實驗條件對aCNxH薄膜光學性質影響的研究進展 馬婷婷1吳衛東1，2 （1.西南科技大學理學院，四川綿陽621010；2.中國工程物理研究院激光聚變研究中心，四川綿陽621900） 摘要：非晶碳氫薄膜a?xH是一類具有亞穩態非晶結構的薄膜材料，具有很多類似金剛石的優異特性，現基于a?xH薄膜優異的光學性質，研究射頻功率、基片、刻蝕、退火等不同實驗條件下制備的a?xH薄膜，采用綜合對比分析法，得出實驗條件對其光學性質的影響。 關鍵詞：射頻功率；基片；刻蝕；退火；實驗條件；a?xh薄膜；光學性質 0引言 非晶碳氫薄膜a?xH具有優異的光學性質，透過率高達98%，可以用作各種窗口材料，如激光窗口、導彈透鏡、航天器窗口、衛星遙感器窗口等，還可作為光學器件的保護膜、增透膜。碳氮薄膜作為一種耐磨涂層、光學保護涂層及新型半導體材料，目前，無定形碳氮薄膜已被用作磁性驅動器的保護涂層1?2，其應用具有非常誘人的前景，因此對其性質進行研究十分有必要。 本文總結了在不同的射頻功率、基片、刻蝕、退火等實驗條件下制備的薄膜光學性質的差異性。 1射頻功率對薄膜光學性質的影響 HaruhisaKinoshita等人固定電極的射頻功率為10W，然后改變上電極的射頻功率，從0800W，對射頻功率020W、25100W和100800W情況下薄膜的光學性質分別進行了研究。 射頻功率在020W時，薄膜的光學帶隙很大（約為2eV），幾乎是個常數，而且膜是透明的。他們認為寬光學帶隙可能是由于小尺寸的CC團簇與大量的NH、CH等鍵的形成引起的，這樣的膜是高分子膜。 射頻功率在25100W時，膜的光學帶隙從0.8eV減小到0.5eV，而且膜是不透明的。他們認為光學帶隙的減少可能是CC雙鍵的形成、薄膜的石墨化等導致的3，在文獻4中提到，氮作為sp2雜化CC團簇的橋梁原子，其結合了N的團簇的光學帶隙的減小可能與sp2雜化CC團簇的尺寸增大有關。 射頻功率在100800W范圍內時，a?xH薄膜的折射率接近常數，為2.050.06。薄膜的折射率隨UPRF變化很小，幾乎不依賴UPRF變化。這個值與硬類金剛石碳薄膜的折射率2.02.1很接近。硬類金剛石碳薄膜是由大量的sp2團簇與sp3雜化的C原子及少量的H原子組成。文獻5認為硬碳薄膜中的電子構成漂移電導，而它們對可見光的反應是很弱的。因此，盡管電阻改變很大，而折射率卻改變很小。 射頻功率從100W降到5W時，薄膜的光學帶隙由2.09eV降到1.54eV。 2基片對薄膜光學性質的影響 2.1不同基片對薄膜光學性質的影響 由于Si片的熱效應比SiO2（玻璃）片的熱效應高，所以在制備a?xH薄膜時，真空室的高密度等離子體中可見紫外光線熱輻射引起的熱效應，Si片的溫度高于SiO2片的溫度。因此，Si片上沉積的薄膜sp2相較多，而sp2石墨相透光性比較差，sp3金剛石相透光性比較好。可見，相同實驗條件下，Si片沉積的薄膜透光性要優于SiO2片沉積的薄膜。 因為Si的光學帶隙是1.1eV，而SiO2的光學帶隙約為4eV，Si與SiO2的熱質量相同，因此，（由光與振動引起的）熱能將在Si襯底上聚集，并很快產生比在玻璃襯底上高的溫度。文獻6中提到，隨著襯底溫度的升高，膜的沉積速率增加。 2.2基片溫度的影響 增加基片溫度可以加速表面原子的擴散，有利于將吸附在基片表面的吸附氣體排除，增加沉積薄膜與基片之間的結合力，同時還可以減少膜層的內應力7，使得薄膜生長致密，表面平滑均勻。隨著基片溫度的升高與離子轟擊能量的增加，沉積速率也在提高，使得薄膜中sp2團簇雜化的尺度增多或密度增加，將引起薄膜的光學帶隙降低8。 3退火 退火也是一種對薄膜成品的處理方式，劉益春等人對a?xH薄膜進行了退火處理，發現其光學帶隙隨著退火溫度的升高而下降，并使得sp3區的勢壘限制作用變弱，光致發光強度下降。這是因為sp3相碳是不穩定的，熱退火使得部分sp3相向sp2相轉變，引起了sp2區域尺寸增大。隨著退火溫度的升高，弱化的CH鍵斷裂，并有氫氣從樣品中釋放出來，造成新的缺陷，這些缺陷可以引起發光的猝滅，即降低了材料發光的熱穩定性。 4刻蝕 光學帶隙不受刻蝕的影響，刻蝕前后光學帶隙沒有發生變化，刻蝕后膜中N原子濃度不變。 5結語 由于不同研究小組采用的實驗條件不盡相同，而a?xH薄膜的光學性能與其實驗條件密切相關，于是對光學性能的評價以及相關機理的分析也存在一定差異，至今未形成統一的認識。 因此，本文系統性地總結了射頻功率、基片、刻蝕、退火等不同實驗條件對a?xH薄膜光學性質的影響。 參考文獻 1LommelB，HartmannW，KindlerB，etal.PreparationofSelf?supportingCarbonThinFilmsJ.NuclearInstrumentsandMethodsinPhysicsResearchA，xx，480（1）：199?203. 2RobertsonJ.Diamond?likeAmorphousCarbonJ.MaterialsScienceandEngineeringR，xx，37（4）：129?281. 3BeemanD，SilvermanJ，LyndsR，etal.ModelingStudiesofAmorphousCarbonJ.PhysicalReviewsB，1984，30（2）：870?875. 4FerrariC，RobertsonJ.InterpretationofRamanSpectraofDisorderedandAmorphousCarbonJ.PhysicalReviewB，2000，61（20）：14095?14107. 5Maier?KomorP，DollingerG，FreyCM，etal.CompletionofthePlantforLaserPlasmaAblation?depositionofCarbonJ.NuclearInstrumentsandMethodsinPhysicsResearchA，1995，362（1）：208?212. 6FolgerH，HartmannW，HebergerFP，etal.Developmentof207Pb，208Pband209BiTargetWheelsintheSynthesisof107Ns， 108Hsand109MtJ.NuclearInstrumentsandMethodsinPhysicsResearchA，1993，334（1）：69?79. 7GrimsditchMH，AnastassakisE，CardonaM.EffectofUniaxialStressontheZone?centerOpticalPhononofDiamondJ.Phys.Rev.B，1978，18（2）：901?904. 8SurianiAB，RosazleyR，Sakr