1、鄭建洲教案作者作者 鄭建洲鄭建洲鄭建洲教案機械波的幾個基本概念機械波的幾個基本概念機械波的產生機械波的產生振動在空間的傳播過程叫做波動振動在空間的傳播過程叫做波動波波 振動狀態的傳播振動狀態的傳播鄭建洲教案彈性波彈性波一群質點一群質點，以彈性力相以彈性力相聯系。其中聯系。其中一個質點一個質點在外力作用下在外力作用下振動，引起其他質點也相繼振動振動，引起其他質點也相繼振動.聲波聲波水波水波媒質媒質波源波源 常見的波有常見的波有: : 機械波機械波 , , 電磁波電磁波 , , 鄭建洲教案 12.112.1 機械波傳播的物理圖像機械波傳播的物理圖像Physical image of Mechani

2、cal wave propagation 一一. 彈性介質模型彈性介質模型 viscoelastic medium model 1. 1. 產生條件產生條件: : 波源波源 媒質媒質2. 2. 彈性波彈性波: : 機械振動在彈性媒質中的傳播機械振動在彈性媒質中的傳播 橫波橫波 transverse wave：振動方向與波的傳播振動方向與波的傳播方向垂直方向垂直 縱波縱波 longitudinalwave：振動方向與波的振動方向與波的傳播方向平行傳播方向平行3. 3. 簡諧波簡諧波: : 波源作簡諧振動波源作簡諧振動, , 在波傳到的在波傳到的區域區域, , 媒質中的質元均作簡諧振動媒質中的質元

3、均作簡諧振動 。鄭建洲教案t = 00481620 12 t = T/4 t = T/2 t = T t = 3T/4 機械波的產生過程分析機械波的產生過程分析鄭建洲教案鄭建洲教案機械波的產生過程分析機械波的產生過程分析鄭建洲教案鄭建洲教案 結論：結論：(1) 質元并未質元并未“隨波逐流隨波逐流” 波的傳播不是媒波的傳播不是媒 質質元的傳播質質元的傳播(2) “上游上游”的質元依次帶動的質元依次帶動“下游下游”的質元振的質元振動動(3) 某時刻某質元的某時刻某質元的振動狀態將在較晚時刻振動狀態將在較晚時刻 于于“下游下游”某處出現某處出現-波是振動狀態的傳波是振動狀態的傳播播 (4) (4)

4、同相點同相點-質元的振動狀態相同質元的振動狀態相同波長波長 相位差相位差2 兩兩相鄰相鄰同相點的距離同相點的距離二二. 波是相位（振動狀態）的傳播波是相位（振動狀態）的傳播沿波的傳播方向沿波的傳播方向, ,各質元的相位依次落后。各質元的相位依次落后。鄭建洲教案 ab xxu傳播方向傳播方向圖中圖中b點比點比a點的相位點的相位落后落后x 2三三. 波形曲線波形曲線(波形圖波形圖)o xutt t時刻各個質點的位移隨其平衡位置的分布時刻各個質點的位移隨其平衡位置的分布照片。不同時刻對應有不同的波形曲線照片。不同時刻對應有不同的波形曲線攝影攝影 y鄭建洲教案波形曲線能反映橫波、縱波各個質點的的波形曲

5、線能反映橫波、縱波各個質點的的位移隨時間變化情況。和振動圖形比較。位移隨時間變化情況。和振動圖形比較。四四. 波的特征量波的特征量1.1.波長波長 : : 兩相鄰同相點間的距離兩相鄰同相點間的距離2. 波的頻率波的頻率u : : 媒質質點媒質質點( (元元) )的振動頻率的振動頻率 即單位時間傳過媒質中某點的波的個數即單位時間傳過媒質中某點的波的個數 T2221T21T鄭建洲教案(1) (1) 彈性繩上的橫波彈性繩上的橫波 Tu T T- -繩的初始張力繩的初始張力, , - -繩的線密度繩的線密度物體的彈性形變和波速物體的彈性形變和波速* *3. 波速波速u : 單位時間波所傳過的距離單位時

