介質(zhì)波導(dǎo)，存在雙折射，使正交偏振簡(jiǎn)并特性受到破壞。定義歸一化的雙折射程度光場(chǎng)沿光纖傳輸時(shí)，偏振態(tài)不斷變化。各向同性材料：如玻璃、液體和所有立方晶體，在各個(gè)方向具有相同的折射率。各向異性材料：除立方晶體外，所有其它晶體的折射率都與傳輸方向和偏振態(tài)有關(guān)的材料。圖1.3.25非極化光進(jìn)入各向異性晶體方解石后將發(fā)生雙折射，產(chǎn)生相互正交偏振的尋常光和非尋常光，以不同的速度傳播模場(chǎng)直徑（MFD）2w=2a+2例：2a=7μm，n1=1.458，n2=1.452，當(dāng)光源波長(zhǎng)為1.3μm時(shí)，計(jì)算光纖單模工作的截止波長(zhǎng)，V數(shù)和模場(chǎng)直徑？纖芯和包層中的光功率分配LP01模（HE11模）和LP11模的歸一化光功率分布光纖傳輸特性衰減色散光纖比特率光纖帶寬非線性效應(yīng)衰減機(jī)理吸收損耗散射損耗輻射損耗衰減系數(shù)瑞利（1877~1919）---瑞利散射發(fā)明家1904年獲得諾貝爾獎(jiǎng)光纖的損耗與波長(zhǎng)的關(guān)系圖2.3.2典型光纖衰減譜例：注入單模光纖的LD功率為1mW，在光纖輸出端光電探測(cè)器要求的最小光功率是10nW，在1.3um波段工作，光纖衰減系數(shù)是0.4dB/km，請(qǐng)問(wèn)無(wú)需中繼器的最大光纖長(zhǎng)度是多少？解：損耗測(cè)量剪斷法和插入法測(cè)量通過(guò)光纖的傳輸光功率后向散射法測(cè)量光纖的后向散射光功率剪斷法后向散射法（OTDR）色散：由于不同成分的光信號(hào)在光纖中傳輸時(shí)，因群速度不同產(chǎn)生不同的時(shí)間延遲而引起的一種物理效應(yīng)。各模群速度不等引起脈沖展寬色散種類模式色散色度色散偏振模色散電場(chǎng)包絡(luò)以群速度向前移動(dòng)，而電場(chǎng)中的相位變化以相速度向前移動(dòng)。群速度和光纖模式有關(guān)，模數(shù)不同，其群速度也不同。次數(shù)越高的模越滯后。群速度和因調(diào)制產(chǎn)生的光頻分量有關(guān)。分析中心頻率為ω，譜寬為Δω的光信號(hào)經(jīng)長(zhǎng)為L(zhǎng)的單模光纖傳輸后，其脈沖展寬Δτ？式中β2稱為群速度色散GVD，它直接決定了脈沖在光纖中的展寬程度。在光纖通信系統(tǒng)中，常用譜寬Δλ代替Δω。D稱為色散系數(shù)，單位為ps/(nm·km)模式色散由于不同模式不同的vg多模光纖各模傳輸路徑不同引起脈沖展寬色度色散（波長(zhǎng)色散）材料色散Dm(λ)取決于材料折射率的波長(zhǎng)特性和光源的譜線寬度波導(dǎo)色散Dw(λ)光纖波導(dǎo)結(jié)構(gòu)引起的色散，它取決于波導(dǎo)尺寸和光源的譜線寬度色度色散引起單模光纖輸出脈沖展寬典型單模光纖的色散系數(shù)色散平坦光纖的色散系數(shù)和折射率分布例：計(jì)算工作波長(zhǎng)1.55μm，譜線寬度各為100nm的LED和2nm的LD的光源通過(guò)1km硅單模光纖后由材料色散引起的脈沖展寬（Dm=22ps/(nm.km)，1.55μm）？解：偏振模色散PMD色散測(cè)量相移法光纖比特率指光纖能夠傳輸?shù)淖畲髷?shù)字速率B（b/s），直接與光纖的色散特性有關(guān)。光纖帶寬時(shí)域法測(cè)量光纖帶寬非線性效應(yīng)受激光散射非線性折射率調(diào)制效應(yīng)受激拉曼散射（SRS）受激布里淵散射（SBS）自相位調(diào)制（SPM）交叉相位調(diào)制（XPM）四波混頻（FWM）FWM四波混頻產(chǎn)生了新的頻率分量在光纖近端四波混頻影響最大，在遠(yuǎn)端由于衰減和傳輸延遲的不同影響減小單模光纖的進(jìn)展和應(yīng)用G.652標(biāo)準(zhǔn)單模光纖G.653色散移位光纖G.654衰減最小光纖G.655非零色散位移光纖G.656寬帶全波光纖G.657接入網(wǎng)用光纖色散補(bǔ)償光纖成纜單模光纖典型特性G.656寬帶全波光纖光纜對(duì)光纜的基本要求：保護(hù)光纖的機(jī)械強(qiáng)度和傳輸特性，防止施工過(guò)程中和使用期間光纖斷裂，保持傳輸特性的穩(wěn)定。光纜結(jié)構(gòu)纜芯（芯線+加強(qiáng)件）護(hù)套溫度對(duì)光纖衰減的影響·二次被覆光纖(芯線)簡(jiǎn)圖基本光纜結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)圖光纜的種類根據(jù)光纜的傳輸性能、距離和用途，光纜可以分為市話光纜、長(zhǎng)途光纜、海底光纜和用戶光纜；根據(jù)光纖的種類，光纜可以分為多模光纜、單模光纜；根據(jù)光纖套塑的種類，光纜可以分為緊套光纜、松套光纜、束管式新型光纜和帶狀式多芯單元光纜；根據(jù)光纖芯數(shù)的多少，光纜可以分為單芯光纜和多芯光纜等等；根據(jù)加強(qiáng)構(gòu)件的配置方式，光纜可以分為中心加強(qiáng)構(gòu)件光纜(如層絞式光纜、骨架式光纜等)、分散加強(qiáng)構(gòu)件光纜(如束管式光纜)和護(hù)層加強(qiáng)構(gòu)件光纜(如帶狀式光纜)；根據(jù)敷設(shè)方式，光纜可以分為管道光纜、直埋光纜、架空光纜和水底光纜；根據(jù)護(hù)層材料性質(zhì)，光纜可以分為普通光纜、阻燃光纜和防蟻、防鼠光纜等。海底光纜設(shè)計(jì)要求必須保證光纖不受外力和環(huán)境影響，其基本要求是：能適應(yīng)海底壓力、磨損、腐蝕、生物等環(huán)境；有合適的鎧裝層防止