1、第三節(jié)第三節(jié) 高聚物的力學(xué)松弛高聚物的力學(xué)松弛粘弾性粘弾性現(xiàn)象現(xiàn)象：當(dāng)我們觀察河道或渠道中的水流時(shí)，：當(dāng)我們觀察河道或渠道中的水流時(shí)，可以明顯的看到流動(dòng)的液體總是分成許多不可以明顯的看到流動(dòng)的液體總是分成許多不同流速的液層，中間的流速最大，越靠近河同流速的液層，中間的流速最大，越靠近河岸的液層流速越小。這說(shuō)明不但河岸對(duì)水流岸的液層流速越小。這說(shuō)明不但河岸對(duì)水流有摩擦作用，而且流體的液層之間也有相互有摩擦作用，而且流體的液層之間也有相互摩擦作用。使一部分流體在另一部分流體上摩擦作用。使一部分流體在另一部分流體上流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生了阻力，這是液體流動(dòng)時(shí)具有一流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生了阻力，這是液體流動(dòng)時(shí)具有一定粘度的內(nèi)

2、因。定粘度的內(nèi)因。關(guān)于關(guān)于粘度粘度剪切應(yīng)力剪切應(yīng)力 單位層面上單位層面上的剪切力稱(chēng)剪切應(yīng)力，單位為的剪切力稱(chēng)剪切應(yīng)力，單位為Pa；剪切速率剪切速率 單位時(shí)間內(nèi)單位時(shí)間內(nèi)發(fā)生的剪切形變稱(chēng)剪切速率，單位為發(fā)生的剪切形變稱(chēng)剪切速率，單位為s-1。dtd /牛頓流動(dòng)定律牛頓流動(dòng)定律大多數(shù)大多數(shù)小分子液體小分子液體流動(dòng)時(shí)，剪切應(yīng)力流動(dòng)時(shí)，剪切應(yīng)力與剪切速率成正比，遵循牛頓流動(dòng)定律。與剪切速率成正比，遵循牛頓流動(dòng)定律。0剪切粘度剪切粘度比例系數(shù)比例系數(shù) 為常數(shù)剪切粘度，又稱(chēng)牛頓粘度，為常數(shù)剪切粘度，又稱(chēng)牛頓粘度，單位為單位為 Pas 或泊?；虿?。1 Pas =10泊泊01 1、定義物理量、定義物理量液層與

3、液層之間接觸的面積越大，阻力也越大。我們把單位面積上所受到的液層與液層之間接觸的面積越大，阻力也越大。我們把單位面積上所受到的阻力稱(chēng)為剪切力阻力稱(chēng)為剪切力形變對(duì)時(shí)間不存在依賴(lài)性形變對(duì)時(shí)間不存在依賴(lài)性E虎克定律虎克定律 Hookes law彈性模量彈性模量 EElastic modulusIdeal elastic solid 理想彈性體理想彈性體外力除去后完全不回復(fù)外力除去后完全不回復(fù)dtd.牛頓定律牛頓定律Newtons law粘度粘度 ViscosityIdeal viscous liquid 理想粘性液體理想粘性液體 對(duì)大多數(shù)高分子熔體而言，低速流動(dòng)時(shí)（對(duì)大多數(shù)高分子熔體而言，低速流動(dòng)時(shí)