6、間波所傳過的距離 Tu 波速又稱波速又稱相速度相速度(相位傳播速度相位傳播速度)kTu 鄭建洲教案0 YSFY Y- -楊氏彈性模量楊氏彈性模量 - -體密度體密度 Yu (2) (2) 固體棒中的縱波固體棒中的縱波l0l0 + l FF長變長變式中式中F/S是單位橫截面積上所受的力，稱為是單位橫截面積上所受的力，稱為“應力應力”或或“脅強脅強”； l / l0 是相對伸長量，是相對伸長量，稱為稱為“應變應變”或或“脅變脅變”。鄭建洲教案(3) (3) 流體中的聲波流體中的聲波0 Bu B B- -體變彈性模量體變彈性模量, , 0 0- -無聲波時的流體密度無聲波時的流體密度 = = CpC

7、p/ /Cv Cv , , 摩爾質量摩爾質量 RTu 容變容變ppppV0+ V0VVBp 理想氣體理想氣體: :聲壓：聲壓：鄭建洲教案u波線波線平面波平面波波線波線波陣面波陣面球面波球面波 x0波陣面（等相面）波陣面（等相面）波線波線均勻、各向同性媒質均勻、各向同性媒質中波線與波陣面垂直中波線與波陣面垂直12.212.2 波動描述方法波動描述方法Fluctuations in the description of the method一一. .波動的幾波動的幾何描述何描述鄭建洲教案惠更斯原理惠更斯原理 Huygens principle1. 原理原理 : 媒質中波傳到的各點媒質中波傳到的各點

8、, 都可看作開始發射都可看作開始發射子波的波源子波的波源 (點波源點波源)。 在以后的任一時刻在以后的任一時刻, 這些子波面的包絡面這些子波面的包絡面就是實際的波在該時刻的波前就是實際的波在該時刻的波前 。2. 應用應用 :t 時刻波面時刻波面 t+ t 時刻波面時刻波面波的傳播方向波的傳播方向鄭建洲教案OS1S2u tu t鄭建洲教案鄭建洲教案二、波動曲線二、波動曲線 curve of fluctuations 注意相位關系注意相位關系鄭建洲教案xytuxottu二、波動曲線二、波動曲線 curve of fluctuations 鄭建洲教案三、波動方程三、波動方程Wave Equation

9、（平面簡諧波的波函數）（平面簡諧波的波函數）1、 平面簡諧波平面簡諧波 plane simple harmonic wave 波源作簡諧運動，介質中各點將依次作振幅波源作簡諧運動，介質中各點將依次作振幅相等的簡諧運動而形成的平面相等的簡諧運動而形成的平面 波。波。2、 平面簡諧波的波函數平面簡諧波的波函數(波動方程波動方程) 描寫平面簡諧波在傳播方向上任意描寫平面簡諧波在傳播方向上任意x 處的質處的質點，在任意時刻點，在任意時刻 t 的位移的位移y，即函數形式，即函數形式 y = y ( x , t )要找的方程：要找的方程：鄭建洲教案 若波沿著正若波沿著正 ox ox 軸傳播，速度為軸傳播，

10、速度為u u，求平面簡諧，求平面簡諧波的波函數波的波函數方法：從運動學特征方法：從運動學特征“推導推導”（建立）波函數（建立）波函數波離開點距離為波離開點距離為x的任一點，在的任一點，在t時刻的時刻的振動情況振動情況:特征：特征：平面（一維）簡諧波的表達式平面（一維）簡諧波的表達式( (波函數波函數) )（）與點以相同振幅和相同頻率（）與點以相同振幅和相同頻率作重復作重復點的諧振運動。點的諧振運動。（）點在重復點的振動狀態（）點在重復點的振動狀態,但在時間上要但在時間上要比點滯后比點滯后 x/u，即點在，即點在t時刻的振動與點在時刻的振動與點在 (t-x/u)時刻的振動狀態相同。時刻的振動狀態

