1、精選優質文檔-傾情為你奉上6、受控電源：受控電源也是一種電源，但其源電壓或源電流并不獨立存在，而是受電路中另一處的電壓或電流控制，這類電源稱為受控電源。在求解含有受控電源的電路時，可以把受控電源當作獨立電源處理。獨立電源是電路的“輸入”（信號或能量）。受控電源反映的是電路中某處的電壓或電流能夠控制另一處的電壓或電流的現象，或表示電路中的耦合關系。晶體管、電子管、運算放大器的電路模型中要用到受控電源。7、基爾霍夫定律（1845年）分為電流定律和電壓定律第二章 電阻電路的等效變換一、各種電路類型（1）線性電路：由線性無源元件、線性受控源和獨立電源組成的電路，稱為線性電路。（2）電阻電路：如果構成電

2、路的線性無源元件均為線性電阻，電路則稱為線性電阻性電路（簡稱電阻電路）。（3）直流電路：當電路中的獨立電源都是直流電源時，這類電路稱為直流電路。電感在直流電路中相當于短路，電容在直流電路中相當于開路。二、等效變換（1）等效的條件：如果兩個一端口網絡的伏安特性完全相同，則這兩個一端口網絡等效。（2）等效變換的特點：對外等效。電壓源并聯和電流源串聯需滿足基爾霍夫定律。（3）兩種電源電路模型進行等效變換的方法步驟：（A）畫出對應的電源電路模型，注意參考方向（B）確定電阻值（C）根據公式 確定電源電路模型中獨立源的源電壓、源電流。 三、輸入電阻：輸入電阻不是一種電阻，而是一種數學關系。它是無源一端口（

3、不含任何獨立源，只含有電阻、受控源的一端口）端口電壓與端口電流的比例。（1）求解一端口的輸入電阻的方法說明：一端口的輸入電阻也就是一端口的等效電阻，但兩者的含義有區別。求一端口等效電阻的一般方法稱為外加電壓源、電流源法，即在端口加一獨立電源（電壓源、電流源均可），然后求出端口電壓與端口電流的比例。也就是說在求解一端口的輸入電阻時，端口處是接有獨立電源的。（2）求解一端口的輸入電阻的方法步驟首先應用基爾霍夫定律對無源一端口中的某一節點或某一回路列KCL方程或KVL方程（選擇節點、回路列方程時，要使不是端口電壓、端口電流的其它電壓、電流盡可能的少），然后將所列方程中的不是端口電壓、端口電流的其它電

4、壓、電流轉化為端口電壓、端口電流（有時需要多次轉化），最后整理方程求出端口電壓與端口電流的比例，這一比例既是一端口的輸入電阻。（列方程、找比例）第三章 電阻電路的一般分析KCL和KVL的獨立方程數（A）KCL的獨立方程數：對具有n個節點的電路，在任意（n-1）個節點上可以得出（n-1）個獨立的KCL方程。（B）KVL的獨立方程數：利用“樹”的概念確定獨立回路組，對具有n個節點b條支路的電路，可以得出（b-n+1）個獨立的KVL方程。一、電路的求解（1）樹的定義：一個連通圖G的樹T包含G的全部節點和部分支路，而樹T本身是連通的且不包含回路。（2）電路的網孔是一組最簡單的獨立回路。（3）2b法：對

5、于一個具有n個節點b條支路的電路，如以支路電壓、支路電流為變量，則未知量為2b個，這就需要列2b個獨立方程，其中VCR方程b個,KCL方程(n-1)個,KVL方程(b-n+1)個。通過這2b個獨立方程可以解出全部的支路電壓、支路電流，這種方法稱為2b法。（4）支路法（支路電流法、支路電壓法）1、網孔電流法（回路電流法）（1）引入網孔電流：網孔電流是一組完備的獨立電流變量。網孔電流是假想的沿著網孔流動的電流，一個平面電路有（b-n+1）個網孔，因此也應設（b-n+1）個網孔電流。（2）網孔電流法僅適用于平面電路，回路電流法則無此限制。網孔電流法是回路電流法的一種情況。（3）網孔電流法是以網孔電流