4、（ 0）近似遵循）近似遵循牛頓流動(dòng)牛頓流動(dòng)定律定律，其粘度稱(chēng)零剪切粘度，也記為，其粘度稱(chēng)零剪切粘度，也記為 ；流速較高時(shí)，剪切應(yīng)力；流速較高時(shí)，剪切應(yīng)力與剪切速率之間不再呈直線(xiàn)關(guān)系。與剪切速率之間不再呈直線(xiàn)關(guān)系。 表觀粘度表觀粘度 定義曲線(xiàn)上一點(diǎn)到坐定義曲線(xiàn)上一點(diǎn)到坐 標(biāo)原點(diǎn)的割線(xiàn)斜率為流體的表觀粘度標(biāo)原點(diǎn)的割線(xiàn)斜率為流體的表觀粘度 可以看出，表觀粘度是剪切速率（或剪切應(yīng)力）的函數(shù)。可以看出，表觀粘度是剪切速率（或剪切應(yīng)力）的函數(shù)。 剪切速率增大，表觀粘度降低，呈剪切變稀效應(yīng)剪切速率增大，表觀粘度降低，呈剪切變稀效應(yīng)。 我們稱(chēng)這類(lèi)流體為我們稱(chēng)這類(lèi)流體為假塑性流體。假塑性流體。 表觀粘度單位與牛

5、頓粘度相同。表觀粘度單位與牛頓粘度相同。0a/a高分子液體不完全服從牛頓流動(dòng)定律，屬于非牛頓型流體高分子液體不完全服從牛頓流動(dòng)定律，屬于非牛頓型流體。材料受外力作用時(shí)的形變行為：理想的彈性固體服從虎克定律形變與時(shí)間無(wú)關(guān) 瞬間形變，瞬間恢復(fù)理想的粘性液體服從牛頓定律形變與時(shí)間成線(xiàn)性關(guān)系引言高聚物： 分子運(yùn)動(dòng)宏觀力學(xué)性能強(qiáng)烈地依賴(lài)于溫度和外力作用時(shí)間線(xiàn)性高聚物線(xiàn)性高聚物理想粘性體理想粘性體交聯(lián)高聚物交聯(lián)高聚物不同材料在恒應(yīng)力作用下形變與時(shí)間的關(guān)系不同材料在恒應(yīng)力作用下形變與時(shí)間的關(guān)系形變形變時(shí)間時(shí)間因此高分子的形變行為是與時(shí)間有關(guān)的粘性和彈性的組合粘彈性外力作用下，高聚物材料的形變性質(zhì)兼具 固體彈

6、性和液體粘性的特征，其現(xiàn)象表現(xiàn)為 力學(xué)性質(zhì)隨時(shí)間而變化的力學(xué)松弛現(xiàn)象。 所以高聚物常稱(chēng)為粘彈性材料，這是聚合物材料的又一重要特征。力學(xué)松弛力學(xué)松弛蠕變?nèi)渥儜?yīng)力松弛應(yīng)力松弛滯后滯后力學(xué)損耗力學(xué)損耗線(xiàn)性高聚物線(xiàn)性高聚物理想彈性體理想彈性體理想粘性體理想粘性體交聯(lián)高聚物交聯(lián)高聚物時(shí)間時(shí)間形變形變不同材料在恒應(yīng)力作用下形變與時(shí)間的關(guān)系不同材料在恒應(yīng)力作用下形變與時(shí)間的關(guān)系高聚物力學(xué)性質(zhì)隨時(shí)間而變化的現(xiàn)象稱(chēng)為高聚物力學(xué)性質(zhì)隨時(shí)間而變化的現(xiàn)象稱(chēng)為力學(xué)松弛或粘彈現(xiàn)象力學(xué)松弛或粘彈現(xiàn)象力學(xué)松弛或粘彈現(xiàn)象力學(xué)松弛或粘彈現(xiàn)象線(xiàn)性粘彈性線(xiàn)性粘彈性 Linear viscoelasticity若粘彈性完全由符合虎克定