11、相同。鄭建洲教案假設假設: :沿沿+ +x方向傳播的一維簡諧波方向傳播的一維簡諧波( (u u , , ),),媒質無吸收媒質無吸收( (質元振幅均為質元振幅均為A A) ) xxo任一點任一點波速波速已知已知: : 參考點參考點o o 的的t t時刻振動表達式為時刻振動表達式為 yo(t)=Acos( to)y yo是是o o點處的質點在點處的質點在t t時刻離開平衡位置的位移時刻離開平衡位置的位移鄭建洲教案考察波線上考察波線上任意一點任意一點p p: : 平衡位置在平衡位置在p p點位置在點位置在t t時刻的位移？時刻的位移？ A,A, 均與均與o 點的相同點的相同, , 但但相位落相位落

12、后后。如果振動從。如果振動從o o傳到傳到p p的時間為的時間為t t = = x/u ，則，則，t t時刻，時刻，p p點處質點的位移就是點處質點的位移就是o o點在點在t t -t=-t=x/u 時時刻的位移刻的位移 oror點在點在t時刻的振動與點在時刻的振動與點在 (t-x/u)時刻的振動狀態相同時刻的振動狀態相同。uxttt/ 例如例如t=0,tt=0,t =1s=1s。 t t -t=-t=x/u=1s.即點在即點在1s 末時刻末時刻的振動與點在的振動與點在 1s前前0時刻的振動。時刻的振動。從相位說，從相位說，p p落后落后o o， p p- - o o=t=t xo任一點任一點

13、波速波速y鄭建洲教案則，則，p p點在任意時刻點在任意時刻t t的振動表達式為：（一維的振動表達式為：（一維簡諧波的波的表達式簡諧波的波的表達式我們所求）我們所求） )(cos,0puxtAtxy 或者說，可以用點在或者說，可以用點在 t-x/u 時刻的振動時刻的振動反映點在反映點在t時刻的振動時刻的振動. )(cos,0puxtAtxy 鄭建洲教案波動方程的其它形式波動方程的其它形式)(cosuxtAy)(2cosxTtAy,)cos(kxtAy該式即為沿該式即為沿 ox 軸正方向傳播的平面簡諧波的軸正方向傳播的平面簡諧波的波動方程：波動方程： )(cos,0uxtAtxy 角角波波數數 2

14、kuT 222 鄭建洲教案3 、討論 to discuss（）若波沿著）若波沿著ox負軸方向傳播，則點的振負軸方向傳播，則點的振動比（已知點）原點超前動比（已知點）原點超前x/u 時間，即點時間，即點時刻的振動狀態與點時刻的振動狀態與點t+x/u時刻的振動狀態相同時刻的振動狀態相同)(cos)(cos xTt2AuxtAy（）若已知的振動點不位于坐標原點（）若已知的振動點不位于坐標原點,是距是距為為x0的的Q，且，且 cos, tAtxy鄭建洲教案那么任一點的振動那么任一點的振動)(cos urtAyp)(cos uxxtAy0鄭建洲教案四四、波動方程的物理意義、波動方程的物理意義The ph

15、ysical meaning of wave equation（請注意在波函數中有兩個變量）（請注意在波函數中有兩個變量）)(cos0uxtAy（1）若給定（設）若給定（設 ）時）時即只考察該處的質點，此時僅僅是的函即只考察該處的質點，此時僅僅是的函數，波動方程就表示距坐標原點處質點在數，波動方程就表示距坐標原點處質點在不同時刻的位移，也就是方程代表該質點的不同時刻的位移，也就是方程代表該質點的振動方程（如圖）振動方程（如圖）yx0 xx xty0 xx o鄭建洲教案)(cos0uxtAy（2）若給定）若給定(設設 )時，時， 只是只是的函數，的函數， 此方程表示在給定時刻此方程表示在給定時刻