6、做為電路的獨立變量。由于在引入網孔電流的概念時，把各支路電流當作有關網孔電流的代數和，所以基爾霍夫電流定律(KCL)自動滿足，KCL方程可以省略。把各支路的VCR方程（其中的支路電流用網孔電流表示）代入到網孔的KVL方程，整理后就形成了以網孔電流為未知量的網孔電流方程。所以，本質上網孔電流方程體現的是基爾霍夫電壓定律(KVL)。（4）應用網孔電流法分析電路法分析電路比較有兩個優點，一、方程數、變量數較少。二、可以應用觀察法對電路直接列方程。注意：把電路中的受控電源當作獨立電源來處理，然后加一個附加方程，附加方程的形式是將受控電源的控制量用網孔電流表示。（5）電路中如果含有無伴電流源，則需對其進

7、行處理2、結點電壓法（1）引入結點電壓：結點電壓是一組完備的獨立電壓變量。一個電路有n個結點，其中獨立結點n-1個，參考結點1個，在電路中任選一個結點為參考結點，其余的每一個獨立結點與參考結點的電壓降稱為此獨立結點的結點電壓，因此電路中應設n-1個結點電壓。（2）結點電壓法是以結點電壓作為電路的獨立變量。由于引入了結點電壓的概念，電路中的支路電壓可以由結點電壓表示，這是基爾霍夫電壓定律(KVL)的體現。由于基爾霍夫電壓定律(KVL)已自動滿足，所以結點電壓法中不必再列KVL方程。把各支路的VCR方程（其中的支路電壓用結點電壓表示）代入到電路的KCL方程，整理后就可以得到以結點電壓為變量的結點電

8、壓方程。所以，本質上結點電壓方程體現的是基爾霍夫電流定律(KCL)。（3）應用結點電壓法分析電路與應用2b法分析電路比較有兩個優點，一、方程數、變量數較少。二、可以應用觀察法對電路直接列方程。注意；把電路中的受控電源當作獨立電源來處理，然后加一個附加方程，附加方程的形式是將受控電源的控制量用結點電壓表示。（4）電路中如果含有無伴電壓源，則需對其進行處理3、網孔法、結點法的兩點補充（1）在應用網孔法、結點法分析電路時，電路中有的元件既是受控電源又是無伴電源，對于這樣的元件，兩方面的因素都要考慮。（2）在應用網孔電流法分析電路時，如遇到與電流源串聯的特殊電阻，特殊電阻可以省略，也可以不省略。在應用

9、結點電壓法分析電路時，如遇到與電流源串聯的特殊電阻，特殊電阻必須省略第四章 電路定理一、疊加定理：線性電阻電路中，任一電壓或電流都是電路中各個獨立電源單獨作用時，在該處產生的電壓或電流的疊加。（1）疊加定理是體現線性電路本質的最重要的定理。2、應用疊加定理時需要注意的幾個問題（1）疊加定理研究的對象是獨立電源。在研究某一個或某一組獨立電源單獨作用產生的響應時，要將其余的獨立電源置零，得到相應的分電路。分電路中所有電阻和受控電源的聯結方式，電阻的參數和受控電源的控制系數與原電路一致。（2）受控電源的控制量是受控電源所在電路的元件上的電壓或電流。（3）在各分電路中，將不作用的獨立電壓源置零，要在獨

10、立電壓源處用短路代替；將不作用的獨立電流源置零，要在獨立電流源處用開路代替。 （4）原電路的功率不等于按各分電路計算所得功率的疊加。（5）疊加定理適用于線性電路，不適用于非線性電路。二、戴維寧定理（1）戴維寧等效是電路簡化方法，戴維寧定理適用于線性電路。（2）戴維寧定理可表述為：一個含獨立電源、線性電阻和受控電源的一端口，對外電路來說，可以用一個電壓源和電阻的串聯組合等效置換，此電壓源的源電壓等于該一端口的開路電壓，電阻等于把該一端口的全部獨立電源置零后的輸入電阻。三、諾頓定理（1）諾頓等效是電路簡化方法，諾頓定理適用于線性電路。（2）利用電源等效變換，可以簡單地從戴維寧等效電路得到諾頓等效電

11、路。（3）諾頓定理可表述為：一個含獨立電源、線性電阻和受控電源的一端口，對外電路來說，可以用一個電流源和電導的并聯組合等效置換，電流源的源電流等于該一端口的短路電流，電導等于把該一端口的全部獨立電源置零后的輸入電導（對于同一個一端口，其戴維寧等效電路的輸入電阻與諾頓等效電路的輸入電導相同）。（4）最大功率傳輸：含源一端口外接可調電阻 （負載），當滿足 負載電阻等于一端口的輸入電阻的條件時，電阻 將獲得最大功率，此時稱電阻與一端口的輸入電阻匹配。 四、特勒根定理1：“對于一個具有n個結點和b條支路的電路，假設各支路電流和支路電壓取關聯參考方向，并令分別為b條支路的電流和n個結點的電壓，則對于任何

