基礎(chǔ)物理學(xué)教程電磁學(xué)

ch8電相互作用（真空中的靜電場(chǎng)）ch9

靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體和電介質(zhì)

ch10

磁相互作用ch11

恒定磁場(chǎng)和磁介質(zhì)ch12

電磁感應(yīng)ch14

電磁場(chǎng)和電磁波

電荷靜電場(chǎng)電荷

電荷磁場(chǎng)電荷基礎(chǔ)物理學(xué)教程電磁學(xué)ch8電相互作用ch91ch10第十章電磁相互作用電荷

電

電荷物質(zhì)場(chǎng)物質(zhì)運(yùn)動(dòng)電荷

磁

運(yùn)動(dòng)電荷物質(zhì)場(chǎng)物質(zhì)內(nèi)容：描述磁場(chǎng)的基本物理量——磁感應(yīng)強(qiáng)度電流磁場(chǎng)的基本方程——Biot-savart定律磁場(chǎng)對(duì)電流與運(yùn)動(dòng)電荷的作用——Lorentz力、Ampere力ch10第十章電磁相互作用電荷2ch10§10-1磁相互作用一、磁學(xué)的早期發(fā)展1.古代中國(guó)的磁學(xué)慈石公元前300-400年，《管子》書(shū)中已有磁石和磁石引鐵的記載；公元前179～前122年，漢初劉安的《淮南子·覽冥篇》中有“若以慈石之能連鐵也，而取其引瓦，則難矣……”的記載；公元27～約97，東漢王充的《論衡·亂龍篇》中有“頓牟攝芥，慈石引針……”的記載；公元1044年，北宋曾公亮、丁度等修撰的《武經(jīng)總要》、沈括的《夢(mèng)溪筆談》都有指南針的描述，并發(fā)現(xiàn)地磁偏角；約于公元1119年，在廣州已有海船利用指南針航海。

ch10§10-1磁相互作用一、磁學(xué)的早期發(fā)展1.古代中國(guó)3ch102.古代歐洲的磁學(xué)公元前500年，古希臘的泰勒斯時(shí)期（亞里士多德轉(zhuǎn)述）；16世紀(jì)英國(guó)科學(xué)家吉爾伯特開(kāi)始對(duì)磁學(xué)進(jìn)行系統(tǒng)研究，其著作為《論磁體》；1785年法國(guó)物理學(xué)家?guī)靵鲇诖_立了靜電荷間相互作用力的規(guī)律──庫(kù)侖定律之后，又對(duì)磁極進(jìn)行了類(lèi)似的實(shí)驗(yàn)而證明：同樣的定律也適用于磁極之間的相互作用。1820年丹麥物理學(xué)家?jiàn)W斯特發(fā)現(xiàn)一條通過(guò)電流的導(dǎo)線(xiàn)會(huì)使其近處?kù)o懸著的磁針偏轉(zhuǎn)，顯示出電流在其周?chē)目臻g產(chǎn)生了磁場(chǎng)，這是證明電和磁現(xiàn)象密切結(jié)合的第一個(gè)實(shí)驗(yàn)結(jié)果ch102.古代歐洲的磁學(xué)公元前500年，古希臘的泰勒斯時(shí)期4二、描述磁場(chǎng)的量HendrikAntoonLorentz(1853-1928)洛侖茲從電子論推導(dǎo)出運(yùn)動(dòng)電荷在磁場(chǎng)中要受到力的作用洛倫茲力qBvF洛侖茲力不作功三、磁場(chǎng)的性質(zhì)-洛倫茲力單位：Tch10磁感應(yīng)強(qiáng)度磁場(chǎng)強(qiáng)度二、描述磁場(chǎng)的量HendrikAntoonLorentz5ch10四、霍爾效應(yīng)1.霍爾效應(yīng)及其解釋將一導(dǎo)電板放在垂直于板面的磁場(chǎng)中，當(dāng)有電流通過(guò)時(shí)，在導(dǎo)電板的A和A'兩側(cè)會(huì)產(chǎn)生一個(gè)電勢(shì)差UAA',這種現(xiàn)象是霍耳在1879年發(fā)現(xiàn)的，稱(chēng)為霍耳效應(yīng)。