16、 波線波線上各點的位移，即該時刻的波形方程（如上各點的位移，即該時刻的波形方程（如圖）（照片）圖）（照片）0tt ytxyo0tt 鄭建洲教案xytuxottu（3）當）當 和都變化時，方程和都變化時，方程就表示波線上各不同點在不同時就表示波線上各不同點在不同時刻的位移，即波形的傳播（或相刻的位移，即波形的傳播（或相位的傳播）如圖位的傳播）如圖xttT tux 錄像錄像鄭建洲教案 T T 時間周期性時間周期性 空間周期性空間周期性kTu 相速度為相速度為ukdtdx 4.如如 看定某一相位看定某一相位 , 即令即令 ( t-kx)=常數常數表達式還反映了波的時間、空間雙重周期性表達式還反映了波

17、的時間、空間雙重周期性鄭建洲教案例例1、波動方程波動方程 ，求波的振幅，波長，頻率，周期和波速求波的振幅，波長，頻率，周期和波速)504(cos02. 0txy解：解：用比較法求解用比較法求解平面諧波的標準方程平面諧波的標準方程)(2cos)(cosxTtAuxtAy故將已知方程化為故將已知方程化為)504(cos02. 0txy)5 . 004. 0(2cos02. 0 xt所以所以)25(04. 002. 0HzsTmA，15 .125 . 0smTum，鄭建洲教案也可按各量的物理意義來求解也可按各量的物理意義來求解 如波長是指同一時刻，同一如波長是指同一時刻，同一波線上相位差為波線上相位

18、差為 的相鄰兩質點的相鄰兩質點間的距離間的距離2)504(cos02. 0txy2)504()504(12txtxmxx5 . 04212又如波速是相位傳播的速度，設又如波速是相位傳播的速度，設 時刻時刻 點的相位在時刻傳播到點，則有點的相位在時刻傳播到點，則有1t2x2t1x)504()504(1122txtx112125 .12450smttxxu鄭建洲教案解：由圖上直接讀出解：由圖上直接讀出mmA04. 010. 0所以suT01. 0例題例題2 、已知平面簡諧波的某一圖形，已知平面簡諧波的某一圖形，寫出波動方程（波函數）寫出波動方程（波函數）設圖示為平面簡諧波在設圖示為平面簡諧波在時刻

19、的波形圖，求該波的波動方程。已知波沿時刻的波形圖，求該波的波動方程。已知波沿 ox 軸正方向傳播，且軸正方向傳播，且0t10 . 4smu5 . 4)10(2mx510510o)10(2my5 . 0鄭建洲教案5o5 . 05 . 4)10(2mx51010)10(2my得坐標原點處的振動方程得坐標原點處的振動方程波動方程波動方程又時，原點又時，原點為什么？），(005. 000vmy)3cos(1 . 0ty5 . 05 . 4)10(2mx51010)10(2my則則35 . 05 . 4)10(2mx51010)10(2my3)(cosuxty3)(2cosxTtAy3)04. 001.

20、 0(2cosxtA鄭建洲教案問題：若已知問題：若已知（）任一時刻的波形圖（）任一時刻的波形圖（）任一點振動圖（）任一點振動圖（）波形傳播圖（）波形傳播圖求波動方程（波函數）求波動方程（波函數）鄭建洲教案例題例題3已知：平面簡諧波波函數已知：平面簡諧波波函數3 3 uxtcosAt ,xy解：解：)cos(),( tAty4？原點的初相位原點的初相位 0=3 yy)(00A 處比原點落后處比原點落后4 x2 求：求： 處質點的振動表達式，處質點的振動表達式， 并畫出振動曲線并畫出振動曲線 。 4 x t 20)(04 A6 62 23 3 鄭建洲教案例題例題41、求、求0點的初相點的初相u0t