7、律的理想彈性若粘彈性完全由符合虎克定律的理想彈性體和符合牛頓定律的理想粘性體所組合來(lái)體和符合牛頓定律的理想粘性體所組合來(lái)描述，則稱(chēng)為線(xiàn)性粘彈性。描述，則稱(chēng)為線(xiàn)性粘彈性。粘彈性分類(lèi)粘彈性分類(lèi)靜態(tài)粘彈性靜態(tài)粘彈性動(dòng)態(tài)粘彈性動(dòng)態(tài)粘彈性蠕變、應(yīng)力松弛蠕變、應(yīng)力松弛滯后、內(nèi)耗滯后、內(nèi)耗所謂蠕變，就是指在一定的溫度和較小的恒定外力（拉所謂蠕變，就是指在一定的溫度和較小的恒定外力（拉力、壓力或扭力等）作用下，材料的形變隨時(shí)間的增加力、壓力或扭力等）作用下，材料的形變隨時(shí)間的增加而逐漸增大的現(xiàn)象。而逐漸增大的現(xiàn)象。1tt2Ott（ ）1t加荷時(shí)間加荷時(shí)間t2釋荷時(shí)間釋荷時(shí)間蠕變曲線(xiàn)蠕變曲線(xiàn)1 1、蠕變、蠕變從

8、分子運(yùn)動(dòng)和變化的角度來(lái)看，蠕變過(guò)程分為：從分子運(yùn)動(dòng)和變化的角度來(lái)看，蠕變過(guò)程分為：1.普彈形變普彈形變2.高彈形變高彈形變鍵長(zhǎng)和鍵角鍵長(zhǎng)和鍵角立即發(fā)生變化立即發(fā)生變化t1t2t111E鏈段運(yùn)動(dòng)鏈段運(yùn)動(dòng)21t2tt）（eE/ t221松弛時(shí)間=2/E2外力除去， 立即完全回復(fù)外力除去， 逐漸回復(fù)小小大大3.粘性流動(dòng)粘性流動(dòng)分子間的分子間的相對(duì)滑移相對(duì)滑移31t2tt33t高聚物受到外力作用時(shí)以上三種形變同時(shí)發(fā)生：高聚物受到外力作用時(shí)以上三種形變同時(shí)發(fā)生：/123123( )(1)ttteEE不可回復(fù)所謂應(yīng)力松弛，就是在恒定溫度和形變保持不變的情況下，高所謂應(yīng)力松弛，就是在恒定溫度和形變保持不變的

9、情況下，高聚物內(nèi)部的應(yīng)力隨時(shí)間增加而逐漸衰減的現(xiàn)象。聚物內(nèi)部的應(yīng)力隨時(shí)間增加而逐漸衰減的現(xiàn)象。ot0交聯(lián)高聚物交聯(lián)高聚物線(xiàn)性高聚物線(xiàn)性高聚物高聚物的應(yīng)力松弛曲線(xiàn)高聚物的應(yīng)力松弛曲線(xiàn)ot0玻璃態(tài)玻璃態(tài)高彈態(tài)高彈態(tài)粘流態(tài)粘流態(tài)不同溫度下的應(yīng)力松弛曲線(xiàn)不同溫度下的應(yīng)力松弛曲線(xiàn)/0te對(duì)于未交聯(lián)橡膠對(duì)于未交聯(lián)橡膠2、應(yīng)力松弛、應(yīng)力松弛一個(gè)問(wèn)題的兩個(gè)方面， 都反映高分子內(nèi)部分子的三種運(yùn)動(dòng)情況不平衡構(gòu)象到平衡構(gòu)象，消除內(nèi)部應(yīng)力這是由于受到外力作用時(shí)，鏈段通過(guò)熱運(yùn)動(dòng)達(dá)這是由于受到外力作用時(shí)，鏈段通過(guò)熱運(yùn)動(dòng)達(dá)到新平衡需要時(shí)間，由此引起應(yīng)變落后于應(yīng)力到新平衡需要時(shí)間，由此引起應(yīng)變落后于應(yīng)力的現(xiàn)象。的現(xiàn)象。Str

