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交流少子空穴滿足的連續性方程

交流少子空穴滿足的連續性方程在N型中性區，滿足連續性方程

將（2）代入上式，得到關于交流振幅的微分方程：

（5）式中（6）方程（5）滿足以上邊界條件的解為

（7）6、推導求雜質分布公式（2-82）解：電荷的增量與空間電荷層寬度的改變量具有如下關系：式中是在空間電荷層邊緣處的雜質濃度。電場的增量是通過泊松方程與電荷的增量相聯系的：電場的增量可用下式表示為偏壓的增量的函數（4）和

（5）（1）（2）（3）（4）以及（5）把（1）式代人（4）：（6）式即為所證之（2-82）式。7、導出長PN結二極管交流小信號導納表達式。解：1、N區少子空穴表達式：結小信號工作時，以小信號電壓迭加于直流電壓V上，整個外加電壓表示成〔把（5）式代人〕即（6）

（1）低頻情況，載流子分布與電壓有線性關系即把空穴分布寫成2）、邊界條件：若外加交流信號電壓，則滿足小信號條件。在結邊緣N側處，把（2-30）式改寫成對于，采用如下近似:代人（3）式得:式中（2）(3)4）、交流空穴電流

處空穴電流為同理，注入到P區的電子的交流分量為式中將（8）和（11）式相加，得到通過PN結的總的交流電流

（8）（9）（10）（11）（12）（13）而

（14）5）、二極管的交流導納：二極管的交流導納定義為對于二極管，。將（8）式及（6）代入上式，有叫做二極管直流電導，其倒數稱為二極管擴散電阻。稱為PN結擴散電容，來源于PN結貯存電荷。（2-104）其中

為二極管正向電流直流成分，（15）（16）8、證明PN結N側貯存空穴電荷為證明：（積分限為)

9、利用電荷控制方程導出電荷貯存時間〔公式（2-112）〕。解：對方程乘以qA再從積分：

整理得（1）(1)式稱為電荷控制方程。在長二極管中，可假設為零。因而，取就得到二極管的穩態正向電流：式中

是在穩態、正偏壓條件下的貯存電荷。于是現在通過反向偏壓外加一負電流，電荷控制方程成為用（3）式作為初始條件解上述方程，方程（4）的解為（2）（3）（4）

利用t=0時得到

定義貯存時間，在這一時刻全部貯存電荷均被去除，也就是，從而（5）此即（2-112）式。

2-3．根據修正歐姆定律和空穴擴散電流公式證明，在外加正向偏壓作用下，結N側空穴擴散區準費米能級的改變量為。證明：從積分：將

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