1、分分 子子 基基 磁磁 性性 材材 料料-配合物的磁性在現代戰爭中，制空權是奪得戰役勝利的關鍵之一。為了躲避敵方雷達的監測，可以在飛機表面涂一層特殊的磁性材料吸波材料，它可以吸收雷達發射的電磁波，使得雷達電磁波很少發生反射，因此敵方雷達無法探測到雷達回波，不能發現飛機，這就使飛機達到了隱身的目的。這就是 “隱形飛機”。 隱身技術是目前世界軍事科研領域的一大熱點。美國的F117隱形戰斗機便是一個成功運用隱身技術的例子。 磁性材料的應用磁性材料的應用普通的水雷或者地雷只能在接觸目標時爆炸，因此作用有限。而如果在水雷或地雷上安裝磁性傳感器，由于坦克或者軍艦都是鋼鐵制造的，在它們接近（無須接觸目標）時

2、，傳感器就可以探測到磁場的變化使水雷或地雷爆炸，提高了殺傷力。 由于所有物質均具有或強或弱的磁性，如果它們聚集在一起，形成礦床，那么必然對附近區域的地磁場產生干擾，使得地磁場出現異常情況。根據這一點，可以在陸地、海洋或者空中測量大地的磁性，獲得地磁圖，對地磁圖上磁場異常的區域進行分析和進一步勘探，往往可以發現未知的礦藏或者特殊的地質構造。 我們的祖先發明指南針，對世界文明產生重大影響。現代人好比被“磁海”包圍。生物磁性的研究為人類開辟了嶄新的視野u通常所說的磁性材料指鐵磁性物質，主要有通常所說的磁性材料指鐵磁性物質，主要有鐵、鈷、釔、鎬、錳、鉻、鎳及其合金、氧化鐵、鈷、釔、鎬、錳、鉻、鎳及其合

3、金、氧化物，鐵磁性物質在磁記錄方面得到廣泛應用。物，鐵磁性物質在磁記錄方面得到廣泛應用。磁性材料常分成硬磁材料、軟磁材料、矩磁磁性材料常分成硬磁材料、軟磁材料、矩磁材料三大類。材料三大類。1.硬磁性材料：外磁場撤去后，具有很強的剩磁，這樣的材料叫做硬磁性材料。制永磁體2.軟磁性材料：外磁場撤去后，沒有的剩磁，這樣的材料叫做軟磁性材料。如：制電磁鐵3.矩磁材料：矩磁材料：矩磁材料矩磁材料的磁滯回線接近于矩的磁滯回線接近于矩形，特點是剩磁形，特點是剩磁Br接近飽和值接近飽和值BS。可作電子計。可作電子計算機的算機的“記憶記憶”元件。元件。“磁性磁性”的發現歷程：的發現歷程： 任何物質都具有磁性，磁

4、性是物質的一種基本性質。任何物質都具有磁性，磁性是物質的一種基本性質。1)最早發現磁體礦等材料具有磁性。最早發現磁體礦等材料具有磁性。2）隨著現代科學理論和實驗技術的發展，）隨著現代科學理論和實驗技術的發展，1845年法年法拉第首先提出了順磁性和抗磁性的概念：即當物質中拉第首先提出了順磁性和抗磁性的概念：即當物質中存在未成對電子時，表現出順磁性；反之則為抗磁性存在未成對電子時，表現出順磁性；反之則為抗磁性3）19世紀末，居里發現世紀末，居里發現抗磁性物質的磁化率抗磁性物質的磁化率不隨溫度變化，不隨溫度變化，而一些順磁性物質的磁化率隨而一些順磁性物質的磁化率隨著溫度的降低而升高。著溫度的降低而升

5、高。4）在此基礎上，外斯根據分子場自發磁化的假）在此基礎上，外斯根據分子場自發磁化的假說，提出了居里說，提出了居里-外斯定律。外斯定律。5）在量子力學理論的基礎上，海森堡提出了海）在量子力學理論的基礎上，海森堡提出了海森堡模型從而揭開了現代磁學的全新篇章。森堡模型從而揭開了現代磁學的全新篇章。6）隨著磁學及磁性材料的發展，配合物的磁性）隨著磁學及磁性材料的發展，配合物的磁性研究逐漸成為該領域的重要分枝，并在理論研究研究逐漸成為該領域的重要分枝，并在理論研究和材料探索中扮演了日益重要的角色。和材料探索中扮演了日益重要的角色。A.通過測定配合物的磁化率，可以確定分子中的通過測定配合物的磁化率，可以