10、essStrain3、滯后0( )sin()twt(t)wt(t)00( )sintwt23例：汽車(chē)速度例：汽車(chē)速度60公里公里/小時(shí)小時(shí) 輪胎某處受輪胎某處受300次次/分分 的周期應(yīng)力作用的周期應(yīng)力作用00sinsin()22wttwt對(duì)彈性材料：（t）形變與時(shí)間無(wú)關(guān)，與應(yīng)力同相位對(duì)牛頓粘性材料：（t）應(yīng)變落后于應(yīng)力粘彈材料的力學(xué)響應(yīng)介于彈性與粘性之間，應(yīng)變落后于應(yīng) 力一個(gè)相位角。020( )sin()twt力學(xué)損耗角（形變落后于應(yīng)力變化的相位角）力學(xué)損耗角（形變落后于應(yīng)力變化的相位角）越大，說(shuō)明滯后現(xiàn)象越嚴(yán)重。越大，說(shuō)明滯后現(xiàn)象越嚴(yán)重。 產(chǎn)生滯后的原因：外力作用時(shí)，鏈段運(yùn)動(dòng)要受到內(nèi)摩內(nèi)摩

11、擦阻力擦阻力的作用，外力變化時(shí)鏈段運(yùn)動(dòng)跟不上外力的變化，落后于。4、力學(xué)損耗（內(nèi)耗） 聚合物在交變應(yīng)力作用下，產(chǎn)生滯后現(xiàn)象，而使機(jī)械能轉(zhuǎn)變?yōu)闊崮艿默F(xiàn)象內(nèi)耗的情況可以從橡膠拉伸回縮的應(yīng)力應(yīng)變曲線(xiàn)上看出1 0 20 0回縮拉伸硫化橡膠拉伸回縮應(yīng)力應(yīng)變曲線(xiàn)拉伸曲線(xiàn)下面積為外力對(duì)橡膠所作的拉伸功回縮曲線(xiàn)下面積為橡膠對(duì)外力所作的回縮功面積之差損耗的功高聚物的動(dòng)態(tài)力學(xué)性能一般用動(dòng)態(tài)模量和阻尼因子來(lái)表示 周期性變化的應(yīng)力、應(yīng)變可以用復(fù)數(shù)形式表示：00()00( )sin( )sin()i titttette根據(jù)歐拉公式復(fù)數(shù)指數(shù)形式變?yōu)閺?fù)數(shù)三角式*00()00( )( )i tiitetEetecossini

12、ei0000*cossin*EiEEiE5、動(dòng)態(tài)模量與阻尼*EEiEE貯能模量，表示形變時(shí)與應(yīng)變同相位的回彈力E”損耗模量，表示有/2 相位差的能量損耗 E*EE”* cos* sinEtgEEEEE損耗因子如如=0，作用力完全用于形變，作用力完全用于形變E”0 E”E*= /2 ，作用力完全用于內(nèi)耗，作用力完全用于內(nèi)耗E”E* E0即損耗角的大小，表示了能量損耗的大小即損耗角的大小，表示了能量損耗的大小0用類(lèi)似的方法可以定義復(fù)數(shù)柔量D*000000( )*( )*cossinitDetDDiDcossiniei儲(chǔ)能模量損耗柔量6、動(dòng)態(tài)力學(xué)性能的影響因素 滯后現(xiàn)象主要存在于交變場(chǎng)中的橡膠制品中

13、，塑料處滯后現(xiàn)象主要存在于交變場(chǎng)中的橡膠制品中，塑料處Tg、Tm以下，損耗小以下，損耗小結(jié)構(gòu)： BR : 結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，分子間力小，鏈段運(yùn)動(dòng)容易內(nèi)摩結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，分子間力小，鏈段運(yùn)動(dòng)容易內(nèi)摩 擦阻力小，松弛時(shí)間短，擦阻力小，松弛時(shí)間短，小，小，tg小小 NR: 結(jié)構(gòu)上比結(jié)構(gòu)上比BR多一側(cè)甲基，多一側(cè)甲基，tg較較BR大大 SBR: 側(cè)基有芳環(huán)，體積效應(yīng)大，側(cè)基有芳環(huán)，體積效應(yīng)大，tg大升熱大，大升熱大， 溶聚丁苯膠的升熱較低溶聚丁苯膠的升熱較低 NBR: 側(cè)基側(cè)基-CN，極性大，分子間力大，內(nèi)摩擦，極性大，分子間力大，內(nèi)摩擦 大，運(yùn)動(dòng)大，運(yùn)動(dòng) 阻力大，阻力大，大，大，NBR的的tg與與 -CN含量有關(guān)