12、時間t，有。（實際上為功率守恒）2、特勒根定理2（特勒根似功率定理）（1）特勒根定理2可表述為：如果有兩個具有n 個結點，和b條支路的電路，它們具有相同的圖，但由內容不同的支路構成。假設各支路電流和電壓都取關聯參考方向，并分別用 和 表示兩電路中b條支路的電流和電壓，則在任何時間t，有 ，。（定理2又稱"擬功率定理“）五、互易定理：對于一個僅由線性電阻元件組成的無源（既無獨立源又無受控源）網絡N，在單一激勵的情況下，當激勵端口和響應端口互換而電路的幾何結構不變時，同一數值激勵所產生的響應在數值上將不會改變。（互易定理可以用特勒根定理證明） 第五章 含有運算放大器的電阻電路 一、運算放

13、大器（1）運算放大器是一種包含許多晶體管的集成電路，是一種高增益（可達幾萬倍甚至更高）、高輸入電阻、低輸出電阻的放大器。由于它能完成加法、減法、微分、積分等數學運算而被稱為運算放大器，然而它的應用遠遠超過上述范圍。注、在分析含有理想運算放大器的電路時，要注意理想運算放大器的兩個特點：（A）輸入端電流 （虛斷）輸入端對地電壓 （虛短）。尤其要注意的是 是輸入端對應的電流、電壓。第六、七章 一階電路和二階電路的時域分析一、基本概念含有動態元件的電路稱為動態電路。動態電路的特征是電路出現換路時，將出現過渡過程。一階電路通常含有一個動態元件，可以列寫電壓或電流的一階微分方程來描述。二階電路通常含有二個

14、動態元件，可以列寫電壓或電流的二階微分方程來描述。零狀態響應：是指換路后電路無外加電源，其響應由儲能元件的初始值引起，稱暫態電路的零輸入響應。零狀態響應：是指儲能元件的初始值為零，換路后電路的響應是由外加電源引起的響應，稱暫態電路的零狀態響應。全響應：換路后的響應由儲能元件初始值和外加電源共同產生的響應，稱為暫態電路的全響應。二、一階電路的階躍響應和沖激響應1、 奇異函數奇異函數也叫開關函數，當電路有開關動作時，就會產生開關信號，奇異函數是開關信號最接近的理想模型。（1）單位階躍函數 （2）單位沖激函數沖激函數有兩個非常重要的性質： 單位沖激函數對時間的積分等于單位階躍函數，即 反之，階躍進函

15、數對時間的一階導數等于沖激函數，即 單位沖激函數的“篩分”性質設是一個定義域為，且在時連續的函數，則 2、一階電路的階躍響應和沖激響應電路在單位階躍函數電源作用下產生的零狀態響應稱為單位階躍響應。常用表示。電路在單位沖激函數電源作用下產生的零狀態響應稱為單位沖激響應。常用表示。沖激響應也可這樣求得：因沖激函數是階躍函數的導數，則沖激響應為階躍響應的導數。即三、二階動態電路的分析方法經典法：以電容電壓或電感電流為電路變量，根據KVL、KCL、VCR對電路列寫二階微分方程，然后求解。 第八章 相量法一、基本概念直流電路電流/電壓的大小、方向不隨時間改變。交流電路電流/電壓的大小、方向隨時間變化。正

16、弦交流電路電流/電壓的大小、方向按正弦規律變化。正弦交流電分類：單相、三相。穩態響應：在線性定常電路中，在周期函數（或常數）激勵下，與激勵具有相同變化規律的強制響應，稱為穩態響應。 正弦量正弦交流電壓、電流以及電動勢統稱為正弦量。瞬時值正弦電壓或電流在每一個瞬時的數值，用小寫字母u或i表示。幅值瞬時值中的最大值，用有下標的m大寫字母Um或Im表示。頻率f單位時間內正弦量變化的循環次數，用1/秒周期T正弦量每重復變化一次所經歷的時間間隔角頻率表示正弦量在單位時間內變化的角度。二、正弦量的相位、初相和相位差相位（角）；初相（角），即當t = 0（計時起點）時的相位角振幅、角頻率、初相位三者稱為正弦