6、確定分子中的未成對電子數目未成對電子數目B.測定配合物磁化率隨溫度的變化，獲得配合物測定配合物磁化率隨溫度的變化，獲得配合物中心金屬的氧化態和電子構型的信息，以及配合中心金屬的氧化態和電子構型的信息，以及配合物的價鍵信息物的價鍵信息C.各種新穎的配合物分子、結構及有趣的磁性質，各種新穎的配合物分子、結構及有趣的磁性質，不斷發現，并在計算機、通訊、航空航天、微電不斷發現，并在計算機、通訊、航空航天、微電子、生物和醫學等領域顯示出誘人的應用前景。子、生物和醫學等領域顯示出誘人的應用前景。磁性質基礎1. 量子力學基礎量子力學認為原子中任一電子的狀態可以用量子力學認為原子中任一電子的狀態可以用n, l

7、, ml和和s四個量子數來描述四個量子數來描述:主量子數主量子數n，n = 1,2,，決定原子中電子的能量，決定原子中電子的能量角量子數角量子數l，l = 0,1,2,n-1，決定電子繞核運動的，決定電子繞核運動的角動量的大小角動量的大小磁量子數磁量子數ml，ml = 0, 1, 2, l，決定電子繞，決定電子繞核運動的角動量在外磁場中的取向核運動的角動量在外磁場中的取向自旋量子數自旋量子數ms，ms = 1/2，決定電子自旋角動量，決定電子自旋角動量在外磁場中的取向在外磁場中的取向磁性基本概念：磁性基本概念：物質具有磁性的原因：物質具有磁性的原因： 由于大多數化合物通過其組成單元間由于大多數

8、化合物通過其組成單元間電子轉移電子轉移而形成離子鍵或通而形成離子鍵或通過過電子共享電子共享而形成共價鍵物質時而形成共價鍵物質時,其自旋相反的電子其自旋相反的電子(自旋量子數自旋量子數s的磁的磁分量分量ms為為+1/2和和-1/2,分別標記為分別標記為和和)配對而不產生配對而不產生凈自旋凈自旋S及相應及相應的磁矩的磁矩,故常不呈現磁性故常不呈現磁性.反之反之,當物質是由含有未成對電子的分子所組當物質是由含有未成對電子的分子所組成成,則由于分子中凈自旋的存在而導致物質的磁性則由于分子中凈自旋的存在而導致物質的磁性. 分子磁子系統：分子磁子系統： 將每個原子自旋或分子總自旋將每個原子自旋或分子總自旋

9、S所引起的磁矩所引起的磁矩看成一個小磁鐵看成一個小磁鐵(常稱為磁子常稱為磁子) ，這種磁體體系被稱為分子磁子系統。，這種磁體體系被稱為分子磁子系統。 定義含有定義含有1摩爾分子的物質所產生的宏觀磁矩記為磁化強度摩爾分子的物質所產生的宏觀磁矩記為磁化強度M.在在沒有外磁場沒有外磁場H和高溫和高溫T時時,由于磁子的無序取向而由于磁子的無序取向而不呈現宏觀磁性不呈現宏觀磁性,但磁但磁化強度化強度M會隨著溫度會隨著溫度T的降低和磁場強度的降低和磁場強度H的增強而升高的增強而升高. 磁感應強度磁感應強度B： 在磁場中，物質受到磁場的作用，物質內部會產生在磁場中，物質受到磁場的作用，物質內部會產生磁感應，

10、其強度大小可以表示為磁感應，其強度大小可以表示為B=H+4M -（1）H為外加磁場強度為外加磁場強度；M為磁化強度，是單位體積內磁矩為磁化強度，是單位體積內磁矩的矢量和，反應物質對外磁場的響應。的矢量和，反應物質對外磁場的響應。（1）式表明，物質內部的磁通量密度等于外磁場強度）式表明，物質內部的磁通量密度等于外磁場強度與物質感應強度和。與物質感應強度和。物質的磁化強度物質的磁化強度M=H； 為單位體積物質的磁化率。為單位體積物質的磁化率。因此，因此， B=H+4M=H+4H=H(1+4)=H為物質的磁導率，也稱為相對磁導率。為物質的磁導率，也稱為相對磁導率。-0.50.00.51.01.52.