設(shè)載流子是電子uFEqE

設(shè)載流子是空穴uFEqEch10四、霍爾效應(yīng)1.霍爾效應(yīng)及其解釋將一導(dǎo)電板放在垂直6ch102.關(guān)于霍爾系數(shù)的兩個(gè)結(jié)論霍耳系數(shù)K與載流子濃度n成反比

霍耳系數(shù)K的正負(fù)取決于載流子電荷q的正負(fù)3.霍爾效應(yīng)的應(yīng)用測(cè)材料參數(shù)測(cè)磁場(chǎng)ch102.關(guān)于霍爾系數(shù)的兩個(gè)結(jié)論霍耳系數(shù)K與載流子濃度n7量子霍爾效應(yīng)長(zhǎng)時(shí)期以來(lái)，霍爾效應(yīng)是在室溫和中等強(qiáng)度磁場(chǎng)條件下進(jìn)行實(shí)驗(yàn)的。1980年，德國(guó)物理學(xué)家克利青(KlausvonKlitzing)發(fā)現(xiàn)在低溫條件下半導(dǎo)體硅的霍爾效應(yīng)不是常規(guī)的那種直線(xiàn)，而是隨著磁場(chǎng)強(qiáng)度呈跳躍性的變化，這種跳躍的階梯大小由被整數(shù)除的基本物理常數(shù)所決定。這在后來(lái)被稱(chēng)為整數(shù)量子霍爾效應(yīng)。由于這個(gè)發(fā)現(xiàn)，克利青在1985年獲得了諾貝爾物理獎(jiǎng)。ch10量子霍爾效應(yīng)長(zhǎng)時(shí)期以來(lái)，霍爾效應(yīng)是在室溫和中等8分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)1982年上半年，崔琦和德籍物理學(xué)家斯托爾默利用半導(dǎo)體砷化鎵和砷鋁化鎵進(jìn)行霍爾效應(yīng)試驗(yàn)。他們實(shí)驗(yàn)的溫度更低，磁場(chǎng)強(qiáng)度更大。他們將兩種截然不同的半導(dǎo)體晶片像“三明治”那樣夾在一起，一面是砷化鎵，一面是砷鋁化鎵。他們發(fā)現(xiàn)電子就在這兩個(gè)半導(dǎo)體之間的界面上聚集；接著他們使這一界面溫度降低到僅比絕對(duì)零度高十分之一攝氏度（約－273℃）的超低溫環(huán)境中，然后加以相當(dāng)于地球磁場(chǎng)強(qiáng)度100萬(wàn)倍的超強(qiáng)磁場(chǎng)。他們驚奇地發(fā)現(xiàn)，在這種條件下半導(dǎo)體界面上的霍爾效應(yīng)的跳躍性比克利青發(fā)現(xiàn)的要高出3倍，后來(lái)又發(fā)現(xiàn)了更高的和在與整數(shù)相對(duì)應(yīng)的階梯之間存在著更多的階梯，其高度可用分?jǐn)?shù)除之，就好像過(guò)去認(rèn)為不可分的電子而今可分裂成帶分?jǐn)?shù)電荷的新粒子一樣，當(dāng)磁場(chǎng)撤消后這些新粒子又回到原先的整體狀態(tài)，這種反常的效應(yīng)就是所謂分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)。勞克林提出了理論解釋。他指出，在量子霍爾效應(yīng)情形下，電子體系凝聚成了某種新型的量子流體。因此，他們共同獲得1998年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng).ch10分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)1982年上半年，崔琦和德籍物理學(xué)家9ch10§10-3磁場(chǎng)和電流一、恒定電流-電流和電流密度SI1.電流的大小——電流強(qiáng)度單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)導(dǎo)體任一截面的電量規(guī)定為電流的大小

單位：庫(kù)侖/秒=安培2.電流密度引入的必要性定義方向：代表該點(diǎn)電流的方向（正電荷的運(yùn)動(dòng)方向）

ch10§10-3磁場(chǎng)和電流一、恒定電流-電流和電流密度S10ch10大小：?jiǎn)挝粫r(shí)間里通過(guò)單位垂直截面的電量(A/m2)

電流線(xiàn)

電流密度與電流強(qiáng)度的關(guān)系jdS0jdSen曲面S的電流強(qiáng)度I是電流密度j對(duì)該曲面的通量ch10大小：?jiǎn)挝粫r(shí)間里通過(guò)單位垂直截面的電量(A/m11ch10二、安培定律和畢奧－薩伐爾定律1.奧斯特的發(fā)現(xiàn)HansChristianOersted