14、含量有關(guān) IIR: 側(cè)基側(cè)基-CH3，數(shù)目多，動(dòng)態(tài)下內(nèi)摩擦阻力，數(shù)目多，動(dòng)態(tài)下內(nèi)摩擦阻力 大，大， tg大大BR NR SBR NBR IIRtg由小到大的順序：由小到大的順序：溫度的影響： （固定頻率下）Tg以下，形變主要 由鍵長(zhǎng)、鍵角的變化引起，形變速率快，幾乎完全跟得上應(yīng)力的變化，tg小小Tg附近時(shí)，鏈段開(kāi)始運(yùn)動(dòng)，而體系粘度很大，附近時(shí)，鏈段開(kāi)始運(yùn)動(dòng)，而體系粘度很大，鏈段運(yùn)動(dòng)很難，內(nèi)摩擦阻力大，形變顯著落后鏈段運(yùn)動(dòng)很難，內(nèi)摩擦阻力大，形變顯著落后于應(yīng)力的變化，于應(yīng)力的變化， tg大（轉(zhuǎn)變區(qū)）大（轉(zhuǎn)變區(qū)）鏈段運(yùn)動(dòng)較自由、容易，受力時(shí)形變大，鏈段運(yùn)動(dòng)較自由、容易，受力時(shí)形變大，tg小，內(nèi)摩擦

15、阻力大于玻璃態(tài)。小，內(nèi)摩擦阻力大于玻璃態(tài)。向粘流態(tài)過(guò)度，分子間的相互滑移，內(nèi)摩擦大，向粘流態(tài)過(guò)度，分子間的相互滑移，內(nèi)摩擦大，內(nèi)耗急劇增加，內(nèi)耗急劇增加， tg大大TTg：TTg：TTf：TTg：頻率的影響：（溫度恒定）（1）交變應(yīng)力的頻率小時(shí)： （相當(dāng)于高彈態(tài)） 鏈段完全跟得上交變應(yīng)力的變化，內(nèi)耗小，E小，E” 和tg都比較低都比較低. .（2 2）交變應(yīng)力的頻率大時(shí)：）交變應(yīng)力的頻率大時(shí)： （相當(dāng)于玻璃態(tài)）（相當(dāng)于玻璃態(tài)） 鏈段完全跟不上外力的變化，不損耗能量，鏈段完全跟不上外力的變化，不損耗能量，EE大，大， E”E”和和tg00（3 3）頻率在一定范圍內(nèi)時(shí)：）頻率在一定范圍內(nèi)時(shí)： 鏈段

16、可運(yùn)動(dòng)，但又跟不上外力的變化，表現(xiàn)出明顯的鏈段可運(yùn)動(dòng)，但又跟不上外力的變化，表現(xiàn)出明顯的 能量損耗，因此能量損耗，因此E”E”和和tg在某一頻率下有一極大值在某一頻率下有一極大值lgElg粘彈區(qū)橡膠區(qū)玻璃態(tài)lggE”Etan動(dòng)態(tài)力學(xué)圖譜動(dòng)態(tài)力學(xué)圖譜溫度譜溫度譜頻率譜頻率譜玻璃化轉(zhuǎn)變頻率此區(qū)域表現(xiàn)出玻璃化轉(zhuǎn)變頻率此區(qū)域表現(xiàn)出明顯的粘彈行為故稱(chēng)粘彈區(qū)明顯的粘彈行為故稱(chēng)粘彈區(qū)粘彈性的力學(xué)模型粘彈性的力學(xué)模型1、Maxwell模型模型虎克彈簧彈簧牛頓牛頓粘壺1=E122ddt線(xiàn)性高聚物的應(yīng)力松弛線(xiàn)性高聚物的應(yīng)力松弛tt0（ ）MaxwellMaxwell模型的應(yīng)力松弛曲線(xiàn)模型的應(yīng)力松弛曲線(xiàn) 如果以恒定

