1、激光拉曼散射光譜法1、 拉曼散射光譜的發展1928年，印度科學家C.V Raman首先在CCL4光譜中發現了當光與分子相互作用后，一部分光的波長會發生改變（顏色發生變化），通過對于這些顏色發生變化的散射光的研究，可以得到分子結構的信息，因此這種效應命名為Raman效應。拉曼因光散射方面的研究工作和拉曼效應的發現，獲得了1930年度的諾貝爾物理學獎。 在20世紀30年代，拉曼散射光譜曾是研究分子結構的主要手段，后來隨著實驗內容的不斷深入，拉曼光譜的弱點，即拉曼效應太弱，越來越突出。20世紀60年代，激光問世并將這種新型光源引入拉曼光譜后，拉曼光譜出現了嶄新的局面。我國科技工作者對拉曼光譜學的貢獻

2、1935年吳大猷，沈壽春等在北京大學進行了光散射的研究。在1937年的Phys. Rev.上發表了相關研究成果。1939年由北京大學出版了吳大猷的多原子分子的結構及其振動光譜的英文專著。是自拉曼獲諾貝爾獎以來，第一部全面總結分子拉曼光譜研究成果的經典著作。1944年，吳大猷和沈壽春在西南聯大進行了“硝酸鎳氨晶體的拉曼光譜及其硝酸根離子上的晶體場效應”的研究。發表在中國物理學學報第五卷，第二月期。稍后黃昆在英國留學和工作期間，開展有關對晶格動力學的研究，并和玻恩合著了晶格動力學理論，為晶體的拉曼散射提供了理論基礎，成為該領域重要的經典著作之一。黃昆于1988建立起超晶格拉曼散射理論，并于2002

3、年獲國家科技獎。2、 拉曼散射光譜的原理2.1 拉曼散射及拉曼位移 拉曼散射：拉曼光譜為散射光譜。當一束頻率為0的入射光照射到氣體、液體或透明晶體樣品上時，絕大部分可以透過，大約有0.1的入射光與樣品分子之間發生非彈性碰撞，即在碰撞時有能量交換，這種光散射稱為拉曼散射； 瑞利散射：若入射光與樣品分子之間發生彈性碰撞，即兩者之間沒有能量交換，這種光散射，稱為瑞利散射。瑞利散射產生原理：處于基態E0的分子受入射光子h0的激發躍遷到受激虛態，而受激虛態是不穩定的，所以分子很快地又躍遷到基態E0，把吸收的能量h0以光子的形式釋放出來（頻率為0）。這就是彈性碰撞。虛態：在拉曼散射中，激發態不是分子的定態

4、，稱之為虛態。當一個化合物被入射光激發，該化合物的電子吸收到這個光子時，電子躍遷，同時，分子亦會產生振動。由于分子振動的耦合，電子躍遷到激發態時，能量會出現偏離，這就是虛態。拉曼散射產生原理：光子與分子碰撞后不僅改變了運動方向，而且發生了能量交換，光子將一部分能量傳遞給了樣品分子或從樣品分子獲得了一部分能量，因而改變了光的頻率。一般把瑞利散射和拉曼散射合起來所形成的光譜稱為拉曼光譜。 處于受激虛態的分子若是躍遷回到基態E0上（非彈性碰撞），放出能量為h(0+ )或（h0+E）的光子，即為反斯托克斯線（Anti-Stokes Line）。斯托克斯線：0-躍遷到受激虛態的分子還可以躍遷到電子基態中

5、的振動激發態En上，這時分子吸收了部分能量h(E)，并釋放出能量為h(0-)或(h0-E)的光子，這就是非彈性碰撞，所產生的散射光為斯托克斯線(Stokes Line)。樣品0瑞利散射：0反斯托克斯線：0+處于基態的分子與光子發生非彈性碰撞，獲得能量到激發態可得到斯托克斯線；反之，如果分子處于激發態，與光子發生非彈性碰撞就會釋放能量而回到基態，得到反斯托克斯線。 拉曼位移：斯托克斯線或反斯托克斯線與入射光頻率之差稱為拉曼位移。拉曼位移的大小和分子的躍遷能級差一樣。因此，對應于同一分子能級，斯托克斯線與反斯托克斯線的拉曼位移應該相等，而且躍遷的幾率也應相等。反斯托克斯線的強度遠小于斯托克斯線的強