11、02.53.03.54.04.5 M / N BH Diamagnet Antiferromagnet Paramagnet with antiferromagnetic coupling Paramagnet Paramagnetwith ferromagnetic coupling Metamagnet Ferrimagnet Ferromagnet3. 常見的磁性類型3.1抗磁體抗磁體 抗磁性是所有物質的根本屬性，起源于成抗磁性是所有物質的根本屬性，起源于成對電子與磁場的相互作用。當物質放置在磁場對電子與磁場的相互作用。當物質放置在磁場中時，如果物質磁化產生的感生磁矩的方向與中時，如果物

12、質磁化產生的感生磁矩的方向與外磁場相反，即物質內部的磁力線密度減小，外磁場相反，即物質內部的磁力線密度減小，那么這那么這 種物質是抗磁的，摩爾磁化率為負值。種物質是抗磁的，摩爾磁化率為負值。 抗磁磁化率與溫度無關，但有加和性。即分抗磁磁化率與溫度無關，但有加和性。即分子的磁化率等于組成該分子的原子和化學鍵的子的磁化率等于組成該分子的原子和化學鍵的磁化率之和。磁化率之和。3.2順磁體順磁體 順磁性是具有未成對電子物質的一種共同順磁性是具有未成對電子物質的一種共同屬性。順磁物質的磁化率通常與場強無關，而屬性。順磁物質的磁化率通常與場強無關，而與溫度有關。在高溫時，磁化率與溫度有關。在高溫時，磁化率

13、與溫度與溫度T T成成反比，這就是居里定律：反比，這就是居里定律： =C/T=C/TC C為居里常數；為居里常數；T T為熱力學溫度為熱力學溫度居里定律居里定律僅僅適合于順磁性離子之間沒有磁耦僅僅適合于順磁性離子之間沒有磁耦合作用的自由離子。合作用的自由離子。磁化率磁化率是物質的宏觀性質，而磁矩是物質的宏觀性質，而磁矩體現了物體現了物質的微觀性質。質的微觀性質。如果忽略原子核運動產生的磁矩，只考慮電子如果忽略原子核運動產生的磁矩，只考慮電子運動產生的磁矩時，配合物的磁性與電子的軌運動產生的磁矩時，配合物的磁性與電子的軌道運動和自旋運動有關。道運動和自旋運動有關。電子的軌道運動產生軌道角動量和軌

14、道磁矩，自旋電子的軌道運動產生軌道角動量和軌道磁矩，自旋運動產生自旋角動量和自旋磁矩。若總角動量量子運動產生自旋角動量和自旋磁矩。若總角動量量子數為數為J，則磁矩可為：，則磁矩可為： =g*J(J+1)1/2 忽略軌道角動量的貢獻，有效磁矩忽略軌道角動量的貢獻，有效磁矩eff為為eff =(3kT/N) 1/2 =gS(S+1) 1/2 =n(n+2) 1/2k為玻耳茨曼常數為玻耳茨曼常數=1.38*10-23J/k;N為阿佛加德羅常數；為阿佛加德羅常數；g為朗德因子，當總軌道角動量量子數為朗德因子，當總軌道角動量量子數L=0時，時，J=S，g=2(當當L不為不為0時，軌道運動對總磁矩有貢獻）

15、；時，軌道運動對總磁矩有貢獻）；S為為總自旋角動量量子數。總自旋角動量量子數。通常情況下描述一個原子的磁矩：通常情況下描述一個原子的磁矩： 對于只有一個電子的原子：對于只有一個電子的原子： B = he/4 mc = 9.274 10-24 J T-1 (玻爾磁子玻爾磁子) 對多個電子的原子：對多個電子的原子：當有軌道貢獻時當有軌道貢獻時,自旋軌道發生偶合自旋軌道發生偶合,則則:iilLiisSSLJ) 1(2) 1() 1() 1(1JJLLJJSSgJgB 對于很多配合物來說，原子磁矩之間存在一定的對于很多配合物來說，原子磁矩之間存在一定的磁耦合作用會使磁化率偏離居里定律。這種磁耦合作磁耦

16、合作用會使磁化率偏離居里定律。這種磁耦合作用可以分為兩類：一類是直接的自旋用可以分為兩類：一類是直接的自旋-自旋耦合，即自旋耦合，即通過金屬離子間的金屬鍵實現；另一類是間接的自旋通過金屬離子間的金屬鍵實現；另一類是間接的自旋-自旋耦合，即金屬離子間通過橋聯的配體實現相互自旋耦合，即金屬離子間通過橋聯的配體實現相互作用，所以又稱為超交換耦合。超交換耦合普遍存在作用，所以又稱為超交換耦合。超交換耦合普遍存在于配合物體系中。配合物的磁化率在率較高溫度區間于配合物體系中。配合物的磁化率在率較高溫度區間符合居里符合居里-外斯定律。外斯定律。=C/=C/（T-T-） 為外斯常數，有溫度的單位為外斯常數，有