17、的如果以恒定的作用于模型作用于模型， 彈簧與粘壺受力相同彈簧與粘壺受力相同： = 1= 2 形變應(yīng)為兩者之和：形變應(yīng)為兩者之和： =1 + 2其應(yīng)變速率：其應(yīng)變速率：12ddddtdtdt彈簧彈簧：111dddtE dt粘壺粘壺：22ddt121dddtEdtMaxwell 運(yùn)動(dòng)方程運(yùn)動(dòng)方程模擬應(yīng)力松弛：模擬應(yīng)力松弛： 根據(jù)定義：根據(jù)定義：=常數(shù)（恒應(yīng)變下），常數(shù)（恒應(yīng)變下），1210dE dt10dE dt12分離變量：分離變量：dEdt根據(jù)模型：根據(jù)模型：0/ddt應(yīng)力松弛方程t=時(shí)， (t) = 0 0 /e 的物理意義為應(yīng)力松弛到的物理意義為應(yīng)力松弛到0 0 的的 1/e1/e的時(shí)間的

18、時(shí)間-松弛時(shí)間松弛時(shí)間 t ，(t) 0 應(yīng)力完全松弛應(yīng)力完全松弛 當(dāng)當(dāng)t=0 ，=0 時(shí)積分：時(shí)積分：0( )0ttdEdt0( )lntEt0( )Ette0( )Ette/0( )tte令=/E2 2、Voigt(Kelvin)Voigt(Kelvin)模型模型Voigt(Kelvin)模型22ddt蠕變及蠕變回復(fù)曲線(xiàn)t描述交聯(lián)高聚物的蠕變方程描述交聯(lián)高聚物的蠕變方程11E 應(yīng)力由兩個(gè)元件共同承擔(dān)，應(yīng)力由兩個(gè)元件共同承擔(dān)， 始終滿(mǎn)足始終滿(mǎn)足 =1 1+2 2形變量相同形變量相同12( )dtEdt VoigtVoigt運(yùn)動(dòng)方程運(yùn)動(dòng)方程 蠕變過(guò)程：蠕變過(guò)程：根據(jù)定義根據(jù)定義（t）=0，0d

19、Edt分離變量：分離變量：1ddtE0(0)01( )(1)ttEddtteEE(t)從t=0時(shí) =0積分:，( )(1)tte0EE令推遲時(shí)間（蠕變松弛時(shí)間）推遲時(shí)間（蠕變松弛時(shí)間）蠕變回復(fù)過(guò)程：蠕變回復(fù)過(guò)程：00dEdtdEdt 當(dāng) 積分：0,t( )0( )ln( )ttEtdEdttEtte ( ),( )EttteEte令蠕變回復(fù)方程蠕變及蠕變回復(fù)曲線(xiàn)t3 312普彈高彈塑性21t3、多元件模型四單元模型四單元模型000123123(1)tetEE蠕變時(shí)：t1 t2 描述線(xiàn)性高聚物的蠕變方程描述線(xiàn)性高聚物的蠕變方程（2）外力作用大，蠕變大，蠕變速率高（同于溫度的作用）蠕變的影響因素（