21、2、求簡諧振動初相、求簡諧振動初相 0 0tyy),( 00A)(0A2 2 2 2 y0 t 2xy0 2鄭建洲教案例題例題5已知：平面簡諧波波形圖已知：平面簡諧波波形圖u0tst050.y0 求：（求：（1）用箭頭標明）用箭頭標明 t = 0.05s 時平衡位置在時平衡位置在0.1、 0.15、 0.2、0.35m 處質點的速度方向處質點的速度方向 ; （2） T、 、 、u ; （3） 0.5m處的質點比原點落后相位處的質點比原點落后相位; （4）t = 0.1s 時平衡位置在時平衡位置在 0.3m 處質點的振動速度處質點的振動速度.m4 .0smtxu/205. 01 . 0suT2

22、. 024 . 0102T ( 2 )解解1 2 3 4 5x（0.1m）鄭建洲教案（3）0.5m處的質點比原點落后相位處的質點比原點落后相位 5 50 02 2. 5 52 2.返回返回14uy),(00A)0,5(Ax（0.1m）0 1 2 3 4 52 22 2 法法1法法2y鄭建洲教案（4）t = 0.1s 時平衡位置在時平衡位置在 0.3m 處質點的振動速度處質點的振動速度 xTtcosAt ,xy2 2xtA510costyv)510(sin10 xtA3 .01 .0 xt5 . 0sin10AvA 10 鄭建洲教案12.3 12.3 波的能量表征波的能量表征Characteri

23、zation of wave energy一一. . 彈性波的能量彈性波的能量 振動動能振動動能 形變勢能形變勢能 += 波的能量波的能量1 1 彈性波的能量密度彈性波的能量密度( (以細長棒為例以細長棒為例) )動能動能22ktyxS21mv21W 動能密度動能密度2kkty21xSWw lFlkWp21)(212勢能勢能鄭建洲教案2pxyY21w 能量密度能量密度22pkxyY21ty21www 能能 勢能密度勢能密度llSFSllFwp 2121鄭建洲教案2 2 平面簡諧波的能量密度平面簡諧波的能量密度y(x,t)=Acos( t-kx) 能量密度能量密度)(sin21222kxtAwk

24、 )(sin21222kxtAwp )(sin222kxtAwwwpk 能2221Aw 能kTu Yu 2 kY 鄭建洲教案（3）波的能量正比于）波的能量正比于)(222，A討論：（2）波動中動能和勢能同相位（同時達到最大和最?。┎▌又袆幽芎蛣菽芡辔唬ㄍ瑫r達到最大和最小），因為波動中和勢能相關聯的是質點間的相對位移因為波動中和勢能相關聯的是質點間的相對位移y/ x（振動中動能和勢能相位差（振動中動能和勢能相位差/2 ）（1）波動是能量傳播的過程，質元的）波動是能量傳播的過程，質元的 dW ，在波動過程，在波動過程中從大中從大 小小 大，能量不斷傳遞和獲得。大，能量不斷傳遞和獲得。xyoa

25、b鄭建洲教案二二. . 能流和能流密度能流和能流密度 如何表述波動中能量的傳遞如何表述波動中能量的傳遞和流動呢？（大小，方向）和流動呢？（大小，方向）（1）能流：單位時間內垂直）能流：單位時間內垂直通過某一面積的能量通過某一面積的能量wusP usAuswP2221平均能流（平均能流（1個周期內）個周期內）單位：單位：功率的單位（在工程上指傳播或發功率的單位（在工程上指傳播或發射的功率）射的功率）uut鄭建洲教案（2）能流密度（波的強度）能流密度（波的強度） 單位面積的平均能流，即單位時間垂直上述單位單位面積的平均能流，即單位時間垂直上述單位面積的平均能流面積的平均能流uAuWsPI2221單