6、度，這是由于Boltzmann分布，處于振動基態上的粒子數遠大于處于振動激發態上的粒子數。在一般拉曼光譜分析中，都采用斯托克斯線研究拉曼位移。實際上，反斯托克斯線與斯托克斯線的強度比滿足公式：其中是激發光的頻率，i是振動頻率，h是Planck常數，k是Boltzmann常數，T是絕對溫度。拉曼位移大小與入射光頻率無關，與分子能級結構有關。拉曼位移范圍為：400025cm-1。入射光的能量應大于分子振動躍遷所需能量，小于電子能級躍遷的能量。 (1)拉曼位移與物質分子的振動和轉動能級有關;(2)不同的物質有不同的振動和轉動能級,因而有不同的拉曼位移;(3)對于同一物質，若用不同頻率的入射光照射，所

7、產生的拉曼散射光頻率也不同，但其拉曼位移卻是一確定的值;(4)分子振動引起拉曼線的頻率通式為+n，n為振動能級1,2,3,n=1的稱為主拉曼線，強度最大;(5)拉曼位移是表征物質分子振動、轉動能級特性的一個物理量。它就是利用拉曼光譜法進行物質分子結構分析和定性檢定的依據;(6)當入射光波長等實驗條件固定時，拉曼散射光的強度與物質的濃度成正比，因此可作定量分析。2.1.1 拉曼活性 分子是否有拉曼散射活性，則取決于分子振動轉動時變形極化的程度是否發生變化。 極化度(Polarizability)：分子在光波交變電場的作用下，分子改變其電子云分布的難易。只有分子極化度發生變化振動才能與入射光的電場

8、E相互作用，產生誘導偶極矩P。入射光電場強度： E=E0cos(20t) (1)誘導偶極矩： P=E0cos(20t) (2) 其中E0為交變電場波的振幅；0為激發光的頻率，為鍵的極化度。分子拉曼活性與誘導偶極矩有關，P越大，拉曼譜線越強。 只有當鍵的極化度是成鍵原子間距離的函數，即分子振動產生的原子間距離的改變引起分子極化度改變時，才產生拉曼散射，分子才是拉曼活性的： (3)其中0為分子中鍵處于平衡位置時的極化度；r為分子中鍵處于任意位置時的核間距；req為分子中鍵處于平衡位置時的核間距。 若核間距改變時產生的振動頻率為，與平衡位置比較的最大核間距為rm，則 (4)(4) 代入(3)式 (5

9、)(5) 代入(2)式 上式第一項對應樣品的瑞利散射，其頻率為0；第二、第三對應樣品的拉曼散射。0+為反Stokes頻率，對應反Stokes位移；0-為Stokes頻率，對應Stokes位移。2.1.2 拉曼光譜參數(1)頻 率 即拉曼位移，一般用Stokes位移表示。拉曼位移是結構鑒定的重要依據。 基團的拉曼位移是由基團的振動等運動引起，所以其位移波數相當于分子振動的能級差E和紅外吸收頻率相接近。 也可根據下式估計 為cm-1;K為鍵的力常數;為原子的折合質量。(2) 強 度IK常數；I0光源強度；0入射光頻率；鍵的極化度；r分子鍵處于任意位置時的核間距當樣品分子不產生吸收時，I與激發波長的