17、量的三要素。 三、正弦量的相量表示法正弦量可以用復數來表示。 一個復數可以用下述幾種形式來表示： 1. 代數形式2. 三角形式 3. 指數形式 4. 極坐標形式復數的加減運算常用代數形式、而乘除運算則常用指數式和極坐標式。特別強調:相量只是用來表示正弦量，它實質上是一個復數，相量與正弦函數之間只存在對應關系而決不是相等關系。相量表示法的優越性: 用相量表示的正弦量的運算可以轉化為求復數的四則運算， 即正弦量乘以常數，正弦量的微分、積分及同頻率正弦量的代數和，結果仍然是一個同頻率的正弦量，因而顯得十分簡便。四、相量圖及相量運算（一）、 相量圖相量圖相量用有向線段表示在復平面上就構成相量圖。模有向

18、線段的長度表示該相量的模，輻角模與實軸的夾角就等于該相量的輻角。只有正弦周期量才能用相量表示；只有同頻率的正弦量才能畫在同一相量圖上。相量圖的主要功能： 在相量圖上能清楚地看出電路中各個正弦量的初相位，以及各個相量間的相互關系。 幾個同頻率正弦量的加減，可以借助于相量圖用圖解法進行。相量圖在電路的正弦穩態分析中有著重要的作用。 五、相量分析/相量法：對于含有L、C的正弦電路，基本的描述方程應是微一積分方程。雖然正弦量的微、積分還是正弦量，但直接進行三角函數運算仍然是十分麻煩的。在正弦穩態電路中，電流和電壓等都是同頻率的正弦時間函數，我們的任務僅在于分析和確定這些物理量的有效值（或最大值）與初相

19、。相量正是包含模與輻角兩個要素，我們引入正弦量的相量表示法、向量圖，通過相量這一數學工具可以用分析正弦穩態電路。這種分析法，稱之為相量分析/相量法。相量法的實質：是一種數學變換，將時域（正弦時間函數）的運算轉換成頻域中復數運算。第九章 正弦穩態電路分析1）阻抗的定義：無源線性一端口網絡，當它在角頻率為的正弦電源激勵下處于穩定狀態時，端口的電壓相量和電流相量的比值定義為該一端口的阻抗 Z 。即單位： 上式稱為復數形式的歐姆定律，其中 稱為阻抗模， 稱為阻抗角。由于 Z 為復數，也稱為復阻抗。 導納：當它在角頻率為的正弦電源激勵下處于穩定狀態時，端口的電流相量和電壓相量的比值定義為該一端口的導納

20、Y 。即 單位：西（S） 上式仍為復數形式的歐姆定律，其中 稱為導納模， 稱為導納角。由于 Y 為復數，稱為復導納。同一個兩端口電路阻抗和導納可以互換，互換的條件為： 4電阻電路與正弦電流電路的分析比較 結論：引入相量法和阻抗的概念后，正弦穩態電路和電阻電路依據的電路定律是相似的 。 因此，可將電阻電路的分析方法直接推廣應用于正弦穩態電路相量分析中。 4正弦穩態電路的功率瞬時功率 則 注：瞬時功率有時為正,有時為負，p0,表示電路吸收功率，p0，表示電路發出功率。 平均功率 P 的單位是 W（瓦）。式中 cos稱為功率因數，說明平均功率不僅與電壓和電流的乘積有關，而且與它們之間的相位差有關。注

21、、一般有 0 cos1 。因此，平均功率實際上是電阻消耗的功率，亦稱為有功功率。表示電路實際消耗的功率。無功功率 :Q單位： var (乏) 。 當 Q 0 ，認為網絡吸收無功功率； Q 0 ，認為網絡發出無功功率。因此 Q 的大小反映網絡與外電路交換功率的大小。是由儲能元件 L、C 的性質決定的。視在功率 S:定義視在功率為電壓和電流有效值的乘積。單位： VA (伏安) 視在功率反映電氣設備的容量。 功率因數的提高有功功率的表達式說明當功率一定時，若提高電壓 U 和功率因素 cos，可以減小線路中的電流，從而減小線路上的損耗，提高傳輸效率。電力系統中就是采用高壓傳輸和并聯電容提高功率因素的方

22、式來提高傳輸效率。5復功率：設一端口網絡的電壓相量和電流相量，定義復功率 為： 單位： VA （1）復功率 把 P、Q、S 聯系在一起，它的實部是平均功率，虛部是無功功率，模是視在功率；輻角是功率因數角。（2）復功率是復數，但不是相量，它不對應任意正弦量。（3）復功率滿足復功率守恒。因為在正弦穩態下，任一電路的所有支路吸收的有功功率之和為零，吸收的無功功率之和為零。 6最大傳輸功率負載上獲得最大功率的條件是：ZL = Zi * 此時有最大功率 第十章 含有耦合電感的電路1、互感線圈1中通入電流i1時，在線圈1中產生磁通，同時，有部分磁通穿過臨近線圈2，這部分磁通稱為互感磁通。兩線圈間有磁的耦合