(1777~1851)2.安培定律安培在1820年9月發(fā)現(xiàn)兩根通電流的導(dǎo)線(xiàn)之間也存在相互作用力，并于同年12月發(fā)表了這種相互作用力的定量公式——安培定律.奧斯特在康德的哲學(xué)引導(dǎo)下,堅(jiān)信電力和磁力有著共同的根源。1820年4月他觀察到通電導(dǎo)線(xiàn)擾動(dòng)磁針的現(xiàn)象,發(fā)現(xiàn)了電流的磁效應(yīng),從而徹底否定了那種不正確的觀點(diǎn)。論文在7月21日發(fā)表后在歐洲引起了很大反響。André-MarieAmpère（1775~1836）ch10二、安培定律和畢奧－薩伐爾定律1.奧斯特的發(fā)現(xiàn)Ha12ch10安培定律在磁場(chǎng)中任一點(diǎn)P處的電流元Idl所受到的磁場(chǎng)作用力dF可表示為安培力洛倫茲力的宏觀表現(xiàn)整個(gè)閉合回路所受到的安培力就是各電流元所受到的安培力的矢量和ch10安培定律在磁場(chǎng)中任一點(diǎn)P處的電流元Idl所受到的磁場(chǎng)13ch103.畢奧－薩伐爾定律載流回路的任一電流元Idl，在空間任意一點(diǎn)P處所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度dB可表示為μ0

：真空磁導(dǎo)率1820年，法國(guó)物理學(xué)家畢奧和薩伐爾,通過(guò)實(shí)驗(yàn)測(cè)量了長(zhǎng)直電流線(xiàn)附近小磁針的受力規(guī)律,發(fā)表了題為“運(yùn)動(dòng)中的電傳遞給金屬的磁化力”的論文，后來(lái)人們稱(chēng)之為畢奧--薩伐爾定律.稍后，在數(shù)學(xué)家拉普拉斯的幫助下，以數(shù)學(xué)公式表示出這一定律。ch103.畢奧－薩伐爾定律載流回路的任一電流元Idl，在14ch10利用疊加原理，對(duì)上式進(jìn)行積分，便可求出任意形狀的載流導(dǎo)線(xiàn)所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度，即ch10利用疊加原理，對(duì)上式進(jìn)行積分，便可求出任意形狀的載流15ch10利用畢奧－薩伐爾定律解題的步驟:

選取合適的電流元

寫(xiě)出電流元產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度——根據(jù)畢奧－薩伐爾定律；

選取合適的坐標(biāo)系——要根據(jù)電流的分布與磁場(chǎng)分布的的特點(diǎn)來(lái)選取坐標(biāo)系，其目的是要使數(shù)學(xué)運(yùn)算簡(jiǎn)單；

計(jì)算磁感應(yīng)強(qiáng)度的分布——疊加原理；

一般說(shuō)來(lái)，需要將磁感應(yīng)強(qiáng)度的矢量積分變?yōu)闃?biāo)量積分，并選取合適的積分變量，來(lái)統(tǒng)一積分變量。ch10利用畢奧－薩伐爾定律解題的步驟:16ch10[例題10.4]

載流直導(dǎo)線(xiàn)的磁場(chǎng)各電流元產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向一致矢量變標(biāo)量疊加原理ch10[例題10.4]載流直導(dǎo)線(xiàn)的磁場(chǎng)各電流元產(chǎn)生的磁17ch10討論：對(duì)于無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線(xiàn)Brch10討論：Br18ch10[例題10.5]載流圓線(xiàn)圈軸線(xiàn)上的磁場(chǎng)各電流元產(chǎn)生的磁場(chǎng)在垂直于z軸方向相互抵消矢量變標(biāo)量疊加原理對(duì)總磁場(chǎng)有貢獻(xiàn)的ch10[例題10.5]載流圓線(xiàn)圈軸線(xiàn)上的磁場(chǎng)各電流元產(chǎn)生19ch10討論：（1）當(dāng)r0＝0時(shí)（2）當(dāng)r0＝∞時(shí)此結(jié)果與電偶極子產(chǎn)生電場(chǎng)的公式類(lèi)似故亦稱(chēng)載流圓線(xiàn)圈為磁偶極子并類(lèi)比于電偶極矩引入磁矩ench10討論：（2）當(dāng)r0＝∞時(shí)此結(jié)果與電偶極子產(chǎn)生電場(chǎng)的公20ch10[例題10.8]磁場(chǎng)對(duì)平面載流線(xiàn)圈的作用