10、4次方成反比，因此選擇較短波長的激光時靈敏度高。拉曼散射強度與樣品分子的濃度成正比。(3) 偏振度(depolarization) 偏振度(去偏振度):是被測物質對偏振光源偏振的程度。已知自然光是光線在垂直于前進方向的各個平面上振動的，若將此普通光線通過一個偏振器P，則只能讓其中振動方向與此偏振器的偏振平面平行的光線通過。這種光只能在一個平面上振動，稱為偏振光。取偏振激光作為拉曼光譜法的光源，激光與物質分子作用時，有的分子改變激光的偏振方向，有些不能，還有些分子對激光的偏振有不同程度的改變。這個現象取決于分子對稱程度。所以研究有機物對激光的偏振程度，可以推測分子的對稱性。 定義偏振度 = I

11、/ I/I/與激光方向平行的拉曼散射平行光（yz平面）I與激光方向垂直的拉曼散射垂直光（xy平面）去偏振度與分子的極化度有關。如分子的極化度中各向同性部分為 ，各向異性部分為 ，則對球形對稱振動 ，因此去偏振度為零。即值越小，分子的對稱性越高。 若分子是各向異性的，則 ，=3/4，即非全對稱振動的=03/4。因此通過測定拉曼譜線的去偏振度，可以確定分子的對稱性。實驗顯示，<0.2表示分子結構對稱性著；>0.2表示分子結構不對稱性顯著。2.2激光拉曼光譜與紅外光譜比較在各種分子振動方式中，強力吸收紅外光的振動能產生高強度的紅外吸收峰，但只能產生強度較弱的拉曼譜峰；反之，能產生強的拉曼

12、譜峰的分子振動卻產生較弱的紅外吸收峰。因此，拉曼光譜與紅外光譜相互補充，才能得到分子振動光譜的完整數據，更好地解決分子結構的分析問題。 線型聚乙烯的紅外(a)及拉曼(b)光譜聚乙烯分子中具有對稱中心，紅外與拉曼光譜呈現完全不同的振動模式。在紅外光譜中，CH2振動為最顯著的譜帶。而拉曼光譜中，C-C振動有明顯的吸收。相同點：對于一個給定的化學鍵，其紅外吸收頻率與拉曼位移相等，紅外吸收波數與拉曼位移均在紅外光區，兩者都反映分子的結構信息。 1,3,5-三甲苯的紅外與拉曼光譜比較與IR相比，Raman還具有如下優點：(1)拉曼光譜是一個散射過程，因而任何尺寸、形狀、透明度的樣品，只要能被激光照射到，

13、就可直接用來測量。由于激光束的直徑較小，且可進一步聚焦，因而極微量樣品都可測量。(2)對于聚合物及其他分子，拉曼散射的選擇定則的限制較小，因而可得到更為豐富的譜帶。S-S，C-C，C=C，N=N等紅外較弱的官能團，在拉曼光譜中信號較為強烈。熒光的抑制和消除 在拉曼光譜測試中，往往會遇到熒光的干擾，由于拉曼散射光極弱，所以一旦樣品或雜質產生熒光，拉曼光譜就會被熒光所淹沒。通常熒光來自樣品中的雜質，但有的樣品本身也可發生熒光，常用抑制或消除螢光的方法有以下幾種:（1） 純化樣品；（2）強激光長時間照射樣品；（3）加熒光淬滅劑；（4）利用脈沖激光光源；（5）改變激發光的波長以避開熒光干擾。3、 試驗

14、設備和試驗技術激光拉曼光譜儀分為激光光源、樣品室、單色器、檢測記錄系統和計算機五大部分。 激光拉曼光譜儀裝置示意圖3.1激光光源激光是原子或分子受激輻射產生的。激光和普通光源相比，具有以下幾個突出的優點： (1) 具有極好的單色性。激光是一種單色光，如氦氖激光器發出的6328Å的紅色光，頻率寬度只有9×10-2Hz。 (2) 具有極好的方向性。激光幾乎是一束平行光，激光是非常強的光源。由于激光的方向性好，所以能量能集中在一個很窄的范圍內，即激光在單位面積上的強度遠遠高于普通光源。 以前的激光光源用的是低壓水銀燈，現在是用氣體激光器，其單色性好，強度高。常用的氣體激光器有Ar