17、溫度的單位若若為負值，表明耦合作用為反鐵磁性，為負值，表明耦合作用為反鐵磁性，為正值時，為正值時，耦合作用為鐵磁性。耦合作用為鐵磁性。若加上與溫度無關的順磁性貢獻，若加上與溫度無關的順磁性貢獻，NN，則居里外斯，則居里外斯定律也可以表示為定律也可以表示為 =C/=C/（T-T-） + + N NCurie-Weiss 定律 無序的自旋電子在沒有外磁場作用下，凈自旋為零；無序的自旋電子在沒有外磁場作用下，凈自旋為零；在外磁場作用下沿磁場方向排列產生凈自旋，宏觀上在外磁場作用下沿磁場方向排列產生凈自旋，宏觀上稱為稱為M(磁化強度磁化強度, emu G mol-1, cm3 G mol-1 ) M

18、是摩爾磁化率是摩爾磁化率(emu mol-1, cm3 mol-1)，H是磁場是磁場強度強度(G, Oe, T)TCSSkTNgB) 1(322MHMC居里常數。居里常數。N B2/3k = 0.125 emu K mol-1，所以：，所以：C = 0.125g2 S(S+1) = MT(室溫室溫) = 常數常數 M = 1M + 2M + 3M + = iM = (Ng22/3kT) Si(Si+1) 低溫下引入另一個常數低溫下引入另一個常數 (Weiss constant)，則，則 M = C/(T- )即即Curie-Weiss定律定律BeffeffBeffTkTNSSgM2M828.

19、23) 1(0501001502002503000.00.10.20.30.40.50.60.70.80.91.01.11.21.31.41.5M / emu mol-1T / K MT / emu mol-1圖圖24 MT是一直線，擬合結果：是一直線，擬合結果：g = 2.05, J = -0.0355 cm-1-10123456780.00.51.01.52.02.53.0M / N mol-1H / T圖圖23 接近飽和接近飽和3.3 磁性測定種類變溫磁化率：變溫磁化率： M-T 磁化率隨溫度的變化磁化率隨溫度的變化變場變場磁化強度：磁化強度：M-H 磁化強度隨外加場強的變化磁化強度隨外

20、加場強的變化交流交流磁化率：磁化率： -T， -T 分為實部和虛部兩部分分為實部和虛部兩部分 磁化率在不同的頻率下隨溫度磁化率在不同的頻率下隨溫度變化的規律變化的規律 1 *對于磁性樣品測試，一般都要測變溫磁化率和變場磁化率，通對于磁性樣品測試，一般都要測變溫磁化率和變場磁化率，通過這可以了解磁作用的類型，比如鐵磁，反鐵磁。鐵磁的作用磁化率過這可以了解磁作用的類型，比如鐵磁，反鐵磁。鐵磁的作用磁化率隨溫度的下降逐漸上升，隨溫度的下降逐漸上升，XT對對T的曲線也是隨溫度的降低逐漸上升。的曲線也是隨溫度的降低逐漸上升。反鐵磁作用的磁化率隨溫度下降先上升，后下降，在某個溫度有個最反鐵磁作用的磁化率隨

21、溫度下降先上升，后下降，在某個溫度有個最大值，大值，XT對對T的曲線隨溫度的降低一直下降。而亞鐵磁體一般的曲線隨溫度的降低一直下降。而亞鐵磁體一般XT對對T的曲線有個極小值。的曲線有個極小值。 3*通過變場磁化率可以進一步確認磁作用。反鐵磁的一般是一條通過變場磁化率可以進一步確認磁作用。反鐵磁的一般是一條直線，鐵磁和亞鐵磁的都是迅速趨于飽和，而變磁的是直線，鐵磁和亞鐵磁的都是迅速趨于飽和，而變磁的是S形的。其他形的。其他的還有的還有spin-canting,spin-flop等現象。等現象。 2*通過交流磁化率，可以判斷是否長程有序。如果有峰，而且峰通過交流磁化率，可以判斷是否長程有序。如果有

22、峰，而且峰的位置不隨頻率的改變而改變，即為長程有序。對于鐵磁的長程有序，的位置不隨頻率的改變而改變，即為長程有序。對于鐵磁的長程有序，在虛部也會出現峰。如果有頻率依賴，可能為超順磁，自旋玻璃等其在虛部也會出現峰。如果有頻率依賴，可能為超順磁，自旋玻璃等其他復雜的磁行為。他復雜的磁行為。3.4 鐵磁體 （1）磁疇：鐵磁性物質的結構是由很多已經磁化的小區域組成，這些磁化的小區域叫做“磁疇”。現代探測技術證明了磁疇的存在，磁疇的大小約為10-410-7m。（2）磁化前：）磁化前：各個磁疇的磁化方向不同，雜亂無各個磁疇的磁化方向不同，雜亂無章地混在一起，各個章地混在一起，各個磁疇的作用在宏觀上互相抵磁