分析線(xiàn)圈受力－力偶合力矩可見(jiàn)，均勻磁場(chǎng)不會(huì)使線(xiàn)圈（磁偶極子）發(fā)生平動(dòng)，磁力矩總是使線(xiàn)圈的磁矩轉(zhuǎn)到和外磁場(chǎng)一致的方向上來(lái)ch10[例題10.8]磁場(chǎng)對(duì)平面載流線(xiàn)圈的作用分析線(xiàn)圈受21ch10第十章小結(jié)掌握運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生磁場(chǎng)的畢奧－薩伐爾定律，并學(xué)會(huì)利用疊加原理求磁場(chǎng)分布的一般方法。掌握磁場(chǎng)對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的洛倫茲力及其宏觀表現(xiàn)安培力。運(yùn)動(dòng)電荷

磁場(chǎng)運(yùn)動(dòng)電荷ch10運(yùn)動(dòng)電荷磁場(chǎng)運(yùn)動(dòng)電荷22ch10理解霍爾效應(yīng)的現(xiàn)象及機(jī)理ch1023本章習(xí)題：10-1，2，6，13，19ch10本章習(xí)題：10-1，2，6，13，19ch1024基礎(chǔ)物理學(xué)教程電磁學(xué)

ch8電相互作用（真空中的靜電場(chǎng)）ch9

靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體和電介質(zhì)

ch10

磁相互作用ch11

恒定磁場(chǎng)和磁介質(zhì)ch12

電磁感應(yīng)ch14

電磁場(chǎng)和電磁波

電荷靜電場(chǎng)電荷

電荷磁場(chǎng)電荷基礎(chǔ)物理學(xué)教程電磁學(xué)ch8電相互作用ch925ch10第十章電磁相互作用電荷

電

電荷物質(zhì)場(chǎng)物質(zhì)運(yùn)動(dòng)電荷

磁

運(yùn)動(dòng)電荷物質(zhì)場(chǎng)物質(zhì)內(nèi)容：描述磁場(chǎng)的基本物理量——磁感應(yīng)強(qiáng)度電流磁場(chǎng)的基本方程——Biot-savart定律磁場(chǎng)對(duì)電流與運(yùn)動(dòng)電荷的作用——Lorentz力、Ampere力ch10第十章電磁相互作用電荷26ch10§10-1磁相互作用一、磁學(xué)的早期發(fā)展1.古代中國(guó)的磁學(xué)慈石公元前300-400年，《管子》書(shū)中已有磁石和磁石引鐵的記載；公元前179～前122年，漢初劉安的《淮南子·覽冥篇》中有“若以慈石之能連鐵也，而取其引瓦，則難矣……”的記載；公元27～約97，東漢王充的《論衡·亂龍篇》中有“頓牟攝芥，慈石引針……”的記載；公元1044年，北宋曾公亮、丁度等修撰的《武經(jīng)總要》、沈括的《夢(mèng)溪筆談》都有指南針的描述，并發(fā)現(xiàn)地磁偏角；約于公元1119年，在廣州已有海船利用指南針航海。