15、+激光和He-Ne激光。3.2外光路系統及樣品裝置 外光路系統和試樣裝置：激光器之后到單色儀之前為外光路系統和試樣裝置。作用：是為了要在試樣上得到最有效的照射，最大限度地收集散射光，還要適合于作不同狀態的試樣在各種不同條件（如高，低溫等）下的測試。3.3分光系統 主要作用：是把散射光分光并減弱雜散光。分光系統要求：有高的分辨率和低的雜散光，一般用雙聯單色儀。兩個單色儀耦合起來，色散是相加的，可以得到較高的分辨率（約1cm-1）。雙聯單色儀的雜散光（在50cm-1處）可以達到10-11。為了進一步降低雜散光，有時再加一個聯動的第三單色儀，此時分辨率提高了，但譜線強度也相應減弱。3.4檢測記錄系統

16、 探測器：光電倍增管（PMT） 要求：光電倍增管具有較高的量子效率和較小的暗電流。由光電倍增管輸出的信號經放大，然后由記錄儀記錄。3.5制樣技術及放置方式 樣品：主要是溶液(以水溶液為主)，固體(包括纖維)。 為了提高散射強度，樣品的放置方式非常重要。 氣體：采用內腔方式，即把樣品放在激光器的共振腔內 液體和固體：放在激光器的外面3.5.1 液體樣品 常量（毫升量級）的液體或溶液樣品：用常規樣品池； 微量樣品：可用不同直徑的毛細管作樣品池。將樣品裝入毛細管，然后放到樣品室中，通過調節，使激光束正好對準樣品；低沸點、易揮發的液體樣品：毛細管要封閉。3.5.2固體樣品 常量的固體粉末和細晶樣品：放

17、入試劑瓶中 粗大顆粒的樣品：可先研磨成粉末狀； 透明的棒狀固體樣品、塊狀樣品和片狀樣品：可直接放在樣品室中進行分析； 有色物質：可和溴化鉀基體一起壓成半球形的小丸，并用旋轉技術進行測定； 極微量樣品(10-9g)：最好先溶于低沸點溶劑中，裝入很細的毛細管中，在測定前將溶劑揮發。 空氣或潮濕較敏感的樣品：可放入安瓿瓶中，然后抽真空并密封。 3.5.3氣體樣品 由于氣體樣品的拉曼散射光更弱，為了提高它的拉曼信號的強度，樣品池中被分析的氣體要有較大的壓力，或是讓激光光束多次通過樣品池。樣品池的放置方式：通常使照射在樣品上的入射光與所檢測的拉曼散射光之間的夾角為90°。4、 拉曼光譜在材料研

18、究中的應用4.1物相分析 每一種物質都有其特征的拉曼光譜，利用拉曼光譜可以鑒別和分析樣品的化學成分和分子結構。 圖中A和B分別為單晶石墨和金剛石的拉曼散射圖譜，其拉曼散射峰的位置分別在1580cm-1和1330cm-1處。紅色為銳鈦礦、黑色為金紅石。4.2相變及相變機理研究 通過分析物質在不同條件下的系列拉曼光譜，來分析物質相變過程。 示例為ZrO2樣品不同溫度焙燒后的拉曼光譜圖。從拉曼光譜結果不但可以得到ZrO2樣品的相變溫度，且可以發現氧化鋯四方相到單斜相的相變首先是從表面開始，接著逐步發展到體相。4.3顯微成分的測定4.3.1包裹體的測定利用顯微拉曼可以測試樣品中包裹體的拉曼位移，從而判斷包裹體的分子成分與結構 。4.3.2考古 利用顯微拉曼分析青花瓷器不同區域/圖案的成分，推測其配方。 右圖瓷器上的黑色的網狀斑點的拉曼譜，其峰位在662、302cm-1處，為Fe3O4的特征峰。4.4物質生成條件的分析青花瓷的Ip值較大，說明唐壽州窯黃釉瓷的燒成溫度低于青花瓷，