23、疇的作用在宏觀上互相抵消，物體消，物體對外不顯磁性對外不顯磁性。磁化前磁化前（3）磁化后：）磁化后：由于外磁場的作用，由于外磁場的作用，磁磁疇的磁化方向有規律地排列起來，使得磁場疇的磁化方向有規律地排列起來，使得磁場大大加強。大大加強。磁化后磁化后圖圖2 Si-Fe晶體中疇壁位移和磁疇轉動示意圖晶體中疇壁位移和磁疇轉動示意圖H/001H/110順磁相順磁相鐵磁相鐵磁相無外場無外場鐵磁相鐵磁相磁場下磁場下高場或低溫高場或低溫時鐵磁相時鐵磁相 磁滯回線磁滯回線 當鐵磁質達到飽和狀態后，當鐵磁質達到飽和狀態后，緩慢地減小緩慢地減小H，鐵磁質中的，鐵磁質中的B并不按原來的曲線減小，并且并不按原來的曲線

24、減小，并且H= =0時，時，B不等于不等于0，具有一定，具有一定值，這種現象稱為值，這種現象稱為剩磁剩磁。 要完全消除剩磁要完全消除剩磁Br，必須，必須加反向磁場，當加反向磁場，當B=0時磁場的時磁場的值值Hc為鐵磁質的為鐵磁質的矯頑力矯頑力。 當反向磁場繼續增加，鐵磁質的磁化達到反向當反向磁場繼續增加，鐵磁質的磁化達到反向飽和。反向磁場減小到零，同樣出現剩磁現象。不飽和。反向磁場減小到零，同樣出現剩磁現象。不斷地正向或反向緩慢改變磁場，磁化曲線為一閉合斷地正向或反向緩慢改變磁場，磁化曲線為一閉合曲線曲線磁滯回線磁滯回線。-HcdHc-BrefBrcbBHaO圖圖3 鐵磁體的零場降溫曲線（鐵磁

25、體的零場降溫曲線（zfc）和有場升溫曲線（）和有場升溫曲線（fc）050100150200250300050001000015000200002500030000M / cm3 G mol-1T / K zfc fc磁場為零的磁疇磁場為零的磁疇磁場不為零的磁疇磁場不為零的磁疇三個能量間的競爭：三個能量間的競爭：H, J, kT零場冷卻磁化強度零場冷卻磁化強度(ZFCM)、場冷卻磁化強度、場冷卻磁化強度(FCM) 場冷(fieldcooling，FC):加磁場后降溫測試M(or極化率)隨T的變化關系。如為超順磁或順磁則在加場后磁矩趨向一致；零場冷(zerofieldcooling,ZFC)先將樣

26、品的溫度降至樣品的臨界溫度(Tc),再外加磁場,測量樣品升溫過程磁矩對溫度的變化。 兩曲線經常放在一個圖中比較，如果兩者重合，則說明可能是超順磁性。零場冷和場冷中的磁矩通常被用來決定超導轉變的磁矩通常被用來決定超導轉變溫度溫度Tc051015202530-2000200400600800100012001400M / emu G mol-1T / K zfcm fcm圖圖4 確定確定Tc = 16 K-60000 -40000 -200000200004000060000-4-3-2-101234M / N mol-1H / Oe polycrystallineCu3Fe(CN)624NH39

27、H2O的磁性。圖圖5 可確定飽和磁化強度：可確定飽和磁化強度：Ms = gisi B (M/6.022/9.274)圖圖6 Ms = gisi B= gCu 3/2 + gFe 2/2 = 5.3 N B mol-1， 實驗值實驗值5.61 N B mol-1 -3000 -2000 -10000100020003000-6-4-20246M / N mol-1H / Oe H/ab H/c-0.50.00.51.01.52.02.53.03.54.04.55.00501001502002503000510152025303540 M / emu mol-1 M MT / emu K mol-

28、1T / K MT圖圖7 變溫磁性，室溫下變溫磁性，室溫下 MT = 2.61 cm3 K/mol, C = 0.125 (2.22 1/2 3/2 3+ 22 1/2 3/2 2) = 2.11 cm3 K/mol，鐵磁性交換。，鐵磁性交換。) 1(322iiMSSkNgT鐵磁體降溫過程是鐵磁體降溫過程是 到到 的過程，其的過程，其中中ij，但，但 iiiSS) 1() 1() 1(TTjjjSSSS ) 1(TTSSiiiSS) 1(3.5 反鐵磁體和反鐵磁性化合物 在反鐵磁狀態下，原子或電子的磁矩的空間分布呈反平行，但宏觀的自發磁化強度為零。與鐵磁性化合物的臨界溫度Tc不同，反鐵磁物質的