ch10§10-1磁相互作用一、磁學(xué)的早期發(fā)展1.古代中國(guó)27ch102.古代歐洲的磁學(xué)公元前500年，古希臘的泰勒斯時(shí)期（亞里士多德轉(zhuǎn)述）；16世紀(jì)英國(guó)科學(xué)家吉爾伯特開(kāi)始對(duì)磁學(xué)進(jìn)行系統(tǒng)研究，其著作為《論磁體》；1785年法國(guó)物理學(xué)家?guī)靵鲇诖_立了靜電荷間相互作用力的規(guī)律──庫(kù)侖定律之后，又對(duì)磁極進(jìn)行了類(lèi)似的實(shí)驗(yàn)而證明：同樣的定律也適用于磁極之間的相互作用。1820年丹麥物理學(xué)家?jiàn)W斯特發(fā)現(xiàn)一條通過(guò)電流的導(dǎo)線(xiàn)會(huì)使其近處?kù)o懸著的磁針偏轉(zhuǎn)，顯示出電流在其周?chē)目臻g產(chǎn)生了磁場(chǎng)，這是證明電和磁現(xiàn)象密切結(jié)合的第一個(gè)實(shí)驗(yàn)結(jié)果ch102.古代歐洲的磁學(xué)公元前500年，古希臘的泰勒斯時(shí)期28二、描述磁場(chǎng)的量HendrikAntoonLorentz(1853-1928)洛侖茲從電子論推導(dǎo)出運(yùn)動(dòng)電荷在磁場(chǎng)中要受到力的作用洛倫茲力qBvF洛侖茲力不作功三、磁場(chǎng)的性質(zhì)-洛倫茲力單位：Tch10磁感應(yīng)強(qiáng)度磁場(chǎng)強(qiáng)度二、描述磁場(chǎng)的量HendrikAntoonLorentz29ch10四、霍爾效應(yīng)1.霍爾效應(yīng)及其解釋將一導(dǎo)電板放在垂直于板面的磁場(chǎng)中，當(dāng)有電流通過(guò)時(shí)，在導(dǎo)電板的A和A'兩側(cè)會(huì)產(chǎn)生一個(gè)電勢(shì)差UAA',這種現(xiàn)象是霍耳在1879年發(fā)現(xiàn)的，稱(chēng)為霍耳效應(yīng)。

設(shè)載流子是電子uFEqE

設(shè)載流子是空穴uFEqEch10四、霍爾效應(yīng)1.霍爾效應(yīng)及其解釋將一導(dǎo)電板放在垂直30ch102.關(guān)于霍爾系數(shù)的兩個(gè)結(jié)論霍耳系數(shù)K與載流子濃度n成反比

霍耳系數(shù)K的正負(fù)取決于載流子電荷q的正負(fù)3.霍爾效應(yīng)的應(yīng)用測(cè)材料參數(shù)測(cè)磁場(chǎng)ch102.關(guān)于霍爾系數(shù)的兩個(gè)結(jié)論霍耳系數(shù)K與載流子濃度n31量子霍爾效應(yīng)長(zhǎng)時(shí)期以來(lái)，霍爾效應(yīng)是在室溫和中等強(qiáng)度磁場(chǎng)條件下進(jìn)行實(shí)驗(yàn)的。1980年，德國(guó)物理學(xué)家克利青(KlausvonKlitzing)發(fā)現(xiàn)在低溫條件下半導(dǎo)體硅的霍爾效應(yīng)不是常規(guī)的那種直線(xiàn)，而是隨著磁場(chǎng)強(qiáng)度呈跳躍性的變化，這種跳躍的階梯大小由被整數(shù)除的基本物理常數(shù)所決定。這在后來(lái)被稱(chēng)為整數(shù)量子霍爾效應(yīng)。由于這個(gè)發(fā)現(xiàn)，克利青在1985年獲得了諾貝爾物理獎(jiǎng)。ch10量子霍爾效應(yīng)長(zhǎng)時(shí)期以來(lái)，霍爾效應(yīng)是在室溫和中等32分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)1982年上半年，崔琦和德籍物理學(xué)家斯托爾默利用半導(dǎo)體砷化鎵和砷鋁化鎵進(jìn)行霍爾效應(yīng)試驗(yàn)。他們實(shí)驗(yàn)的溫度更低，磁場(chǎng)強(qiáng)度更大。他們將兩種截然不同的半導(dǎo)體晶片像“三明治”那樣夾在一起，一面是砷化鎵，一面是砷鋁化鎵。他們發(fā)現(xiàn)電子就在這兩個(gè)半導(dǎo)體之間的界面上聚集；接著他們使這一界面溫度降低到僅比絕對(duì)零度高十分之一攝氏度（約－273℃）的超低溫環(huán)境中，然后加以相當(dāng)于地球磁場(chǎng)強(qiáng)度100萬(wàn)倍的超強(qiáng)磁場(chǎng)。他們驚奇地發(fā)現(xiàn)，在這種條件下半導(dǎo)體界面上的霍爾效應(yīng)的跳躍性比克利青發(fā)現(xiàn)的要高出3倍，后來(lái)又發(fā)現(xiàn)了更高的和在與整數(shù)相對(duì)應(yīng)的階梯之間存在著更多的階梯，其高度可用分?jǐn)?shù)除之，就好像過(guò)去認(rèn)為不可分的電子而今可分裂成帶分?jǐn)?shù)電荷的新粒子一樣，當(dāng)磁場(chǎng)撤消后這些新粒子又回到原先的整體狀態(tài)，這種反常的效應(yīng)就是所謂分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)。勞克林提出了理論解釋。他指出，在量子霍爾效應(yīng)情形下，電子體系凝聚成了某種新型的量子流體。因此，他們共同獲得1998年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng).ch10分?jǐn)?shù)量子霍爾效應(yīng)1982年上半年，崔琦和德籍物理學(xué)家33ch10§10-3磁場(chǎng)和電流一、恒定電流-電流和電流密度SI1.電流的大小——電流強(qiáng)度單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)導(dǎo)體任一截面的電量規(guī)定為電流的大小