26、位是單位是2mW例如聲波的能流密度例如聲波的能流密度聲強聲強人們聽覺：聲強和聲頻人們聽覺：聲強和聲頻由于引起人們聽覺的聲強的范圍很大由于引起人們聽覺的聲強的范圍很大 ， 故采用聲強級故采用聲強級2120 . 110mWmW2120010),(lgmWIBIILI通常取通常取）dBIILI(lg100單位：貝爾單位：貝爾單位：分貝單位：分貝鄭建洲教案介質中幾列介質中幾列 波同時傳播，每一列波不會因波同時傳播，每一列波不會因為其他波的存在而改變各自的特點為其他波的存在而改變各自的特點(傳播方傳播方向、振動方向、頻率等向、振動方向、頻率等) 你可以區分出不同的樂器！你可以區分出不同的樂器！一一. 波

27、傳播的獨立性波傳播的獨立性12.4 波的干涉波的干涉 The wave interference鄭建洲教案二二. 波的疊加原理波的疊加原理1. 疊加原理疊加原理: 在幾列波相遇而互相交疊的區域中，某點的在幾列波相遇而互相交疊的區域中，某點的振動是各列波振動是各列波單獨單獨傳播時在該點引起的振動的合傳播時在該點引起的振動的合成。成。鄭建洲教案鄭建洲教案三三. 干涉現象和相干條件干涉現象和相干條件1. 干涉現象干涉現象 interference phenomenon 波疊加時在空間出現穩定的振動加強和波疊加時在空間出現穩定的振動加強和減弱的分布減弱的分布2. 相干條件相干條件coherent co

28、ndition(1) 頻率相同頻率相同(2) 有恒定的相位差有恒定的相位差 (3) 振動方向相同振動方向相同 鄭建洲教案 同頻率、同方向、相位差恒定的兩列波同頻率、同方向、相位差恒定的兩列波, ,在相遇在相遇區域內區域內, ,某些點處振動始終加強某些點處振動始終加強, ,另一些點處的振動另一些點處的振動始終減弱始終減弱, ,這一現象稱為這一現象稱為波的干涉波的干涉。o246246I干涉現象的強度分布干涉現象的強度分布鄭建洲教案鄭建洲教案干涉現象的強度分布干涉現象的強度分布鄭建洲教案 S2S1r1r2 p S1 y10 = A10cos( t+ 10) S2 y20 = A20cos( t+ 2

29、0) p點兩分振動點兩分振動 y1 = A1cos( t+ 10-kr1) y2 = A2cos( t+ 20-kr2)3. 波場的強度分布波場的強度分布1） 波場中任一點的合振動波場中任一點的合振動設振動方向設振動方向 屏面屏面相位差相位差: = ( 20- 10) - k(r2-r1) 2 k(角波數）角波數）鄭建洲教案強度強度合振幅合振幅 A = (A12+A22 +2A1A2cos )1/22 加強、減弱條件加強、減弱條件 加強條件加強條件 ( 相長干涉相長干涉 ) = ( 20- 10) - k(r2-r1) = 2k (k=0,1,2,) p點合振動點合振動)cos(21tAyyy

30、 cos22121IIIII2121max2IIIII 若若 A1 = A2 ,則則 Imax = 4 I1鄭建洲教案 減弱條件減弱條件 = ( 20- 10) - k(r2-r1) = (2k+1) (k=0,1,2,) 若若 A1=A2 ,則則 Imin= 02121min2IIIII 特例：特例： 20= 10 加強條件加強條件 減弱條件減弱條件 (相消干涉相消干涉), 2 , 1 , 0(12kkrr), 2 , 1 , 0(2) 12(12kkrr鄭建洲教案駐駐波波的的形形成成 1. 1. 駐波駐波是兩列振幅相同的相干波在同一是兩列振幅相同的相干波在同一條直線上沿相反方向傳播時疊加而