29、臨界溫度稱為奈耳溫度TN。在溫度TN以下，原子或電子的磁矩自發反平行排列，在溫度TN以上，反鐵磁性轉換為順磁性.在過渡金屬化合物中，磁性離子間的相互作用主要為超交換作用。超交換作用的強弱和反鐵磁相互作用的強弱是對應的。0501001502002503000.000.010.020.030.040.050.060.070.080.00.51.01.52.0 M / emu mol-1T / K M MT / emu K mol-1 MT圖圖10 反鐵磁體：反鐵磁體：NiII+2 radical，但相變溫，但相變溫度要低于變溫磁化率最大值。度要低于變溫磁化率最大值。短程有序，非短程有序，非Neel

30、溫度溫度010203040500.030.040.050.060.070.08 M / emu mol-1T / K M1234567896789101112 CpCp / J K-1 mol-1T / K圖圖11 交流信號和比熱測試交流信號和比熱測試 與鐵磁有序一樣，反鐵磁有序的出現也使磁比熱與鐵磁有序一樣，反鐵磁有序的出現也使磁比熱容會出現顯著的反常。比熱容曲線通常在一個較小的容會出現顯著的反常。比熱容曲線通常在一個較小的溫度區間內顯示尖銳的溫度區間內顯示尖銳的峰形。峰形。長程有序，長程有序，Neel溫度溫度051015200.00.10.2mac / emu G mol-1T / K m

31、 m圖圖12 比熱測試確定相變：比熱測試確定相變：左圖見左圖見Inorg. Chem. 2005, 44, 5322；右圖見右圖見Inorg. Chem. 2005, 42, 8572.Bao-Qing Ma et al, Chem. Mater. 2001, 13, 1946-1948圖圖13 反鐵磁體的變溫磁化率曲線反鐵磁體的變溫磁化率曲線0501001502002503000.0100.0150.0200.0250.0300.0350.0400.0450.05001234 M / emu mol-1T / K M MT / emu K mol-1 MT010203040500.00000

32、00.0000010.0000020.0000030.0000040.0000050.000006mac / emuT / K m m圖圖14 二維反鐵磁性化合物二維反鐵磁性化合物Mn(titmb)(N3)2n1.5H2O 非反鐵磁體非反鐵磁體050100150200250300020406080100120140160180Data: 1/MModel: Curie-Weiss Law Chi2= 0.08443R2= 0.99997 P1-12.97920.14544P21.8308 0.001651/ MT / K圖圖15 C = 1.83 emu K mol-1, 理理論值論值1.75

33、 emu K mol-1圖圖16 C = 4.53 emu K mol-1, 理理論值論值4.38 emu K mol-105010015020025030020304050607080Data: 1/MModel: Curie-Weiss Law Chi2= 0.06591R2= 0.9997 P1-55.838951.01105P24.529470.017771/ MT / K運用運用Curie-Weiss定律注意直線部分定律注意直線部分3.6亞鐵磁體 通常認為，有序物質的自旋在0k有序時是絕對平行（鐵磁性）或反平行的（反鐵磁性）。如果自旋體系存在低能激發，會使反平行晶格不等價，導致亞鐵磁

34、性的出現。一方面，當在某個轉變溫度發生自發的反平行排列時，亞鐵磁化合物會保留一個小而永久的磁矩，不是零。另一方面，亞鐵磁化合物的宏觀性質與鐵磁性化合物相同，都具有自發磁化，但其飽和磁化強度等于兩種亞晶格上金屬離子磁化強度的差值。亞鐵磁本質是反鐵磁性。圖圖8. Mn(en)3Cr(CN)624H2O. Insert: Expanded view of the minimum region of MT. Angew. Chem. Int. Ed. 1999, 38(12), 1795) 1(322iiMSSkNgT鐵磁體和亞鐵磁體的交流磁性203040506070800.00.20.40.60.8

35、1.0m / emu G mol-1T / K30405060-0.50.00.51.01.52.02.53.03.54.0m / emu G mol-1T / K圖圖9 鐵磁體和亞鐵磁體的交流信號通常沒區別。鐵磁體和亞鐵磁體的交流信號通常沒區別。)()( )(iac3.7 自旋傾斜(弱鐵磁性物質) 一些反鐵磁化合物也表現出弱鐵磁性。這主要來一些反鐵磁化合物也表現出弱鐵磁性。這主要來源于自旋傾斜（源于自旋傾斜（spin canting).其機理有兩種，一、其機理有兩種，一、自旋的不對稱性，兩個亞晶格上的自旋排列不完自旋的不對稱性，兩個亞晶格上的自旋排列不完全反平行，不同的晶體場和旋全反平行，不