23、。2、耦合系數用耦合系數k 表示兩個線圈磁耦合的緊密程度。耦合系數k與線圈的結構、相互幾何位置、空間磁介質有關。3、耦合線圈的電壓、電流關系 設為關聯參考方向： (1) 式中：u11=L1 ，u22=L2稱為自感電壓； u22=M，u12=M稱為互感電壓(互感電壓的正負，決定于互感電壓“+”極性端子，與產生它的電流流進的端子為一對同名端，則互感電壓為“+”號).4、同名端：當兩個電流分別從兩個線圈的對應端子同時流入或流出，若所產生的磁通相互加強時，則這兩個對應端子稱為兩互感線圈的同名端5、含有耦合電感電路的計算耦合電感的串聯(1)反向串聯（a）：把兩個線圈的同名端相連稱為反接。+R1R2L1L

24、2+U1U2+R1R2L1-ML2-M+U1U2+(a)(b) 其相量式為(b圖去耦等效電路)(2)順向串聯；把兩個線圈的異名端相連，稱為順接。 耦合電感線圈并聯 (1)同側并聯電路：把兩個耦合電感的同名端連在同一個結點上，稱為同側并聯電路，由(a)圖得： +0+0（a）（b）得到無互感的等效電路(或稱去耦等效電路)(2)異側并聯電路：異名端連接在同一結點上時，稱為異側并聯電路。 由去耦等效電路得6、理想變壓器1）、變壓和變流作用 2）、阻抗變換作用 （a）理想變壓器既不儲能，也不耗能，在電路中只起傳遞信號和能量的作用。（b）理想變壓器的特性方程為代數關系，因此它是無記憶的多端元件。第十一章

25、電路的頻率響應一、網絡函數的定義：電路在一個正弦電源的激勵下穩定時，各部分的響應都是同頻率的正弦量，通過響應正弦量的相量與激勵正弦量相量的比值，即為網絡函數。網絡函數是一個復數，模值是兩個正弦量有效值比值，幅角是連個同頻正弦量的相位差（相移）RLC 串聯電路：LC串聯端口諧振相當于短路，但電感和電容上電壓均不為零。兩者模值相等，相位相反，完全抵消，所以又稱電壓諧振。諧振時電阻上將獲得全額的輸入電壓。品質因數Q可通過測定諧振時電容或電感電壓與電阻上電壓比值求的。時，電感和電容上將獲得高倍的過電壓，在高電壓電路系統中，過電壓非常高。危機系統安全，必須采取必要的防范措施。二、通帶和阻帶的理解RLC電

26、路在全頻域內都有信號的輸出，但只有在諧振點附近輸出幅值較大，有工程實際應用價值。因此，工程上設定一個輸出幅度指標來界定頻率范圍，劃分出諧振電路的通頻帶和阻帶。限定頻率范圍為帶寬BW 。以上的輸出為輸出變量的網絡函數（）的幅值大于時為通帶，相應的頻率點為上下界點（又稱點，半功率點）。（網絡函數幅值會隨頻率變化）上述界定的通帶位于頻域中段，所以網絡函數（）又稱帶通函數。工程上亦常用通帶的BW來比較和評價電路的選擇性，與值成反比。BW越窄，電路選擇性越好，抑非能力越強。但寬帶包含的信號多有利于減少信號的失真。諧振電路，諧振頻率并聯諧振電路，同樣有品質因數值函數，若則諧振時在電感和電容中會出現過電流，

27、但L、C兩端看進去，相當于開路三、波特圖：工程上采用對數坐標繪制頻響曲線，這樣做可以在不同頻域內用直線近似代替曲線，使曲線局部直線化，整個曲線折線化，使頻響曲線更易于描繪，這種用對數坐標描繪的頻率相應圖就稱為頻響波特圖。一個波特圖為兩幅，一個幅頻波特圖，另一個為相頻波特圖。第十二章三相電路對稱的三相電壓源是由三相發電機提供的（我國三相系統電源頻率為入戶電壓為，入戶線為三相中的一相和地線，而美歐等國為，日本有，兩種，）實際三相電路中，電源是對稱的，三相負載不一定對稱。三相電路中，流經輸電線的電流稱為線電流，各輸電線線端之間的電壓為線電壓。三相電源和三相負載中每一相電壓，電流稱為相電壓和相電流。三