31、成的。條直線上沿相反方向傳播時疊加而成的。五五. 駐波駐波 standing wave鄭建洲教案實驗實驗弦線上的駐波：弦線上的駐波：鄭建洲教案實驗實驗弦線上的駐波：弦線上的駐波：0t4Tt O ACE F G HBD2Tt 43Tt 波節波節O B D F H 波腹波腹A C E G 鄭建洲教案 2.駐波方程駐波方程 equation of standing wave兩列相干波沿相反方向傳播而疊加兩列相干波沿相反方向傳播而疊加 設設 x = 0 處兩波初相均為處兩波初相均為0 xxtA)2cos(1xxtA)2cos(2txA cos2cos221六六. 特點特點 振幅：各處不等大，出現了波腹

32、和波節振幅：各處不等大，出現了波腹和波節鄭建洲教案振幅最大處振幅最大處:波腹波腹antinodes ，2 , 1 , 021|2cos| kkxx 振幅為零處振幅為零處:波節波節nodes 4)12(0|2cos| kxx 相位：相位中沒有相位：相位中沒有x 坐標，沒有相位的傳播坐標，沒有相位的傳播 能量：在駐波形成后，各個質點分別在各自的能量：在駐波形成后，各個質點分別在各自的平衡位置附近作簡諧運動。能量平衡位置附近作簡諧運動。能量(動能和勢能動能和勢能)在在波節和波腹之間來回傳遞波節和波腹之間來回傳遞.相鄰兩個波腹相鄰兩個波腹( (節節) )間的距離為間的距離為 。 2鄭建洲教案 對于波沿

33、分界面垂直入射的情形對于波沿分界面垂直入射的情形, ,把密度把密度 與波速與波速u的乘積的乘積 u 較大的介質稱為較大的介質稱為波密介質波密介質，u 較小的介質較小的介質稱為稱為波疏介質波疏介質。 當波從當波從波疏介質波疏介質傳播到傳播到波密介質波密介質，分界面反射點，分界面反射點是波節，表明入射波在反射點反射時有相位是波節，表明入射波在反射點反射時有相位 的突變的突變相當于在波程上突變相當于在波程上突變 。這一現象稱為。這一現象稱為半波損失半波損失。 2波疏波疏波密波密波疏波疏波密波密3.半波損失半波損失 half-wave loss鄭建洲教案鄭建洲教案12.5 波的衍射波的衍射 The w

34、ave diffraction1. 現象現象波傳播過程中當遇到障礙物時波傳播過程中當遇到障礙物時, ,能繞過障礙物能繞過障礙物的邊緣而傳播的現象。的邊緣而傳播的現象。鄭建洲教案2. 作圖作圖 可用惠更斯原理作圖可用惠更斯原理作圖比較兩圖比較兩圖 如你家在大山后如你家在大山后,聽廣播聽廣播和看電視哪個更容易和看電視哪個更容易?(若廣播臺、電視臺都在山前側若廣播臺、電視臺都在山前側)S1鄭建洲教案鄭建洲教案1 1 磁波的產生及其性質磁波的產生及其性質2 2 由電磁場理論討論平面電磁由電磁場理論討論平面電磁波的性質波的性質3 3 電磁波譜電磁波譜12.612.6電磁波電磁波 electromagnetic wave鄭建洲教案ILCL-C無阻尼振蕩電路無阻尼振蕩電路1888年赫茲利用振蕩偶極子年赫茲利用振蕩偶極子研究電磁波，得出電磁波的一研究電磁波，得出電磁波的一些性質些性質 一一. .赫茲實驗證明電磁波的存在赫茲實驗證明電磁波的存在鄭建洲教案二二.電磁波的性質（實驗得出）電磁波的性質（實驗得出）（1）傳播規律類似幾何光線，）傳播規律類似幾何光線， （反射、折射）（反射、折射）（2）有干涉、衍射現象）有干涉、衍射現象（3）橫波）橫波方向HEuEHu (4) 波速波速 1ucu 001 真空中真空中（5）能穿透絕緣體，但被導體屏蔽）能穿透絕緣體，但