36、同的晶體場和旋-軌耦合的協同作用軌耦合的協同作用下導致了不平行取向的磁各項異性，從而產生一下導致了不平行取向的磁各項異性，從而產生一個凈的磁矩，使物質呈現弱鐵磁性。二是反對稱個凈的磁矩，使物質呈現弱鐵磁性。二是反對稱的交換作用會使自旋傾斜。的交換作用會使自旋傾斜。0501001502002503000.020.040.060.080.100.120.140.160.180.200.22 MT / emu K mol-1T / K MT0501001502002503000.0000.0020.0040.0060.0080.0100.0120.014 M / emu mol-1T / K M02

37、00004000060000800000.000.010.020.030.04M / N mol-1H / Oe M-10000-50000500010000-0.020-0.015-0.010-0.0050.0000.0050.0100.0150.020M / N mol-1H / Oe圖圖22 特點：特點：1. 實質上的反鐵磁性，實質上的反鐵磁性， MT的最大值永遠在室的最大值永遠在室 溫而不是低溫下的峰值溫而不是低溫下的峰值 2. 有飽和值但是很小，通常達不到有飽和值但是很小，通常達不到1 N mol-1010203040500.000.020.040.060.080.100.120.1

38、40.160.18M / emu Oe mol-1T / K m m圖圖23 交流部分和鐵磁體的相同交流部分和鐵磁體的相同4.4 變(介)磁體 H 具有很強各向異性的反鐵磁體在外場下不出現具有很強各向異性的反鐵磁體在外場下不出現自旋轉相，但是在具有競爭的相互作用時，可能發自旋轉相，但是在具有競爭的相互作用時，可能發生一級相變，轉變到具有凈磁矩的某一相，這種性生一級相變，轉變到具有凈磁矩的某一相，這種性質被稱為變磁體。質被稱為變磁體。 變磁性化合物的變磁性只能用外場存在時物質變磁性化合物的變磁性只能用外場存在時物質的行為來定義，其本質不同于弱各向異性的磁體系；的行為來定義，其本質不同于弱各向異性

39、的磁體系；變磁化合物盡管總的磁結構可能是反鐵磁性的，但變磁化合物盡管總的磁結構可能是反鐵磁性的，但它必須具有不可忽略的鐵磁性相互作用。它必須具有不可忽略的鐵磁性相互作用。246810010002000300040005000M / emu G mol-1T / K 0.5 kG 0.6 kG 0.7 kG 1 kG 1.5 kG圖圖17 低溫變場數據低溫變場數據2468100.000000.000020.000040.000060.000080.000100.00012mac / emuT / K Hdc = 0 5 kG圖圖18 交流數據，交流數據，反鐵磁體和反鐵磁體和鐵磁體的相變點可能不同

40、鐵磁體的相變點可能不同-90000 -60000 -300000300006000090000-6-4-20246M / N mol-1H / G-1500 -1000-500050010001500-1.0-0.50.00.51.0M / N mol-1H / G-1500 -1000 -50005001000 15000.00020.00040.00060.00080.00100.00120.0014dM/dHH / G圖圖19 有飽和值有飽和值01020304050607005101520M / N BH / kOe圖圖20 Mn7Cr(CN)6簇的變場性質。是否是變磁體？什么簇的變場性

41、質。是否是變磁體？什么樣的變磁體：反鐵磁體到鐵磁體，或反鐵磁體到順磁體？樣的變磁體：反鐵磁體到鐵磁體，或反鐵磁體到順磁體？012345246810-10-8-6-4-2024 M / cm3 mol-1 M / cm3 mol-1T / KHdc = 3 T 1 Hz 10 Hz 100 Hz 500 Hz 1 kHz 1.5 kHz0.00.20.40.60.81.02468100.81.01.21.41.61.82.02.2 M / cm3 mol-1 M / cm3 mol-1T / KHdc = 0 Oe 1 Hz 10 Hz 100 Hz 500 Hz 1 kHz 1.5 kHz圖圖

42、21 Mn7Cr(CN)6簇的零直流場和一大于臨界場的直流簇的零直流場和一大于臨界場的直流場場(3 T)下的交流信號。說明低場可能是反鐵磁體，但高下的交流信號。說明低場可能是反鐵磁體，但高場時并不是鐵磁體，而是外場去耦合作用的結果。其實場時并不是鐵磁體，而是外場去耦合作用的結果。其實在外場作用下，交流場也很難將同向排列的自旋翻轉。在外場作用下，交流場也很難將同向排列的自旋翻轉。經過數據積累和分析，幾乎所有的反鐵磁耦合化合物都有類經過數據積累和分析，幾乎所有的反鐵磁耦合化合物都有類似圖似圖20的圖形，如下頁圖。但它們不顯示任何長程有序，的圖形，如下頁圖。但它們不顯示任何長程有序，只是有耦合作用，