28、相系統中想電壓，相電流，和線電壓線電流之間關系與連接方式有關。（由相量圖可以計算，無非是型連接和角型連接兩種）對稱三相電路是一類特殊類型的正弦電流電路。各（線）相電流獨立，由此可歸結為一相得計算方法。實際中，連接電路中三相電源對稱，但負載不對稱。和中性點不重合，這一現象為中性的位移。由此，在負載不對稱的情況下中性線的存在時非常重要的，它能起到保證安全供電的作用。三相三線制電路中，不論對稱與否，都可以使用兩個功率表的方法測量三相功率（稱為二瓦計法），在一定條件下，兩個功率表的讀數可能為負數，求代數和時讀數應取負值。不對稱的三相四線制不能用二瓦計法測量三相功率。第十三章非正弦周期電流電路和信號的頻

29、譜一、任一周期電流的有效值已經定義為非正弦周期電流的有效值等于恒定分量的平方與各次諧波有效值的平方之和的平方根，此結論可推廣用于其他非正弦周期量。二、平均功率等于恒定分量構成的功率和各次諧波平均功率的代數和。三、非正弦周期電流電路和信號分析常用傅里葉分析方法 第十四章 線性動態電路的幅頻域分析 一、積分變換法是通過積分變換，把已知的時域函數變換為頻域函數，從而把時域的微分方程化為頻域的代數方程。求出頻域函數后，再作反變換，返回時域，可以求得滿足電路初始條件的原微分方程的解答。二，拉普拉斯變換是一種重要的積分變換，是求解高階復雜動態電路的有效而重要的方法之一。拉普拉斯拉斯變換的定義一個定義在區間

30、的函數,其拉氏變換定義為:e-stdt式中：s=+j為復數，有時稱變量S為復頻率。應用拉普拉斯拉斯變換進行電路分析有稱為電路的復頻域分析，有時稱為運算法。F(s)又稱為f(t)的象函數，而f(t)稱為F(s)的原函數。通常用“L  ”表示對方括號內的函數作拉氏變換。拉普拉斯反變換求解方法一般采用部分分式展開法，就是把（）分解成若干簡單項之和，而這些簡單項可以在拉氏變換表中找到，這種方法稱為部分分式展開法?；蚍Q為分解定理。三運算電路就是就是將時域電路中的參量及狀態參數用拉氏變換后的運算形式表示的電路。4、 運算法 對于一個線性時域動態電路來說，將其中的每一個元件用其復頻域電路圖表示，而

31、不改變各元件間的聯接關系，可獲得該線性動態電路的復頻域電路圖。根據復頻域電路圖，便可用運算法進行分析，其一般步驟如下：（1）根據換路前一瞬間電路的工作狀態，計算電感電流和電容電壓的初始植，從而確定電路的復頻域模型中反映初始狀態的附加電壓源的電壓或附加電流源的電流。若已給出初始值，則不必再進行計算。（2）繪出電路的復頻域電路圖。（3）應用以前介紹的各種電路分析方法，對電路的復頻域電路進行分析，求出響應的象函數。（4）對已求的象函數進行拉氏變換，求出時域響應。五，網絡函數：線性電路在單一正弦激勵下達到穩態時，其相應相量與激勵相量之比定義為網絡函數。這里討論在域的網絡函數。其定義為零狀態響應的象函數

32、（）與激勵的象函數（）之比定義為該電路的網絡函數（），網絡函數的原函數是電路的單位沖擊相應（）網絡函數的零、極點在平面的分布與網絡的時域響應和正弦穩態響應有著密切的關系，只要極點全部位于左半平面，則好（）必隨時間增長而衰減，故電路是穩定的。所以，一個實際的線性電路，其網絡函數的極點一定位于左半平面。第十五章 電路方程的矩陣形式一、實際工程應用中，電路的規模日益增大，結構日益復雜，為了便于借助計算機做為輔助手段，求解方程，要求將電路方程用矩陣形式表示。1，回路電流方程（網孔電流法）由于描述支路與回路關聯性質的是回路矩陣B，所以適合用以表示的和推到回路電流方程的矩陣形式，在加一組約束方程，便得到了回路方程的矩陣形式。（不允許存在無伴電流源），節點電壓法：節點電壓法以結點電壓為電路的獨立變量，并且用列足夠的獨立方程。宜用以矩陣A表示的KCL和推