單位：庫(kù)侖/秒=安培2.電流密度引入的必要性定義方向：代表該點(diǎn)電流的方向（正電荷的運(yùn)動(dòng)方向）

ch10§10-3磁場(chǎng)和電流一、恒定電流-電流和電流密度S34ch10大小：?jiǎn)挝粫r(shí)間里通過(guò)單位垂直截面的電量(A/m2)

電流線(xiàn)

電流密度與電流強(qiáng)度的關(guān)系jdS0jdSen曲面S的電流強(qiáng)度I是電流密度j對(duì)該曲面的通量ch10大小：?jiǎn)挝粫r(shí)間里通過(guò)單位垂直截面的電量(A/m35ch10二、安培定律和畢奧－薩伐爾定律1.奧斯特的發(fā)現(xiàn)HansChristianOersted

(1777~1851)2.安培定律安培在1820年9月發(fā)現(xiàn)兩根通電流的導(dǎo)線(xiàn)之間也存在相互作用力，并于同年12月發(fā)表了這種相互作用力的定量公式——安培定律.奧斯特在康德的哲學(xué)引導(dǎo)下,堅(jiān)信電力和磁力有著共同的根源。1820年4月他觀察到通電導(dǎo)線(xiàn)擾動(dòng)磁針的現(xiàn)象,發(fā)現(xiàn)了電流的磁效應(yīng),從而徹底否定了那種不正確的觀點(diǎn)。論文在7月21日發(fā)表后在歐洲引起了很大反響。André-MarieAmpère（1775~1836）ch10二、安培定律和畢奧－薩伐爾定律1.奧斯特的發(fā)現(xiàn)Ha36ch10安培定律在磁場(chǎng)中任一點(diǎn)P處的電流元Idl所受到的磁場(chǎng)作用力dF可表示為安培力洛倫茲力的宏觀表現(xiàn)整個(gè)閉合回路所受到的安培力就是各電流元所受到的安培力的矢量和ch10安培定律在磁場(chǎng)中任一點(diǎn)P處的電流元Idl所受到的磁場(chǎng)37ch103.畢奧－薩伐爾定律載流回路的任一電流元Idl，在空間任意一點(diǎn)P處所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度dB可表示為μ0

：真空磁導(dǎo)率1820年，法國(guó)物理學(xué)家畢奧和薩伐爾,通過(guò)實(shí)驗(yàn)測(cè)量了長(zhǎng)直電流線(xiàn)附近小磁針的受力規(guī)律,發(fā)表了題為“運(yùn)動(dòng)中的電傳遞給金屬的磁化力”的論文，后來(lái)人們稱(chēng)之為畢奧--薩伐爾定律.稍后，在數(shù)學(xué)家拉普拉斯的幫助下，以數(shù)學(xué)公式表示出這一定律。ch103.畢奧－薩伐爾定律載流回路的任一電流元Idl，在38ch10利用疊加原理，對(duì)上式進(jìn)行積分，便可求出任意形狀的載流導(dǎo)線(xiàn)所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度，即ch10利用疊加原理，對(duì)上式進(jìn)行積分，便可求出任意形狀的載流39ch10利用畢奧－薩伐爾定律解題的步驟:

選取合適的電流元

寫(xiě)出電流元產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度——根據(jù)畢奧－薩伐爾定律；

選取合適的坐標(biāo)系——