43、所以圖只是有耦合作用，所以圖20中高場現象為去耦合造成。中高場現象為去耦合造成。-10123456780.00.51.01.52.02.53.03.5M / N mol-1H / T在高場如果有在高場如果有loop則肯定為鐵磁相，如果沒有則肯定為鐵磁相，如果沒有loop則可能則可能是順磁相。是順磁相。變磁體長程變磁體長程分子間作用弱：分子間作用弱：H突變突變去耦合去耦合短程作用強：短程作用強：H漸變漸變5. 超順磁和自旋玻璃5.1自旋玻璃02468 10 12 14 16 18 20 22 24 26020406080100120 / emu mol-1T / KHac = 4 OeHdc =

44、 0 1 Hz 10 Hz 100 Hz 500 Hz05101520250100200300400 / emu mol-1T / KHac = 4 OeHdc = 0 1 Hz 10 Hz 100 Hz 500 Hz圖圖25 自旋玻璃的交流部分自旋玻璃的交流部分自旋玻璃態是一個無序的材料所顯示出來的:高度的磁自旋阻挫（spin-frustration).起因是無序的結構（傳統的化學玻璃）或無序的磁性摻雜.磁性挫敗意味著不能保持單一的能量基態.自旋玻璃有許多基態,它們不能被與時間有關的實驗來探測。自旋玻璃態在Tc以上呈現順磁性.在Tc以下,磁化強度為一個常數,成為場冷卻磁化強度.當外場去掉,磁

45、化強度迅速衰減到一個值被稱為剩余磁化強度.然后是一個慢慢的衰減到零或一個小值(目前未知).這個衰減是非指數的,非單個方程可以精確模擬的.這個慢衰減只有自旋玻璃態特有.鐵磁物質迅速衰減之后保持剩余磁矩不變.順磁指數衰減迅速到零.自旋玻璃態出現在磁稀釋的合金中，在那里磁性原子的自旋被振蕩的RKKY交換相互作用無規地凍結。自旋玻璃態在dc和ac磁化率的測量過程中都會出現明顯的特征峰，峰的峰位和強度會隨著外加磁場和頻率的變化而改變。自旋玻璃最顯著的特點是磁化率隨溫度的變化在某一溫度T f顯示一個尖頂狀極大值(圖)，1234567890.100.120.140.160.180.200.220.240.2

46、6Data: 1/TBModel: Arrhenius law Chi2= 4.0664E-6R2= 0.99933 P142.564250.78135P23.5453E-65.0598E-71/TB (K-1)ln(2)圖圖26 Arrhenius 定律擬合結果，能壘是定律擬合結果，能壘是 /k = 42.6 K, 0 = 3.5 10-6 s5.2 超順磁（單鏈或單分子磁體）Mn12的量子磁滯回線圖-30-20-100102030-0.10-0.050.000.050.10 1.8K 2.2K 2.6K 3.0KM / emuH / kOe2.02.53.03.54.04.55.05.56

47、.06.50.000.020.040.060.080.10 M / emu mol-1T / K 1 Hz 10 Hz 0.1 kHz 0.5 kHz 1 kHz 1.5 kHz1234567890.250.300.350.400.45Data: 1/TPModel: Arrhenius law Chi2= 5.1936E-6R2= 0.99925 P138.675380.53083P21.7342E-82.9566E-91/TB (K-1)ln(2)圖圖27 Co4 簇簇: Arrhenius 定律擬合結果，定律擬合結果，能壘是能壘是 /k = 38.7 K, 0 = 1.73 10-8 s

48、圖圖28 (Tp)2FeIII2(CN)6Cu(CH3OH)2CH3OHn 一維鏈一維鏈: Arrhenius 定律擬定律擬合結果，能壘是合結果，能壘是 /k = 112.3 K, 0 = 2.8 10-13 s6. 自旋雙穩態，自旋躍遷和結構誘導的磁轉化0501001502002503000.00000.00050.00100.00150.00200.00250.00300.0035 M / emu mol-1T / K0501001502002503000.00.10.20.30.4 MT / emu K mol-1T / K圖圖29 NO2bzqlNi(III)(dmit)2CH3COCH3 Inorg. Chem. 2009, 48, 96237. 其他-4000-2000020004000-1.0-0.50.00.51.0M / N mol-1H /