20、1）溫度：溫度升高，蠕變速率增大，蠕變程度變大 因?yàn)橥饬ψ饔孟?，溫度高使分子運(yùn)動(dòng)速度 加快，松弛加快t（3）受力時(shí)間： 受力時(shí)間延長(zhǎng)，蠕變?cè)龃?。T 外力（4）結(jié)構(gòu)主鏈鋼性：分子運(yùn)動(dòng)性差，外力作用下，蠕變小交聯(lián)與結(jié)晶： 交聯(lián)使蠕變程度減小， 結(jié)晶也類(lèi)似于交聯(lián)作用，使蠕變減小。t100020003000（%）聚砜 聚苯醚聚碳酸酯改性聚苯醚ABS（耐熱級(jí)）聚甲醛尼龍ABS0.51.01.52.0廣義力學(xué)模型與松弛時(shí)間單一模型表現(xiàn)出的是單一松弛行為，單一松弛時(shí)間的指單一模型表現(xiàn)出的是單一松弛行為，單一松弛時(shí)間的指數(shù)形式的響應(yīng)，實(shí)際高聚物：數(shù)形式的響應(yīng)，實(shí)際高聚物： 結(jié)構(gòu)的多層次性結(jié)構(gòu)的多層次性 運(yùn)動(dòng)單

21、元的多重性運(yùn)動(dòng)單元的多重性因此要完善地反映出高聚物的粘彈行為，須采用多元件組因此要完善地反映出高聚物的粘彈行為，須采用多元件組合模型來(lái)模擬合模型來(lái)模擬廣義力學(xué)模型廣義力學(xué)模型不同的單元有不同的松弛時(shí)間不同的單元有不同的松弛時(shí)間1、廣義Maxwell模型取任意多個(gè)取任意多個(gè)MaxwellMaxwell單元并聯(lián)而成：?jiǎn)卧⒙?lián)而成：1 2 3 i n E1E2EiEn1 2i n每個(gè)單元彈簧以不同模量每個(gè)單元彈簧以不同模量E E1 1 、E E2 2 E Ei i、EnEn 粘壺以不同粘度粘壺以不同粘度1 1、2 2 i i 、n n因而具有不同的松弛時(shí)間因而具有不同的松弛時(shí)間1 1、2 2 i i

22、、n n 模擬線(xiàn)性物應(yīng)力松弛時(shí)：模擬線(xiàn)性物應(yīng)力松弛時(shí)：0 0恒定恒定 （即在恒應(yīng)變下，考察應(yīng)力隨時(shí)間的變化）（即在恒應(yīng)變下，考察應(yīng)力隨時(shí)間的變化） 應(yīng)力為各單元應(yīng)力之和應(yīng)力為各單元應(yīng)力之和1 1+ +2 2+i i 011(0)iiitnttiiintiieeEeEe0ni=1根據(jù) (t)=廣義模型可以寫(xiě)出: (t)=應(yīng)力松弛模量:E(t)=2、廣義的Voigt模型若干個(gè)Voigt模型串聯(lián)起來(lái)體系的總應(yīng)力等于各單元應(yīng)力體系的總應(yīng)變等于各單元應(yīng)變之和蠕變時(shí)的總形變等于各單元形變加和012n12n11( )( )(1)nntiiiiite蠕變?nèi)崃浚?0()()(1)ntiiitDtDeE1E2Ei1 12nn+1Eni粘彈性與時(shí)間、溫度的關(guān)系時(shí)溫等效原理時(shí)溫等效原理： 升高溫度與延長(zhǎng)時(shí)間對(duì)分子運(yùn)動(dòng)或高聚物的粘彈行為都是等效的，這個(gè)等效性可以借助轉(zhuǎn)換因子at，將在某一溫度下測(cè)定的力學(xué)數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換成另一溫度下的數(shù)據(jù)同一個(gè)力學(xué)松弛行為：較高溫度、短時(shí)間下 較低溫度長(zhǎng)時(shí)間下都可觀察到時(shí)溫等效升高溫度與延長(zhǎng)時(shí)間具有相同的力學(xué)性能變化效果lgtD(t)lgaTT1T2D(T1,t1)=D(T2,t2= t1/aT)lgtlgaTtgT1T211221( ,)(,)TtgT wtgT ww a